15. Сегнетоэлектрики –

Твёрдые диэлектрики обладающие в определённом интервале температур собственным электрическим дипольным моментом, который может быть переориентирован за счёт приложения внешнего электрического поля. Сегнетоэлектрические материалы обладают гистерезисом по отношению к электрическому дипольному моменту. Типичный представитель сегнетоэлектриков — сегнетова соль. Температура, при которой исчезает спонтанная поляризация (то есть собственный дипольный момент) и происходит перестройка кристаллической структуры, носит название температуры Кюри

16. Энергия взаимодействия системы точечных зарядов. Энергия уединенного проводника. Энергия заряженного конденсатора.

Энергия системы точечных зарядов – энергия взаимод-ия 2х точечных зарядов = энергии 1го заряда или энергии 2го в поле 1го. потенциал поля 2го заряда. потенциал поля 1го заряда. . Для системы зарядов – . Энергия заряженного конденсатора – заряды обкладок конденсатора = по вел-не и противополож. по знаку. , , .

18. Постоянный электрический ток. Сила и плотность тока. Уравнение непрерывности. Закон Ома для однородного участка цепи в интегральной и локальной форме.

Электрический ток – это упорядоченное движение электрических зарядов. Условия возникновения тока: наличие свободных заряженных частиц; наличие разности потенциалов. Сила тока I - = заряду, проход-му ч/з поперечное сечение проводника в ед-цу времени. . Для пост. тока – . Ед-ца измерения – Ампер. Плотность тока - = отношению силы тока dI ч/з площадку перепендик-ую направлению движения носителей тока, к её площади DS. . З-он Ома – сила тока, протекающего по однородному проводнику, пропорц-на разности потенциалов на его концах. В интегр форме – . R- сопротивление. Сопротивление зависит от: метериалла; формы и размров; темп-ры. Ом в лок-ой форме – .

19. Обобщенный закон Ома. Сторонние силы, ЭДС. Закон Ома для замкнутой цепи.

З-ое Ома для замкнутой цепи – . ЭДС — отношение работы сторонних сил к вел-не перемещаемого заряда . Сторонние силы – это сиды не электростатической природы. Источник тока – ус-ва обеспеч-ие возникновение и дейст-ие сторонних сил. З-он Ома для замкнутой цепи –

20. Работа и мощность тока. Закон Джоуля-Ленца в интегральной и локальной форме.

З-он Джоуля-Ленца в лок-й форме- .

21. Классическая теория электропроводности (КЭТ). Вывод законов Ома и Джоуля-Ленца в рамках КЭТ. Электрическая проводимость. Формула Друде-Лоренца.

Электроны –это идеальный газ. Столкновения не упругие. Среднее время м/у 2мя послед-ми соударениями электрона с решёткой наз-ют средним временем свободного пробега . Расстояние которое проходит электрон за это время – средней длинной свободного пробега лямбда. . З-он друде лоренца . З-он джоуля ленца в кэт - .

24. Контактная разность потенциалов при контакте двух металлов. Термоэлектрические явления. Термопары.

Контактная разность потенциалов — это разность потенциалов, возникающая при соприкосновении двух различных проводников, находящихся при одинаковой температуре. При соприкосновении двух проводников с разными работами выхода на проводниках появляются электрические заряды. А между их свободными концами возникает разность потенциалов. Разность потенциалов между точками находящимися вне проводников, в близи их поверхности называется контактной разностью потенциалов. Термоэлектрические явления – эффект зеебека – в замкнутой цепи из разнородных проводников, контакты м/у которыми имеют различную темп-ру возникает эл-ий ток. Эффект пельтье – при перехождении тока ч/з контакт 2х различных проводников в завис-ти от направления тока, выделяется или поглощается дополн-ая теплота. Исп-ся в холодильниках-полупроводниках. Термоэлектронная эмиссия – испускание электронов нагретыми металлами.

22. Электропроводность твердых тел. Проводники, полупроводники и диэлектрики. Температурная зависимость электропроводности твердых тел.

Энергия электрона в атоме может принимать только дискретные значения. Если какая то зона при Т=0 заполнена частично, то это проводник. Типичные полупроводники – это эл-ты 4й группы табл менделеева (кремний, германий).Концентрация электронов в зоне проводимости идырок в валентной зоне в собственном полупроводнике – . Полупроводники n-типа (электронные) получают путём введение в собственный полу/пров-ик примеси. Примесь, отдающую электроны наз-ют донорной. Полупроводник р-типа (дырочный) получают путём добавления в собств проводник примеси.