Ядерные энергетические реакторы
.pdfзоны (и отражателя). В соответствии с этим различают: ядерный температурный коэффициент, который отражает влияние температуры на микроскопические эффективные сечения; плотностной температурный коэффициент реактивности, отражающий влияние температуры на реактивность через количество ядер вещества в единице объема, и объемный, отражающий влияние на реактивность изменения объема активной зоны от температуры.
6.4. Активная зона в процессе эксплуатации |
У |
|
Выгорание и воспроизводство горючего |
Т |
|
Н |
|
Изотопный состав ядерного горючего во время кампании реактора непрерывно изменяется. В соответствии с этим изменяется и полный запас реактивности, который к концу кампании достигает нулевого значения.
Во время работы реактора за счет деления ядер горючего 235U происходит непрерывная убыль делящегося вещества. Этот процесс называется выгоранием,
в результате которого общий запас реактивности уменьшается. |
|
|||||||||||||||
Наряду с выгоранием ядер |
|
235 |
|
|
|
Б |
|
|
||||||||
|
|
U в редакторе за счет захвата нейтронов |
||||||||||||||
ядрами 238U образуется смесь изотопов плутон |
я 239Pu, 240Pu, 241Pu, 242Pu, причем |
|||||||||||||||
239Pu и |
241Pu |
|
|
|
|
|
|
р |
|
|
|
|
||||
являются |
изотопами, делящйм ся под действием тепловых |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
||||
нейтронов. В реакторе, содержащем 232Th, об азуется делящийся под действием |
||||||||||||||||
тепловых |
нейтронов изот п |
|
233 |
U. |
|
и |
|
новых делящихся |
||||||||
|
|
П оцесс |
образования |
|||||||||||||
изотопов называется воспроизв дс |
|
м ядерного топлива. |
|
|
||||||||||||
Деление |
ядер |
топлива |
с пр в ждается |
|
появлением |
в |
активной зоне |
|||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||
осколков, а также продук |
|
|
х радиационного распада, которые участвуют в |
|||||||||||||
|
|
|
|
з |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
непроизвольном |
ахвате нейтронов. |
Поглощение нейтронов стабильными или |
||||||||||||||
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
долгоживущими рад оакт вными изотопами принято называть шлакованием, а |
||||||||||||||||
поглощение |
|
нейтр н в |
короткоживущими |
радиоактивными |
изотопами – |
|||||||||||
п |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
отравлением. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
е |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Вследствие нак пления в активной зоне шлаков всех видов уменьшается доля н йтронов, поглощаемых в топливе, а, следовательно, снижается
Ркоэффици нт размножения и запас реактивности.
Изм н ние изотопного состава ядерного топлива происходит и после выключения реактора в результате радиоактивного распада продуктов деления.
Большинство из рассмотренных факторов приводит к постепенному уменьшению Кэф. Поэтому загрузка топлива на начало кампании реактора должна превышать величину критической массы, и это превышение определяет продолжительность кампании (полную энерговыработку) реактора.
121
Изменение реактивности, обусловленное изменением изотопного состава топлива, происходит медленно и при работе реактора компенсируется стержнями грубой регулировки – компенсирующими стержнями или поглотителями.
Так как количество делящегося вещества со временем непрерывно изменяется, то для поддерживания постоянства мощности необходимо изменять уровень нейтронного потока. При одной и той же мощности нейтронный поток в
конце кампании будет больше, чем в начале. |
|
У |
|
|
|
||
|
При выводе зависимостей, характеризующих выгорание топлива, |
||
|
|
Т |
|
допускалось также, что нейтронный поток принят средним по объему активной |
|||
зоны. |
|
Н |
|
|
Однако в общем случае нейтронный поток является функцией координат, |
поэтому выгорание топлива идет неравномерно по объему активной зоны. Кроме |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
Б |
|
|
|
того, в процессе работы реактора поток нейтронов искажается в результате |
||||||||||
перемещения регулирующих органов |
и |
компенсирующих стержней. Это |
||||||||
приводит к тому, что решение |
системы |
уравнений |
по выгоранию топлива |
|||||||
|
||||||||||
практически невозможно, поэтому прибегают к упрощениям. |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
и5 |
|
|
|
||
Глубину выгорания ядерного топлива иногда выражают в процентах по |
||||||||||
отношению к загруженному делящемуся |
зотопу, т. е. |
|
|
|
||||||
o |
|
|
|
р |
|
|
3 |
|
||
|
|
|
|
д |
|
N |
100% , |
|
|
(39) |
|
|
|
ревшего |
N 0 |
|
|
|
|
||
|
|
т |
|
изотопа в 1 см3 за время работы реактора; |
||||||
где ∆N – число ядер выг |
|
|
||||||||
N5 |
– начальная концен рация ядер делящегося изотопа в 1 см . |
|||||||||
|
|
и |
|
|
|
|
|
|
|
|
Значение вел ч ны αд для энергетических реакторов бывает в пределах 10 – |
||||||||||
|
|
з |
|
|
|
|
|
|
235U в реакторах |
|
30 %. Теоретическое макс мальное значение выгорания |
||||||||||
составляет 50 %. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ядерн е т пливо практически всегда в себе содержит воспроизводящий |
||||||||||
материал, а в т пливе накапливается новый делящийся изотоп, который по мере |
работы реакт ра т же выгорает. Поэтому глубину выгорания ядерного топлива
чаще о р д ляют |
отношению ко всем изотопам, находящимся в активной зоне |
|||||
|
|
о |
|
|
|
|
|
п |
|
|
|
|
|
е |
|
a |
Ni |
100,% , |
(40) |
|
|
|
N |
|
|
||
Р |
|
|
|
|
|
|
где N – число всех атомов в ядерном топливе; ∆Ni – число выгоревших атомов i – го изотопа.
Например, если в качестве исходного ядерного топлива используется металлический уран, то N соответствует числу ядер 235U и 238U в 1 см3 свежего топлива, а ∑∆Ni = ∆N5 + ∆N8. Для одного и того же реактора значения α меньше αд.
122
Глубина выгорания, рассчитанная по весу всего загруженного топлива в зависимости от вида топлива, колеблется в весьма широких пределах: для реакторов на тепловых нейтронах ≈ (0,5 – 5) %; на быстрых ≈ (0,5 – 10) %.
Для получения энергии 1 МВт∙сут необходимо осуществить
3,1∙1013∙103∙3600∙24 = 2,68∙1021 деления. В 1 г урана содержится 2,6∙1021 ядер,
следовательно, 1 МВт∙сут будет израсходовано 1,05 г делящегося изотопа урана.
мощности Np (МВт), т. е при энерговыработке Qk – Npt (МВт∙сут), будет равно |
||
mд 1,05Np t 1,05Qк . |
Т |
(41) |
Количество разделившегося горючего за время t (сутки) Уработы на
Кроме деления ядра 235U при захвате теплового нейтрона (с вероятностью 590 б) претерпевают и радиационный захват (с вероятностью 100 б), тогда общее
количество выгоревшего изотопа 235U составит:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
100 |
|
|
1,23QНк . |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
mвыг 1,05 1 |
|
|
|
Qк |
(42) |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
й |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
590 |
|
|
Бчасах, то выгорание урана |
|||||||||
Если время |
t работы |
реактора |
|
|
|
|
|
в |
||||||||||||||
составит: |
|
|
|
|
|
|
|
(43)выразить |
24 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
р |
|
|
|
1,23 |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
о |
|
mU |
|
|
Np t |
0,051Qк . |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
т |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
В реакторах на природн м или богащенном уране наряду с выгоранием |
||||||||||||||||||||||
ядер делящегося вещес ва 235U в результате захвата нейтронов ядрами 238U |
||||||||||||||||||||||
образуются делящиеся |
зо опы плу ония 239Pu и 241Pu. Ниже приводится цепочка |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
изотопов |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
образования этих |
|
|
(р |
|
с. 20): |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
238 |
n |
|
|
238иβ |
239 |
β |
|
|
|
239 |
|
|
|
n, f |
осколки |
|||||||
92 U |
|
|
92 U |
|
|
|
93 Np |
|
|
|
|
|
94 Pu |
|
|
нейтроны |
||||||
е |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Р |
п |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
240 Pu |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
241 Pu |
|
|
осколки |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
нейтроны |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
242 Pu
Рис. 20. Схема образования изотопов из 238U
123
Возбужденное ядро 239U, образовавшееся в результате захвата нейтрона ядром 238U, после двойного β – распада (превращения нейтрона в протон и испускания электрона) переходит в ядро 239Pu. В свою очередь ядро 239Pu при захвате теплового нейтрона может или разделиться (реакция n, γ) или осуществить радиационный захват без деления (реакция n, γ). Плутоний – 240 не
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
У |
|
делится при захвате теплового нейтрона, а переходит в плутоний – 241. |
|||||||||||||||||||||||||||||
Последний, как |
и 239Pu, |
делится |
|
при захвате |
теплового |
|
нейтрона или |
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т |
|||
осуществляет радиационный захват. Следствие того, что |
|
242Pu имеет |
|||||||||||||||||||||||||||
сравнительно малое сечение поглощения (около 20 |
|
б), последующие изотопы |
|||||||||||||||||||||||||||
плутония образуются в незначительных количествах. |
|
|
|
Н |
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
Процесс воспроизводства ядерного топлива происходит также в реакторах, |
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Б |
|
|
|
|
|
||||||
содержащий торий – 232. Схема этого процесса такова (рис. 21): |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
й |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
232 Th n |
|
|
233 Th |
|
233 Pa |
и |
|
|
.f |
|
|
|
|
|
осколки |
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
233 U |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
р |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
90 |
|
90 |
|
|
|
91 |
|
|
|
|
|
|
|
92 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
нейтроны |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, γ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
т |
|
|
|
|
|
|
|
|
234 U |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
Рис |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, γ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
235 U |
|
|
|
|
|
|
|
|
осколки |
||||||||
|
з |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
нейтроны |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
п |
|
|
. 21. Схема образования изотопов из 232Th |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
Шлакование активной зоны |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
е |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Продуктыоделения урана и |
плутония |
называют шлаками (осколками |
д л ния). Осколки деления с большими сечениями захвата нейтронов 135Xe и Р149Sm относят в отдельные группы, а их влияние на реактивность
рассматривается особо от других шлаков.
Поглощение нейтронов в шлаках при объединении их в одну группу в некоторых случаях рассчитывают, тогда суммарная концентрация шлаков Nшл будет определяться количеством выгоревшего ядерного топлива. На выделение энергии, равной 1 МВт∙сут, расходуется 1,05 г 235U. Известно также, что для 235U отношение сечения деления к сечению захвата нейтронов f 5 / a5 0,85. Тогда
124
количество шлаков в реакторе Gшл за время работы t на мощности Np с учетом образования 236U окажется равным
Gшл
1,31N |
p |
t |
|
|
,
(48)
где Np (МВт); t (сут); Gшл (г).
