
- •Свет – электромагнитная волна.
- •Поляризация электромагнитной волны
- •Естественный и поляризованный свет
- •Закон Малюса
- •Частично - поляризованный свет
- •Формулы Френеля
- •Интерференция Интерференция монохроматического света
- •Простейшие интерференционные схемы
- •Векторная диаграмма для вывода дифракции Фраунгофера на щели.
- •Дифракционная решетка.
- •Е сли рассмотреть наклонное падение волны на дифракционную решетку, то разность хода между крайними точками равна отсюда условие минимумов , Дифракционная решетка как спектральный прибор
- •Угловая дисперсия
- •Р азрешающая способность
- •Д исперсия света в стекле
ОПТИКА
Основные понятия и определения.
Свет – электромагнитная волна.
Классическая
электродинамика рассматривает свет
как электромагнитные волны. В случае
плоской волны колебания напряженности
электрического поля записываются в
виде:
.
Волна
распространяется в направлении волнового
вектора
и проходит через точку наблюдения,
заданную радиус вектором
.
Из уравнений Максвелла для плоской волны в однородной непроводящей среде следуют равенства
,
где
- индукции электрического и магнитного
полей.
Первые
два равенства показывают, что волна
поперечна
для полей
и
.
Вторые
два равенства показывают, что векторы
электрического и магнитного полей
взаимно
перпендикулярны
,
причем
образуют правовинтовую тройку векторов.
Кроме того, следует, что E(t)
и H(t)
в любой момент времени связаны соотношением
или
.
Н
апряженность
Е и Н одновременно достигают амплитудных
значений Em
и
Hm
и одновременно обращаются в ноль
(синфазность
колебаний, см. рис.).
Фазовая
скорость
волны
,
где
- показатель преломления оптической
среды, ,
- диэлектрическая и магнитная проницаемости,
- скорость света в вакууме. Для немагнитных
сред = 1
и
.
Если
зафиксировать момент времени, то получаем
синусоидальное распределение поля Е
в пространстве (вдоль оси х)
в данный момент времени (см рис. а). Если
зафиксируем значение координаты х,
то получим синусоидальное распределение
поля Е
в зависимости от времени (см рис. б)-
гармонические колебания с частотой
.
Частота
,
где Т – период колебаний (для света
).
Волновое
число
(модуль вектора
),
где
- длина волны в вакууме (расстояние,
проходимое волной за время одного
периода). Длина волны в среде
.
Таким
образом, колебания
и
в световой волне происходят по закону
,
где - фаза колебаний, 0 – начальная фаза.
Отметим,
что в сферической волне (от точечного
источника) фаза
.
Плотность
потока энергии
(вектор Пойнтинга) в волне:
,
где
- единичный вектор в направлении
распространения.
Интенсивность I световой волны - среднее по времени значение модуля вектора Пойнтинга:
,Вт/м2,
где
- среднее значение плотности энергии
электромагнитных колебаний. Интенсивность
пропорциональна квадрату амплитуды
колебаний
.
Поток
энергии dФ
через площадку dS
определяется как dФ = IdS,
Вт, где
,
- угол между вектором
и нормалью к площадке dS.
Поляризация электромагнитной волны
Состояние поляризации определяют по проекционной картине – по типу траектории конца вектора (напряженности электрического поля) в проекции на плоскость, перпендикулярную направлению распространения при наблюдении навстречу волне.
Пусть
волна распространяется в направлении
оси x.
Колебания вектора
в волне могут быть представлены как
сумма взаимно перпендикулярных колебаний:
,
где
- разность
фаз.
Электромагнитная волна одной частоты в общем случае имеет эллиптическую поляризацию.
(1)
Ориентация
эллипса и его параметры зависят от
соотношения между амплитудами колебаний
a1
и a2
и от разности фаз .
Если в формуле (1)
,
то эллипс поляризации превращается в
окружность - круговая
поляризация
(рис.
а):
если
в формуле (1)
,
то эллипс поляризации вырождается в
отрезок прямой - линейная
поляризация
(рис.
б):
Рис. Изображение круговой (а) и линейной (б) поляризаций электромагнитной волны.