Двухканальный измеритель 2трмо

Предназначен для измерения температуры в двух различных точках, а также разности температур в этих точках с отображением данных на светодиодном цифровом индикаторе.

Тля смены каналов измерения (T₁; T₂; ΔT) предназначена кнопка

1.4. Выполнение работы

В работе измеряется:

(h₁ – h₂) - разность уровней воды в манометре;

V/ = G – объёмный расход воздуха при его течении через капилляр;

t^OС – средняя температура воздуха в капилляре.

Порядок выполнения работы.

1. Включить электропитание установки тумблером 1.

2. Включить компрессор 1 тумблером 14, измеритель температуры 8 тумблером 13.

3. Включить питание регулятора температуры 10 тумблером 12 и нажатием клавиши 16.

4. Повернуть со щелчком ручку 17 регулятора температуры по часовой стрелке и установить его метку в среднее положение.

5. По показаниям измерителя температуры 8 наблюдать её увеличение до 200-220 ^ОС.

6. При достижении указанного интервала температур отрегулировать положение ручки 17, при котором температура воздуха протекающего через капилляр останется постоянной.

7. Записать в таблицу показания ротаметра 2, U – манометра 6 (разность положений менисков на шкале) и показания измерителя температуры 8.

Объёмный расход воздуха G л/ч определяется из градуировочного графика расхода воздуха от делений на шкале ротаметра. Объёмный расход воздуха необходимо перевести в систему СИ (G · 2,78·10^-7 м³/с).

8. По формуле 1.8. рассчитать значения коэффициента

внутренного трения газа при различных температурах

(не менее 5 точек).

Построить график зависимости .

Данные установки.

Длина капилляра L=40 мм.

Диаметр капилляра d = 1 мм.

t0, C		G,		τ, с	V, м3	h1, мм	h2, мм	Δh, м м
		л/м	м3/ч
	1
2
-----
6

Градуировка ротаметра

к лабораторной работе №16

2. ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ВВЕДЕНИЕ

К ЛАБОРАТОРНЫМ РАБОТАМ № 1.17, 1.18.

Одним из основных тепловых свойств тел является теплоёмкость.

Удельной теплоёмкостью называют физическую величину с_уд, численно равную количеству теплоты, которое нужно сообщить единице массы вещества для изменения его температуры на 1К в рассматриваемом термодинамическом процессе:

. (2.1) (1)

Молярной теплоёмкостью называют физическую величину С, численно равную количеству теплоты, которое нужно сообщить одному молю вещества для изменения его температуры на 1К в рассматриваемом термодинамическом процессе. Очевидно, что

, (2.2)

где μ- молярная масса.

Величина теплоёмкости газа существенно зависит от того, при каких условиях он нагревается: при постоянном объёме или при постоянном давлении. Поэтому различают теплоёмкости: теплоёмкость при постоянном объёме и постоянном давлении .

Если нагревание происходит при постоянном объёме, то газ не совершает работы над внешними телами, следовате- льно, в соответствии с первым началом термодинамики, для одного моля газа всё тепло идёт на приращение внутренней энергии газа

, (2.3)

где i - число степеней свободы молекулы – определяется числом независимых координат, однозначно задающих движение молекулы.

Тогда . (2.4)

Отсюда внутреннюю энергию газа можно представить в виде:

. (2.5)

Если нагревание происходит при постоянном давлении, то газ будет расширяться, совершая работу над внешними телами. Поэтому подводимое тепло идёт и на изменение внутренней энергии и на совершение работы. Первое начало термодинамики в этом случае запишется в виде:

. (2.6) (6)

Работа газа при изобарном процессе:

. (2.7)

С учетом (2.5) и (2.7) уравнение (2.6) примет вид:

. (2.8)

Тогда в соответствии с (2.2):

. (2.9)

С учетом (2.4) . (2.10)

Соотношение , (2.11)

называют уравнением Майера для молярных теплоёмкостей. Для удельных теплоёмкостей оно имеет вид:

. (2.12)

Важной тепловой характеристикой газа является показатель адиабаты

. (2.13)

определяемый числом степеней свободы молекулы.

Из формул (2.4) и (2.10) следует, что и постоянны и не зависят от температуры. Однако на практике это справедливо только для идеальных газов.