Элементы квантовой статистики

Распределение свободных электронов в металле по энергиям при 0 K.



где dn() - концентрация электронов, энергия которых заключена в пределах отдо+ d; m - масса электрона. Это выражение справедливо при<_F(где_F- энергия или уровень Ферми).

Энергия Ферми в металле при T = 0 K



где n - концентрация электронов в металле.

Полупроводники

Удельная проводимость собственных полупроводников

 = _oexp(-E/2kT),

где E - ширина запрещённой зоны;₀- константа.

Сила тока в p-n переходе

I = I_o[exp(eU/kT) - 1],

где I_o- предельное значение силы обратного тока; U - внешнее напряжение, приложенное к p-n переходу.

Контактные и термоэлектрические явления

Внутренняя контактная разность потенциалов

U₁₂= (_F1-_F2)/e,

где _F1и_F2 - энергия Ферми соответственно для первого и второго металлов; e - заряд электрона.

Примеры решения задач

Пример 1.Электрон в атоме водорода перешел с четвёртого энергетического уровня на второй. Определить энергию испущенного при этом фотона.

Решение. Для определения энергии фотона воспользуемся сериальной формулой Бальмера для водородоподобных ионов:

. (1)

где - длина волны фотона; R - постоянная Ридберга; Z - заряд ядра в относительных единицах (при Z = 1 формула переходит в сериальную формулу для водорода); n₁- номер орбиты, с которой перешел электрон; n₂- номер орбиты, на которую перешел электрон ( n₁и n₂- главные квантовые числа).

Энергия фотона выражается формулой

 = hc/

Поэтому, умножив обе части равенства (1) на hc, получим выражение для энергии фотона:



Так как Rhc есть энергия ионизации E_iатома водорода, то



Вычисления выполним во внесистемных единицах:

E_i= 13,6 эВ. Z = 1; n₁= 2; n₂= 4:

 = 13,61²(1/2²- 1/4²) эВ = 13,63/16 = 2,55 эВ.

Пример 2.Электрон, начальной скоростью которого можно пренебречь, прошел ускоряющую разность потенциалов U. Найти длину волны де Бройля электрона для двух случаев: 1) U₁= 51 В; 2) U₂= 510 кВ.

Решение.Длина волны де Бройля для частицы зависит от её импульса p и определяется формулой

_Б= h/p, (1)

где h - постоянная Планка.

Импульс частицы можно определить, если известна её кинетическая энергия T. Связь импульса с кинетической энергией различна для нерелятивистского случая ( когда кинетическая энергия частицы много меньше её энергии покоя) и для релятивистского случая (когда кинетическая энергия сравнима с энергией покоя частицы).

В нерелятивистском случае



где m_o- масса покоя электрона.

В релятивистском случае

 (3)

где E_o= m_oc²- энергия покоя электрона.

Формула (1) с учётом соотношений (2) и (3) запишется : в нерелятивистском случае

 (4)

в релятивистском случае

. (5)

Сравним кинетические энергии электрона, прошедшего заданные в условии задачи разности потенциалов U₁= 51 В и U₂= 510 кВ, с энергией покоя электрона и в зависимости от этого решим, какую из формул (4) или (5) следует применить для вычисления длины волны де Бройля.

Электрическое поле совершает над электроном работу, которая равна изменению его кинетической энергии T:

T = eU

В первом случае T₁= eU = 51 эВ = 0,5110^-4МэВ, что много меньше энергии покоя электрона E_o= m_oc²= 0,51 МэВ. Следовательно, в этом случае можно применить формулу (4). Для упрощения расчётов заметим, что T₁= =10^-4m_oc². Подставив это выражение в формулу (4), перепишем её в виде



Учитывая, что h/m_oc есть комптоновская длина волны, получим

₁= 10².

Так как = 2,43 пм, то

₁= 10²2,43/= 171 (пм).

Во втором случае кинетическая энергия T₂= eU₂= 510 кэВ = 0,51МэВ, т.е. равна энергии покоя электрона. В этом случае необходимо применить релятивистскую формулу (5). Так как T₂= m_oc², то по формуле (5) находим



Подставим значение и произведём вычисления:

Пример 3.Кинетическая энергия электрона в атоме водорода составляет величину порядка T = 10 эВ. Используя соотношение неопределённостей, оценить минимальные линейные размеры атома.

Решение.Соотношение неопределённостей для координаты и импульса имеет вид

xp_xħ(1)

где x - неопределённость координатыxэлектрона;p_x- неопределённость проекции импульса электрона на ось X; ħ - постоянная Планкаделённая на 2.

Из соотношения неопределённостей следует, что чем точнее определяется положение частицы в пространстве, тем более неопределённым становится соответствующая проекция импульса, а следовательно, и энергия частицы. Пусть атом имеет линейные размеры , тогда электрон атома будет находиться где-то в пределах области с неопределённостью

x = /2.

