Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

Тонкослоистые пласты

.pdf
Скачиваний:
111
Добавлен:
25.08.2019
Размер:
76.45 Mб
Скачать

vk.com/club152685050 | vk.com/id446425943

ГЛАВА 12

МЕТОДЬ. ЯОКAnИ3АЦИИ СТВОЯА СКВJUКИИЫ

Методы локализации скважин применяются, когда необходимо знать

пространственное положение одного ствола скважины относительно

другого. Эта необходимость возникает в следующих случаях:

При бурении вспомогательной скважины, которая нужна для того,

чтобы обеспечить глушение неконтролируемого выброса, инеобходи­

мо попасть стволом одной скважины в ствол другой.

Когда данные исследований ненадежны, во избежание пересечения

стволов скважин может возникнуть необходимость точного определе­

ния их взаимного расположения.

Некоторые технологии добычи (закачки) требуют того, чтобы скважи­

ны находились на заданном расстоянии друг от друга.

Методология, отвечающая требованиям, предъявляемым к локализа­

ции скважин, основана на использовании электромагнитного и магни­

тостатического методов. В прошлом проводились исследования возмож­

ности использования методов акустической локализации, однако они не

имели успеха.

12.1. МЕТОДЫ МАГНИТОСТАТИЧЕСКОЙ

ЛОКАЛИЗАЦИИ СКВАЖИН

Методы магнитостатической локализации основаны на том факте, что

стальные трубы в стволе скважины обычно имеют некоторую остаточ­

Hyю намагниченность, вызывающую возмущение локального магнитного

поля Земли. Это магнитное возмущение может быть обнаружено с помо­ щью чувствительного магнитометра, помещаемого в необсаженную сква­

жину, находящуюся вблизи той скважины, в которой находятся стальные

183

vk.com/club152685050184 Пракmuческuе Il|сnvkеюnы.com/id446425943геофизических исследовании скважин

трубы. Интерпретация величины магнитного поля, измеренной в зави­ симости от глубины, может в некоторых случаях дать точную оценку

расстояния до целевой скважины и направления к ней. Основными огра­

ничениями этих методов обычно является малый диапазон расстояний,

в рамках которого могут быть зарегистрированы такие возмущения (как

правило, менее 15 м), инеопределенность природы намагниченности.

Поскольку стандартные средства исследований, такие как средства из­

мерений в процессе бурения (measurement while drilling, MWD), сегодня обладают точными магнитометрами, специальные приборы для магни­ тостатической локализации не требуются. Однако интерпретация дан­ ных, полученных с помощью таких приборов, дело непростое. Надеюсь,

что последующая информация будет полезна для знакомства с некото­ рыми подобными методами, а также для лучшего понимания магнитных

измерений вообще.

12.1.1. Намагниченность стали обсадных и буровых колонн

впроцессе производства, последующего магнитного исследования

или вследствие получения механических ударов сталь, используемая для

изготовления обсадных и бурильных труб, а также оснастки (например, ясы, утяжеленные бурильные трубы, буровые коронки), приобретает

определенную степень намагниченности. Простейшая модель описания

поля, вызываемого такой намагниченностью, основана на суперпозиции

магнитных точечных монополей с северной или южной полярностью. Се­

верный монополь определяется как монополь, силовые магнитные линии

которого направлены симметрично и сферически по направлению к по­

люсу; в отношении южного полюса эти линии располагаются аналогич­

но, но направлены в сторону, противоположную от него. Хотя в природе

свободные монополи никогда не наблюдаются, в случае двух значительно удаленных друг от друга полюсов поле вблизи одного из них будет оп­ peдeляTьcя именно им, а влиянием удаленного полюса можно пренеб­

речь. Когда два или более полюсов находятся на одинаковом расстоянии

от точки измерения, поле представляет собой линейную суперпозицию

составляющих поля монополя, связанных с каждым из полюсов в отде­

льности. Создаваемое монополем магнитное поле в декартовой системе

координат можно записать следующим образом:

Fx

= flr х М х х/(4 Х J( Х ~);

(12.1.1)

Fy = flr Х М Х у/(4 Х J( Х ~);

(12.1.2)

Fz = flr Х М Х z/(4 Х J( Х ('),

(12.1.3)

где

r = ~(X2 + У2 +Z2)' м;

 

vk.com/club152685050Л:lеm|одыvkлокаЛ.com/id446425943l13ацuu ствола 'ЖВll.ЖUНЫ 185

м - магнитный поток, Вб;

Fx ' Fy' F= - составпяющие магнитной индукции, Тп;

f1r - относитепьная магнитная проницаемость среды;

х, у, z - расстояния от монопопя до точки измерения вдопь осей х, у

и Z, м.

