Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл: Источник:
Скачиваний:
42
Добавлен:
04.03.2014
Размер:
249.3 Кб
Скачать

f(v)

 

 

T=const

 

0

v1

v2

vВ

v

 

 

 

a)

 

F(λ )

 

 

T=const

 

 

0

λ 1

λ 2

λ В

λ

 

 

 

 

б)

 

Рис. 5

 

 

 

 

 

vB =

2kT .

 

 

 

 

 

m0

 

 

 

 

Найденной скорости соответствует длина волны де Бройля молекул

λ Б( В ) =

h

=

2π !

.

 

 

 

 

 

 

 

m0 vB

2m0 kT

 

 

Так как в одном моле газа число молекул равно числу Авогадро NА=6,02 1023 моль-1,

то массу молекулы т0 можно найти по молярной массе газа µ , причем m0 =

 

. По-

 

 

 

 

 

 

N A

этому для длины волны де Бройля, соответствующей наиболее вероятной скорости молекул, получаем выражение

 

 

λ Б( В ) = 2π

 

 

N

 

 

 

 

 

 

 

!

 

A

 

 

 

 

 

 

 

 

2

µ kT

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Подставляя значения µ =2 10

-3

кг/моль и Т=300 К, находим

λ ( B )

=

1,25 10

10

м.

 

Б

 

 

Несколько иной смысл имеет наиболее вероятная длина волны де Бройля молекул рассматриваемого газа. Для ее определения следует перейти от функции распределения молекул по скоростям f(v) к функции распределения молекул по длинам волн де Бройля F(λ ) (см. рис. 5, б). Этот переход соответствует замене переменной v

на переменную λ = 2π ! в равенстве m0 v

dn = f ( v )dv= F ( λ )dλ

Здесь dn - число молекул, скорость которых лежит в интервале от v до v+dv, а длина волны де Бройля - в интервале от λ до λ +dλ . Таким образом, получаем

11

 

dv

 

 

 

 

 

m0

 

3 / 2

2π

!

 

2

exp

2π 2 !2

 

π2 !

F( λ ) = f { v(λ )}

 

 

 

= π4

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

dλ

 

 

 

2π

kT

 

mλ0

 

 

 

 

 

m0 kTλ

 

λm0

 

 

 

 

 

Отсюда находим функцию распределения молекул по длинам волн де Бройля в виде

 

 

 

 

π

!

2

 

3 / 2

4

 

 

π

2

!

2

 

F ( λ

) =

4π

 

2

 

 

λ

exp

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

m0 kTλ

 

 

 

 

m0 kT

 

 

 

 

 

Определяя теперь наиболее вероятную длину волны де Бройля λ *Б как длину волны, соответствующую максимуму функции F(λ ), т.е. находя ее из условия dF/dλ =0 при λ =λ *Б, получаем

λ Б* =

π !

= π !

N A

m0 kT

µ kT

 

 

Расчет по этой формуле дает значение λ *Б=0,89 10-10 м.

ЗАДАЧИ ДЛЯ САМОСТОЯТЕЛЬНОГО РЕШЕНИЯ

Задача 1. Оцените длину волны де Бройля λ Б для частицы лабораторных масштабов, например, массой m0=10-3 кг, движущейся со скоростью v=10 м/с. Нужно ли учитывать волновые свойства у таких частиц?

Ответ: λ Б =

2π !

= 6 ,62 1032

м. Не нужно

 

 

m0 v

 

Задача 2. Вычислите длину волны де Бройля λ Б теплового нейтрона, т.е. нейтрона, находящегося в тепловом равновесии со средой, имеющей комнатную температуру Т=300 К.

Ответ:

λ

 

=

2π !

;

λ

Б =

1,45

10

10

м.

 

3m0 kT

 

 

Б

 

 

 

 

 

Задача 3. Какую ускоряющую разность потенциалов U должен пройти электрон, чтобы его длина волны де Бройля λ Б была равна 0,1 нм?

Ответ: U = 2π 2 !2 ; U=150 B. m0 eλ Б2

Задача.4. Электрон движется по окружности радиусом R=0,5 см в однородном магнитном поле с индукцией В=8 10-3 Тл. Определите длину волны де Бройля электрона λ Б.