Соотношение неопределённостей (1) можно записать в том случае в виде

(/2)p_xħ,

откуда

  2ħ/p_x(2)

Физически разумная неопределённость импульса p_xво всяком случае не должна превышать значения самого импульса p_x, то естьp_x≤ p_x. Импульс p_xсвязан с кинетической энергией T соотношением p_x= (2mT)^1/2. Переходя от неравенства к равенству, получим

 (3)

Произведём вычисления:

_min= 21,0510^-34/(29,110^-311,610^-1910)^1/2= 124 нм.

Пример 4.Волновая функцияописывает основное состояние частицы в бесконечно глубоком прямоугольном ящике шириной. Вычислить вероятность нахождения частицы в малом интервале= 0,01в двух случаях: 1) вблизи стенки (0 < x <);

2) в средней части ящика ((-)/2 ≤ x ≤ (+l)/2).

Решение.Вероятность того, что частица будет обнаружена в интервале dx (от x до x + dx), пропорциональна этому интервалу и квадрату модуля волновой функции, описывающей данное состояние, равна

d=(x)²dx.

В первом случае искомая вероятность найдётся интегрированием в пределах от 0 до 0,01:



Так как x изменяется в интервале 0 ≤ x ≤ 0,01и, следовательно,x/<, справедливо приближённое равенство

sin²(x/)(x/)².

С учётом этого выражение (1) примет вид



После интегрирования получим

 = .

Во втором случае можно обойтись без интегрирования, так как квадрат модуля волновой функции вблизи её максимума в заданном малом интервале (= =0,01) практически не изменяется. Искомая вероятность во втором случае определяется выражением

 = 2(sin²(/2)/= 20,01/= 0,02.

Пример 5.Вычислить дефект массы и энергию связи ядра.

Решение.Масса ядра всегда меньше суммы масс свободных (находящихся на очень больших расстояниях друг от друга ) протонов и нейтронов, из которых состоит ядро. Дефект массы ядраm равен разности между суммой масс свободных нуклонов и массой ядра, т.е.

m = Zm_p + (A - Z)m_n - m_я, (1)

где Z - порядковый номер (число протонов в ядре); m_p, m_n, m_я- соответственно массы протона , нейтрона и ядра.

В справочных таблицах всегда даются массы нейтральных атомов, а не ядер, поэтому формулу (1) целесообразно преобразовать так, чтобы в неё входила масса m_aнейтрального атома. Можно считать, что масса нейтрального атома равна сумме масс ядра и электронов, составляющих электронную оболочку ядра: m_a= m_я+ Zm_e, откуда

m_я= m_a- m_e. (2)

Выразив в равенстве (1) массу ядра по формуле (2), получаем

m = Z(m_p + m_e) + (A - Z)m_n - m_a.

Замечая, что m_p+ m_e= m_H, где m_H- масса атома водорода, окончательно находим

m = Zm_H + (A - Z)m_n - m_a. (3)

Подставив в выражение (3) числовые значения масс, взятые из справочной таблицы, получим

m = [31,00783 + (7 - 3)1,00867 - 70,1601] = 0,04216 (а.е.м.)

В соответствии с законом пропорциональности массы и энергии

E = mc², (4)

где c - скорость света в вакууме.

Коэффициент пропорциональности c²можно выразить через массу и энергию: c²= E/m = 910¹⁶Дж/кг.

Если вычислять энергию связи, используя внесистемные единицы, то c²= 931,44 МэВ/а.е.м. С учётом этого формула (4) примет вид

E = 93,44m (МэВ). (5)

Подставив найденное значение дефекта массы ядра в формулу (5), получим

E = 931,440,04216 МэВ = 39,2 МэВ.

Пример 6.Вычислить толщину слоя половинного ослабления X_1/2параллельного пучка- излучения для воды, если линейный коэффициент ослабления= 0,047 см^-1.

Решение. Интенсивность- излучения в зависимости от толщины слоя убывает по закону:

I = I_oexp(-x). (1)

Пройдя поглощающий слой половинного ослабления пучок будет иметь интенсивность I = I_o/2. Подставив значения I и x в формулу (1), получим I_o/2 = I_oexp(-mx_1/2), или после сокращения:

1/2 = exp(-X_1/2). (2)

Прологарифмировав последнее выражение, получим искомое значение толщины слоя половинного ослабления:

X_1/2= ln(2)/. (3)

Произведём вычисления

X_1/2= ln(2)/4,7 = 14,7 см.

Пример 7.Кремниевый образец нагревают от температуры t₁= 0^oC до температуры t₂= 10^oC. Во сколько раз возрастает его удельная проводимость?

Решение.Удельная проводимостьсобственных полупроводников связана с температурой T соотношением

 = ₀exp(-E/(2kT)),

где ₀- константа;E - ширина запрещённой зоны.

Следовательно,



Полагая для кремния E = 1,1 эВ, произведём вычисления:

