
- •Колебания и волны Механические колебания и волны
- •Колебательное движение. Свободные механические колебания. Гармоничные колебания. Смещение, амплитуда, период, частота и фаза гармоничных колебаний.
- •Колебание груза на пружине.
- •Математический маятник.
- •Преобразование энергии при гармоничных колебаниях.
- •Вынужденные механические колебания. Явление резонанса.
- •Распространение колебаний в упругих средах. Поперечные и продольные волны. Длина волны. Связь между длиной волны, скоростью ее распространения и периодом (частотой).
- •Звуковые волны. Скорость звука. Громкость звука и высота тона. Інфра- и ультразвуки.
- •Электромагнитные колебания и волны
- •Свободные электромагнитные колебания в колебательном контуре. Превращение энергии в колебательном контуре. Собственная частота и период электромагнитных колебаний (формула Томсона).
- •Аналогия между механическими и электрическими колебаниями
- •Вынужденные электрические колебания. Переменный электрический ток.
- •Генератор переменного тока.
- •Переменный электрический ток (для задач).
- •Электрический резонанс.
- •Т рансформатор.
- •Передача электроэнергии на большие расстояния.
- •Электромагнитное поле. Электромагнитные волны и скорость их распространения.
- •Свойства электромагнитного излучения разных диапазонов длин волн.
- •Шкала электромагнитных волн.
Вынужденные электрические колебания. Переменный электрический ток.
Вынужденными
электромагнитными колебаниями называются
незатухающие колебания заряда q,
напряжения на обкладках конденсатора
U,
силы тока I
в колебательном контуре, вызванные
периодическими изменениями синусоидальной
ЭДС:
.
При этом ток в контуре также будет изменяться по гармоническому закону.
Д
ля
получения синусоидальной ЭДС используется
проволочная рамка, вращающаяся в
стационарном однородном магнитном поле
вокруг оси ОО' угловой скоростью ω.
Магнитный
поток, пронизывающий плоскость рамки,
равен:
,
где S
–
площадь рамки,
–
угол между направлением магнитного
поля и нормалью к плоскости рамки.
По закону электромагнитной индукции Фарадея ЭДС индукции
,
где
– амплитудное значение ЭДС индукции.
Если в рамке N
витков,
то
,
.
Генератор переменного тока.
Магнитную
систему генератора делают почти
замкнутой, состоящей из двух железных
сердечников: внешнего кольцеобразного
неподвижного и внутреннего вращающегося
сердечника, а воздушный зазор между
ними доводят до минимальных размеров.
Генератор, как правило, имеет две обмотки,
одна из которых размещена в пазах
неподвижного сердечника (статора)
с внутренней стороны, а вторая размещена
в пазах вращающегося сердечника
(ротора).
Одна из обмоток используется для
создания магнитного поля, а вторая
является рабочей обмоткой, в которой
индуцируется переменная ЭДС.
На
рисунке изображена магнитная система
современного генератора переменного
тока. В цилиндрической полости статора,
изготовленного из специальной
электротехнической стали, вращается
постоянный магнит (в маломощных
генераторах) или электромагнит (в
мощных). Обмотка, в которой возбуждается
ЭДС индукции, вкладывается в специальные
пазы статора в виде последовательно
соединенных рамок. Причем магнитная
система генератора конструируется
так, чтобы при вращении электромагнита
(магнита) индукция В магнитного поля
изменялась по закону
.
Тогда в рамке возбуждается ЭДС
индукции
.
Целесообразно делать вращающимся электромагнит, а не рабочую обмотку генератора. Это объясняется тем, что сила индуцированного генератором тока во много раз больше силы тока в электромагните, а ток большой мощности конструктивно очень сложно отводить от вращающегося якоря. Слабый ток к вращающемуся электромагниту (ротору) подводится с помощью скользящего контакта. Для этого ротор снабжается контактными кольцами, соединенными с концами его обмоток, а неподвижные пластины – щетки, прижатые к кольцам, связывают обмотки ротора с внешней цепью. Обмотки статора, в которых индуцируется мощный ток, соединяют неподвижными шинами с линией, по которой электроэнергия передается потребителям.
Переменный электрический ток (для задач).
Действующее значение силы тока равно такому значению силы постоянного тока, при котором на сопротивлении R выделяется энергия, равная энергии, выделяемой за то же время переменным током, проходящим по тому же сопротивлению R
;
.
Активное сопротивление R.
Сопротивление проводников, так называемое активное сопротивление, одинаково как для постоянного, так и для переменного тока. Напряжение в цепи меняется по гармоническому закону
Используем закон Ома (для мгновенных значений тока и напряжения):
.
Амплитудное значение переменного тока при активном сопротивлении
.
Фазы силы тока и напряжения совпадают.
Индуктивное сопротивление.
Кроме активных сопротивлений в цепях переменного тока встречаются так называемые реактивные сопротивления, которыми являются индуктивность и ёмкость. Они отличаются от активных тем, что не преобразуют электрическую энергию в тепло.
Сумма активного и реактивного сопротивлений называется полным сопротивлением.
Индуктивность L в электрической цепи благодаря явлению самоиндукции вызывает запаздывание тока. Из-за этого ток достигает максимального значения I0 позже напряжения. При R=0 приложенное напряжение противоположно индуцированному напряжению:
;
,
.
Между напряжением и током возникает разность фаз (сдвиг фаз), равная π/2.
В цепи переменного тока, содержащей только индуктивность, напряжение опережает ток по фазе на π/2.
Из
сравнения с законом Ома видно, что
величина ωL
играет
роль индуктивного сопротивления:
.
Единица индуктивного сопротивления – Ом, индуктивное сопротивление растет с увеличением частоты; для постоянного тока оно равно нулю.
Емкостное сопротивление
К
онденсатор
в цепи переменного тока – это разрыв в
цепи. Если приложить к конденсатору
переменное напряжение
,
то он будет периодически перезаряжаться,
и в цепи потечет ток.
Заряд
конденсатора
.
Величина
тока равна
.
Амплитуда
силы тока
.
Величина
является емкостным сопротивлением
переменному току.
В цепи с емкостью ток по фазе опережает напряжение на π/2.
;
.
Закон Ома для цепи переменного тока.
ЭДС,
действующая в цепи:
.
Закон
Ома для цепи переменного тока (для
амплитудных значений) имеет вид:
.
Полное
сопротивление цепи переменного тока
Закон
Ома в таком виде можно использовать и
для действующих значений силы тока и
ЭДС:
.
В полной
цепи переменного тока существуют сдвиги
по фазе между током и ЭДС:
,
;
.
Таблица обозначений:
Величина |
Амплитудное значение |
Действующее значение |
Мгновенное значение |
Заряд |
q0 |
|
q |
Сила тока |
I0 |
I |
i |
ЭДС |
ε0 |
ε |
e |
Напряжение |
U0 |
U |
u |
Мощность |
P0 |
P |
p |