Ответ: λ Б =

2π !

; λ Б = 1,3 1010 м.

eRB

 

 

12

Задача 5. Поток нейтронов проходит через два малых отверстия в дисках из кадмия (поглотитель нейтронов), жестко насаженных на общую ось (рис. 6). Отверстия в дисках расположены на одинаковом расстояния от оси и повернуты друг от-

L

ϕ

n

n

Cd

Cd

Рис. 6

носительно друга на угол ϕ =4°. Диски равномерно вращаются вокруг оси c угловой скоростью =300 рад/с. Определите длину волны де Бройля нейтронов, пропускаемых таким устройством, если расстояние между дисками равно L=1 м.

Ответ:

λ Б =

2π !ϕ

; λ

Б =

0 ,92 1010

м.

 

 

m0 l

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Задача 6. Какую энергию E необходимо дополнительно сообщить электрону, чтобы его дебройлевская длина волны уменьшилась от λ 1=10-10 м до λ 2=0,5 10-10 м?

 

E

 

2π 2

!2

 

1

 

 

 

 

1

 

;

E 0,45 кэВ

Ответ:

=

 

 

 

2

 

 

2

 

 

 

 

m0

 

λ 2

 

 

λ

1

 

 

 

Задача 7. Нерелятивистская частица массой m1; с кинетической энергией Е испытывает упругое лобовое соударение с покоящейся частицей массой m2. Найдите дебройлевские длины волн частиц после соударения в системе отсчета, связанной с центром масс этих частиц.

( 1 )

= λ

( 2 )

=

 

1+

m1

 

2π

!

.

Ответ: λ Б

Б

 

 

 

 

 

 

2m1EK

 

 

 

 

 

 

m2

 

Задача 8. Параллельный пучок электронов с кинетической энергией Е=25 эВ испытывает дифракцию на плоской щели шириной b=5 мкм. Определите ширину центрального дифракционного максимума на экране, расположенном на расстоянии

13

L=1 м от щели.

Ответ: x =

 

2π !l

; x= 0,1 м.

b

2m0 EK

 

 

Задача 9. Узкий пучок моноэнергетических электронов падает нормально на поверхность монокристалла никеля. В направлении, составляющем угол α =55° с нормалью к поверхности, наблюдаются максимумы отражения электронов четвертого порядка от атомных плоскостей с межплоскостным расстоянием d=2,1 10-10 м. Определите кинетическую энергию падающих электронов.

Ответ:

EK =

32π 2 !2

 

; EК=180 эВ

m0d

2

cos

2

α

2

 

 

 

 

 

Задача 10. Параллельный пучок моноэнергетических нейтронов, движущихся со скоростью v, падает на плоскую поверхность кристалла под углом скольжения θ 0 и испытывает на кристалле брэгговское отражение. Источник нейтронов приводят в движение с постоянной скоростью u>>v в направлении нормали к отражающей поверхности. Под каким углом скольжения θ надо направить теперь пучок нейтронов, чтобы наблюдалось брэгговское отражение прежнего порядка?

Ответ: sinθ

=

 

1+

u

sinθ

 

sinθ

0 .

 

v

0

 

 

 

 

 

 

 

 

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1.Савельев И.В. Курс общей физики. Т.5. М.: Наука. Физматлит, 1998.

2.Матвеев А.Н. Атомная физика. М.: Высшая школа, 1989.

3.Сивухин Д.В. Общий курс физики. Атомная и ядерная физика. Ч. 1. М.: Наука, 1986.

4.Иродов И.Е. Задачи по общей физике. М.: ЗАО "Издательство БИНОМ", 1998.

5.Иродов И.Е. Задачи по квантовой физике. М.: Высшая школа, 1991.

6.Чертов А.Г., Воробьев А.А. Задачник по физике. М.: Высшая школа, 1988.

7.Мартинсон Л.К. Методические указания к решению задач по курсу общей физике. Разделы "Элементы квантовой механики", "Физика твердого тела". М.: МВТУ, 1983.

14

Соседние файлы в папке Архив методичек