Обычно попагают f1r = 1,0, так что этому чпену в бопьшинстве спучаев

не придают значения. Направпения осей х, у, Z системы координат выби­

раются так, чтобы ось х указывапа на сеточный север, ось у - на сеточ­

Hый восток, а ось Z быпа направпена вертикапьно вниз.

12.1.2. Интерпретация магнитных аномалий

Когда измерение параметров магнитного попя осуществпяется посредс­

твом трехосевого магнитометра, компоненты этого поля Бх, Бу и Бz в дека­

ртовой системе координат проецируются на три оси прибора. В системе

координат прибора ось Z направпена вдопь ствопа скважины, а оси х и у

вспедствие вращения прибора произвопьно ориентированы в ппоскости (называемой плоскостью датчика), перпендикупярной стволу скважины.

Еспи в приборе имеются аксеперометры, угоп между осью х прибора (так называемой рабочей плоскостью прибора) и направпением на верхнюю часть (highside, HS) скважины известен. Это дает возможность преобразо­

вать компоненты х и у системы координат прибора в компоненты системы

координат, в которой ось х имеет то же направпение, что и HS, а ось у маг­ нитометра повернута от него в ппоскости датчика на 90 градусов по часо­

вой стрелке (то есть в «верхнем правом» направпении (highside right, HSR)).

Поспе проведения преобразования посредством такого поворота показа­

ния магнитометра приведены к системе координат скважины. Компонен­

ты Бх и Бу заменяются соответственно на Бhs и Бhsr• Компонент Бz остается неизменным, хотя во избежание путаницы заменяется на Бах. Если накпон и азимут скважины известны, то возможно дальнейшее преобразование компонентов Бhs, Бhsr И Бах в компоненты Бх, Бу' и Бz декартовой системы ко­ ординат. Названные выше вепичины иппюстрируются на рис. 12.1.1.

Попе, измеряемое магнитометром в исспедуемой скважине, явпяется

векторной суммой попей, обусповпенных какими-пибо аномапиями и маг­

нитным попем Земпи. Прежде чем интерпретировать эти магнитные ано­ мапии, из показаний магнитометра допжна быть удапена составпяющая,

связанная с воздействием магнитного попя Земли. Поэтому основная про­ цедура нахождения попожения цепевой скважины с помощью трехосевого

магнитометра в комбинации с аксеперометрами состоит в спедующем:

1. С помощью данных аксеперометров первичные показания магнито­

метра переводятся в систему координат скважины.

vk.com/club152685050 | vk.com/id446425943

187

/Vlетоды локализации ствола скважины

Приведенные выше пять величин можно нанести на I'рафик зависи­

мости от глубины вспомогательной скважины,

 

4, Возмущение магнитного поля Земли, определяемое

компонентами

Р, должно интерпретироваться исходя из суперпозиции монополей, располагаемых вдоль целевой скважины. Это делается путем модели­

рования следующим образом. С помощью предполагаемого набора

создаваемых полюсами магнитных потоков и расположения полю­

сов по глубине целевой скважины в системе координат скважины по

магнитометру исследуемой скважины моделируется магнитное поле.

110делирование основано на совместном использовании уравнений 12.1.1-12.1.3 и данных обследования обеих скважин. Чтобы изме­ ренный и моделируемый наборы данных в зависимости от глубины

соответствовали друг другу, необходимо перемещать предполагаемое

положение целевой скважины относительно положения вспомога­ тельной и варьировать предполагаемое распределение полюсов в це­

левой скважине до тех пор, пока не будет найден наилучший вариант

подгонки.

Недостатки вышеприведенного подхода:

1. Эффект размывания. 110дель точечного монополя может оказаться неприменимой, если намагниченность размазана вдоль оси трубы.

В результате оценка расстояния может оказат ,ся сильно завышен­ ной.

2. Плохо определяемое направление HS. Если вспомогательная сква­

жина почти вертикальна, направление HS становится трудно опреде­

лить, вследствие чего становится невозможно корректно учитывать

влияние магнитного поля Земли в плоскости датчика. Эту проблему

можно обойти, обеспечивая при бурении наклон контролируемой

скважины, равный нескольким градусам.

3. Нелинейные траектории стволов скважин. Настоятельно рекомен­

дуется, чтобы при приближении к целевой скважине в процессе бу­

рения вспомогательной скважины ее угол наклона и азимут остава­

лись неизменными. Это связано с тем, что, пока магнитометры под­

BepгaюTcя влиянию возмущения, нормальный контроль траектории

ствола скважины невозможен. Хотя эта проблема и может быть ре­

шена с помощью применения гироскопа во вспомогательной сква­

жине, в необсаженной скважине это обычно не практикуют. Также

если система координат скважины не остается достаточно стабиль­

ной, становится гораздо сложнее обеспечить визуализацию целевой

и вспомогательной скважин.

vk.com/club152685050 | vk.com/id446425943

188

lIракmuческuс аспекты геофизических исследований скваЖlm

12.1.3. Учет влияния магнитного поля Земли

Теперь посмотрим, как вывести компоненты магнитного поля Земли в системе координат скважины. Пусть магнитное поле Земли определя­

ется параметрами:

Е}, - горизонтальная составляющая магнитного поля Земли.

Е" - вертикальная составляющая магнитного поля Земли.

Магнитное склонение - угол по часовой стрелке между направлением

на географический и на магнитный север.

Составляющие вектора магнитного поля Земли в декартовой системе

координат:

Ех = Е}, х соs(угол магнитного склонения);

(12.1.9)

Еу = Eh Х siп(угол магнитного склонения);

(12.1.10)

Ez = Е,..

(12.1.11)

По данным искривления вспомогательной скважины для каждой точ­

ки наблюдения вдоль ее траектории можно определить орт декартовой

системы координат RVEC. Чтобы определить направление на верхнюю часть скважины (HS), сначала рассматривают единичный вектор, направ­

ленный под углом 90 градусов по часовой стрелке от HS в плоскости дат­ чика по направлению HSR.

НSR~[~1ЛRVЕс. (12.1.12)

где 1\ обозначает векторное произведение (см. приложение 4). Вектор HS

принимает вид:

HS = HSR 1\ RVEC.

(12.1.13)

Три вектора HS, HSR и RVEC должны быть преобразованы в единич­ Hыe вектора (то есть разделены на собственную амплитуду) для опреде­ ления системы координат скважины. Далее они обозначаются, как HS\

НSRЛ и RVЕСл. Составляющие магнитного поля Земли в системе коорди­

нат скважины:

(12.1.14)

где. означает скалярное произведение.

(12.1.15)

Методы локализации ствола скважины

189

vk.com/club152685050 | vk.com/id446425943

 

(12.1.16)

12.1.4. Преобразование результатов измерений в систему координат скважины

Необработанные составляющие Вх, Ву и Bz магнитометра преобразуют­

ся в систему координат скважины следующим образом. Показания ак­

селерометра, входящего в компоновку зонда, обозначим как Ах, ~ и A z.

Ориентация рабочей плоскости прибора по отношению к направлению

HS определяется как:

8 = arctg(~/AJ.

(12.1.17)

Функция arctg обычно возвращает значение 8 в диапазон от -90 до +90

градусов, а нас интересует угол (от 00 до 3600) по часовой стрелке между

направлением HS и рабочей плоскостью прибора, обозначаемый HSTF.

Чтобы из угла 8 получить угол HSTF, необходимо сделать преобразова­ ние, показанное в таблице 12.1.1.

B"s и B hsr определяются из следующих уравнений:

 

Bhs

= ВХ Х cos(HSTF) - Ву х sin(HSTF);

(12.1.18)

Bhsc

= ВХ Х sin(HSTF) + Ву х cos(HSTF).

(12.1.19)

Созданное монополем магнитное поле, измеряемое в системе коор­ динат вспомогательной скважины, может быть подобным же образом

смоделировано путем замены компонентов Ех, Еу и Е, в приведенных

выше уравнениях на компоненты рх' Ру и Fz, задаваемые уравнениями

12.1.1-12.1.3. На рис. 12.1.2-12.1.4 показано поведение параметров Ftot ,

Рху' Fz , !'J.Fz и AXdir по глубине скважины.

Аналогично для диполя, состоящего из северного и южного полюсов

одинаковой интенсивности, поведение соответствующих параметров по­

казано на рис. 12.1.5-12.1.7.

Заметим, что в данном примере ось диполя параллельна оси вспомога­ тельной скважины. Если вспомогательная скважина проходит к одному

Таблица 12.1.1

Определение уrла между HS и рабочей плоскостью

прибора (HSTF) на основе данных акселерометра

Ах

А.,

HSTF

+

+

180

- 8

+

 

180

- 8

 

+

-8

 

 

-8