42. Магнитное поле на разделе 2-х магнетиков.

Рассмотрим границу двух достаточно протяженных (бесконечных) слабомагнитных в-в 1 и 2 с магнитными проницаемостями соответственно. Пусть на границе раздела магнетиков нет поля токов проводимости. Линии индукции и напряжённости магнитного поля испытывают излом на границе раздела. Нормальные составляющие векторов и в средах будем обозначать соответственно , (i=1,2). Тангенциальные составляющие векторов – касательные к поверхности раздела – соответственно . С помощью теоремы Гаусса и для вектора и теоремы о циркуляции вектора можно получить следующие условия для векторов и на границе раздела двух магнетиков: ; .

Т.о. при переходе через границу раздела двух однородных магнетиков, когда на границе раздела нет токов проводимости, нормальная составляющая вектора магнитной индукции и тангенциальная составляющая вектора напряжённости непрерывны, т.е. не изменяются. При этом тангенциальные составляющие вектора и нормальные составляющие вектора претерпевают скачок. В результате получаем

з-н преломления линии вектора , который также выполняется в изотропных магнетиках для линии вектора поля: , где и углы между линией индукции (напряжённости ) и нормалью к поверхности раздела магнетиков. В заключение отмечу, что линии вектора всегда замкнуты, в то время как на границе двух магнетиков линии вектора могут возникать или образовываться (из-за поверхности токов намагничивания).

45. Электромагнитная индукция в трактовке Максвелла. Электромагнитная индукция — явление возникновения эл. тока в замкнутом контуре при изменении магнитного потока, проходящего через него. При движении замкнутого проводника во внешнем магнитном поле в его контуре возникает электродвижущая сила индукции, равная скорости изменения потока индукции внешнего магнитного поля сквозь поверхность, натянутую на замкнутый контур. , где ε - электродвижущая сила, действующая вдоль произвольно выбранного контура, магнитный поток через поверхность, натянутую на этот контур. Знак «-» в формуле отражает правило Ленца: индукционный ток, возникающий в замкнутом проводящем контуре, имеет такое направление, что создаваемое им магнитное поле противодействует тому изменению магнитного потока, которым был вызван данный ток. В дифференциальной форме закон Фарадея: (в системе СИ) или (в системе СГС). В интегральной форме: (CИ) или (CГС). Здесь — напряжённость электрического поля, — магнитная индукция, — произвольная поверхность, — её граница. Контур интегрирования подразумевается фиксированным (неподвижным). Вихревые токи или токи Фуко́ - вихревые индукционные токи, возникающие в проводниках при изменении пронизывающего их магнитного потока. Токи Фуко возникают под воздействием переменного электромагнитного поля и по физической природе ничем не отличаются от индукционных токов, возникающих в линейных проводах. Они вихревые, то есть замкнуты в кольца. Эл. сопротивление массивного проводника мало, поэтому токи Фуко достигают очень большой силы. В соответствии с правилом Ленца они выбирают внутри проводника такое направление и путь, чтобы противиться причине, вызывающей их. Поэтому движущиеся в сильном магнитном поле хорошие проводники испытывают сильное торможение, обусловленное взаимодействием токов Фуко с магнитным полем. Это свойство используется для демпфирования подвижных частей гальванометров, сейсмографов и др. Техническое применение: используя вихревые токи, можно нагревать различные предметы.