04 семестр / Книги и методические указания / Архив методичек / marsm2003
.pdf
f(v) |
|
|
T=const |
|
0 |
v1 |
v2 |
vВ |
v |
|
|
|
a) |
|
F(λ ) |
|
|
T=const |
|
|
|
0 |
λ 1 |
λ 2 |
λ В |
λ |
|
|
|
|
б) |
|
Рис. 5 |
|
|
|
|
|
vB = |
2kT . |
|
|
|
|
|
m0 |
|
|
|
|
Найденной скорости соответствует длина волны де Бройля молекул
λ Б( В ) = |
h |
= |
2π ! |
. |
|
|
|
|
|
|
|||
|
m0 vB |
2m0 kT |
|
|
||
Так как в одном моле газа число молекул равно числу Авогадро NА=6,02 1023 моль-1, |
||||||
то массу молекулы т0 можно найти по молярной массе газа µ , причем m0 = |
|
. По- |
||||
|
||||||
|
|
|
|
|
N A |
|
этому для длины волны де Бройля, соответствующей наиболее вероятной скорости молекул, получаем выражение
|
|
λ Б( В ) = 2π |
|
|
N |
|
|
|
|
|
|
|
|
! |
|
A |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
µ kT |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Подставляя значения µ =2 10 |
-3 |
кг/моль и Т=300 К, находим |
λ ( B ) |
= |
1,25 10 |
− 10 |
м. |
||||
|
Б |
|
|
||||||||
Несколько иной смысл имеет наиболее вероятная длина волны де Бройля молекул рассматриваемого газа. Для ее определения следует перейти от функции распределения молекул по скоростям f(v) к функции распределения молекул по длинам волн де Бройля F(λ ) (см. рис. 5, б). Этот переход соответствует замене переменной v
на переменную λ = 2π ! в равенстве m0 v
dn = f ( v )dv= F ( λ )dλ
Здесь dn - число молекул, скорость которых лежит в интервале от v до v+dv, а длина волны де Бройля - в интервале от λ до λ +dλ . Таким образом, получаем
11
|
dv |
|
|
|
|
|
m0 |
|
3 / 2 |
2π |
! |
|
2 |
exp− |
2π 2 !2 |
|
π2 ! |
|||
F( λ ) = f { v(λ )} |
|
|
|
= π4 |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
2 |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
dλ |
|
|
|
2π |
kT |
|
mλ0 |
|
|
|
|
|
m0 kTλ |
|
λm0 |
|||
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
Отсюда находим функцию распределения молекул по длинам волн де Бройля в виде
|
|
|
|
π |
! |
2 |
|
3 / 2 |
− 4 |
|
|
π |
2 |
! |
2 |
|
F ( λ |
) = |
4π |
|
2 |
|
|
λ |
exp |
− |
2 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m0 kTλ |
||||||
|
|
|
|
m0 kT |
|
|
|
|
|
|||||||
Определяя теперь наиболее вероятную длину волны де Бройля λ *Б как длину волны, соответствующую максимуму функции F(λ ), т.е. находя ее из условия dF/dλ =0 при λ =λ *Б, получаем
λ Б* = |
π ! |
= π ! |
N A |
|
m0 kT |
µ kT |
|||
|
|
Расчет по этой формуле дает значение λ *Б=0,89 10-10 м.
ЗАДАЧИ ДЛЯ САМОСТОЯТЕЛЬНОГО РЕШЕНИЯ
Задача 1. Оцените длину волны де Бройля λ Б для частицы лабораторных масштабов, например, массой m0=10-3 кг, движущейся со скоростью v=10 м/с. Нужно ли учитывать волновые свойства у таких частиц?
Ответ: λ Б = |
2π ! |
= 6 ,62 10− 32 |
м. Не нужно |
|
|||
|
m0 v |
|
|
Задача 2. Вычислите длину волны де Бройля λ Б теплового нейтрона, т.е. нейтрона, находящегося в тепловом равновесии со средой, имеющей комнатную температуру Т=300 К.
Ответ: |
λ |
|
= |
2π ! |
; |
λ |
Б = |
1,45 |
10 |
− 10 |
м. |
|
3m0 kT |
|
|||||||||
|
Б |
|
|
|
|
|
Задача 3. Какую ускоряющую разность потенциалов U должен пройти электрон, чтобы его длина волны де Бройля λ Б была равна 0,1 нм?
Ответ: U = 2π 2 !2 ; U=150 B. m0 eλ Б2
Задача.4. Электрон движется по окружности радиусом R=0,5 см в однородном магнитном поле с индукцией В=8 10-3 Тл. Определите длину волны де Бройля электрона λ Б.
Ответ: λ Б = |
2π ! |
; λ Б = 1,3 10− 10 м. |
|
eRB |
|||
|
|
12
Задача 5. Поток нейтронов проходит через два малых отверстия в дисках из кадмия (поглотитель нейтронов), жестко насаженных на общую ось (рис. 6). Отверстия в дисках расположены на одинаковом расстояния от оси и повернуты друг от-
L
Ω
ϕ
n
n
Cd
Cd
Рис. 6
носительно друга на угол ϕ =4°. Диски равномерно вращаются вокруг оси c угловой скоростью Ω =300 рад/с. Определите длину волны де Бройля нейтронов, пропускаемых таким устройством, если расстояние между дисками равно L=1 м.
Ответ: |
λ Б = |
2π !ϕ |
; λ |
Б = |
0 ,92 10− 10 |
м. |
|
||||||
|
m0 lΩ |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
Задача 6. Какую энергию ∆ E необходимо дополнительно сообщить электрону, чтобы его дебройлевская длина волны уменьшилась от λ 1=10-10 м до λ 2=0,5 10-10 м?
|
∆ E |
|
2π 2 |
!2 |
|
1 |
|
|
|
|
1 |
|
; ∆ |
E 0,45 кэВ |
Ответ: |
= |
|
|
|
2 |
− |
|
|
2 |
|
||||
|
|
|
m0 |
|
λ 2 |
|
|
λ |
1 |
|
|
|
||
Задача 7. Нерелятивистская частица массой m1; с кинетической энергией Е испытывает упругое лобовое соударение с покоящейся частицей массой m2. Найдите дебройлевские длины волн частиц после соударения в системе отсчета, связанной с центром масс этих частиц.
( 1 ) |
= λ |
( 2 ) |
= |
|
1+ |
m1 |
|
2π |
! |
. |
Ответ: λ Б |
Б |
|
|
|
|
|
||||
|
2m1EK |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
m2 |
|
|||
Задача 8. Параллельный пучок электронов с кинетической энергией Е=25 эВ испытывает дифракцию на плоской щели шириной b=5 мкм. Определите ширину центрального дифракционного максимума на экране, расположенном на расстоянии
13
L=1 м от щели.
Ответ: ∆ x = |
|
2π !l |
; ∆ x= 0,1 м. |
|
b |
2m0 EK |
|||
|
|
Задача 9. Узкий пучок моноэнергетических электронов падает нормально на поверхность монокристалла никеля. В направлении, составляющем угол α =55° с нормалью к поверхности, наблюдаются максимумы отражения электронов четвертого порядка от атомных плоскостей с межплоскостным расстоянием d=2,1 10-10 м. Определите кинетическую энергию падающих электронов.
Ответ: |
EK = |
32π 2 !2 |
|
; EК=180 эВ |
||||
m0d |
2 |
cos |
2 |
α |
2 |
|||
|
|
|
|
|
||||
Задача 10. Параллельный пучок моноэнергетических нейтронов, движущихся со скоростью v, падает на плоскую поверхность кристалла под углом скольжения θ 0 и испытывает на кристалле брэгговское отражение. Источник нейтронов приводят в движение с постоянной скоростью u>>v в направлении нормали к отражающей поверхности. Под каким углом скольжения θ надо направить теперь пучок нейтронов, чтобы наблюдалось брэгговское отражение прежнего порядка?
Ответ: sinθ |
= |
|
1+ |
u |
sinθ |
|
sinθ |
0 . |
|
v |
0 |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1.Савельев И.В. Курс общей физики. Т.5. М.: Наука. Физматлит, 1998.
2.Матвеев А.Н. Атомная физика. М.: Высшая школа, 1989.
3.Сивухин Д.В. Общий курс физики. Атомная и ядерная физика. Ч. 1. М.: Наука, 1986.
4.Иродов И.Е. Задачи по общей физике. М.: ЗАО "Издательство БИНОМ", 1998.
5.Иродов И.Е. Задачи по квантовой физике. М.: Высшая школа, 1991.
6.Чертов А.Г., Воробьев А.А. Задачник по физике. М.: Высшая школа, 1988.
7.Мартинсон Л.К. Методические указания к решению задач по курсу общей физике. Разделы "Элементы квантовой механики", "Физика твердого тела". М.: МВТУ, 1983.
14