Концентрация шлаков в 1 см3 может быть определена по формуле
|
|
|
|
|
N |
|
|
2G |
шл |
N |
0 |
, |
|
(49) |
|||
|
|
|
|
|
шл |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
A |
|
V |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
u |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
где |
N |
|
6,02 10 |
23 |
– |
|
число Авогадро; A |
– атомная единица массы |
|||||||||
0 |
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
u |
У |
||
ядерного топлива; V0 – объем топлива в реакторе. |
Т |
|
|||||||||||||||
Потеря |
реактивности, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
обусловленная шлакованием реактора, зависит от |
энергетического спектра нейтронов, конструкции активной зоны, материалов и |
|||||||||||||||||
др. В реакторах |
на |
|
тепловых |
нейтронах потеря |
реактивностиНв результате |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Б |
|
|||
шлакования |
примерно в |
четыре раза меньше потери реактивности за счет |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и |
|
|
|
|
|
||
выгорания топлива. Это объясняется тем, что в тепловой области |
|||||||||||||||||
макроскопическое |
|
сечение |
топлива |
намного |
|
превышает |
усредненное |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
р |
й |
|
|
|
|
||||
микроскопическое сечение шлаков. |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
Получение |
в большом |
|
|
|
|
скусственных |
нуклидов в ядерных |
||||||||||
и попутно – нуклидов, то |
дальнейшемколичествеосновной целью ядерного реактора будет |
||||||||||||||||
реакторах требует оптимальных нейт |
|
нных характеристик и конструктивного |
|||||||||||||||
являться |
генерация |
|
скусственных |
нуклидов, а сопутствующей |
– получение |
||||||||||||
решения ядерного реак ора. В связи |
|
этим назначение реактора в будущем |
|||||||||||||||
|
|
|
|
Если |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
может измениться. |
|
|
сейчас ядерный реактор служит для получения энергии |
||||||||||||||
энергии. |
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
п |
|
Отравление реактора ксеноном и самарием |
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Отравлениемзреактора называется поглощением нейтронов осколками |
|||||||||||||||||
деления, |
имеющими |
|
большие |
значения эффективных |
сечений |
поглощения. |
|||||||||||
Одним |
из |
отравляющих продуктов |
|
является |
135 |
Xe |
с короткоживущим |
||||||||||
|
|
|
радиоактивным ядром с периодом полураспада 9,13 ч. К отравляющему изотопу
относят также 149Sm, который является стабильным осколком, но имеющим |
|
большоесечение поглощения. |
|
ассмотрим стационарное отравление реактора |
135Xe. Количественно |
Ротравление определяется как отношение числа |
тепловых нейтронов, |
захватываемых в отравляющем продукте, к количеству тепловых нейтронов, поглощающихся в уране. Если отравляющий продукт 135Xe, то
qxe |
x e Nxe |
, |
(46) |
|
aU |
||||
|
|
|
||
|
125 |
|
|
где xe |
– сечение поглощения нейтронов ксеноном; |
|
|
|
|
Nxe – концентрация ядер ксенона в горючем. |
|
|
|
||
В уравнении четырех |
сомножителей K∞ |
по |
существу только |
||
коэффициент |
использования |
тепловых нейтронов ураном |
|
претерпевает |
изменение в результате влияния отравления. Учитывая это, потерю реактивности,
обусловленную отравлением, можно представить в виде |
|
|
У |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
K |
отр |
|
Kэф |
|
|
отр |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
эф |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
хе |
|
K |
отр |
|
|
|
|
|
отр |
|
, |
|
Т |
(47) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
эф |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
где индекс «отр» |
относится к |
|
значениям соответствующих |
величин в |
||||||||||||||||||
отравленном реакторе. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Н |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Для гомогенной смеси топлива и замедлителя можно записать: |
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
aU |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Б |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
отр |
|
|
|
|
|
aU |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
; |
|
|
|
|
|
|
й |
|
, |
|
|
(48) |
|||||
|
|
aU аз |
|
|
|
|
|
|
aU |
|
аз a |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и |
|
|
|
|
Xe |
|
|
|
|||||
где aXe макроскопическое сечен |
е поглощения 135Xe, равное Xe NXe . |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
р |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Преобразуя (45) с учетом (46), можно получ ть |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
т |
aU |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
xe |
qxe |
aU aз |
qxe . |
|
|
|
(49) |
||||||||||||
|
и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
з |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Для данного случая потеря реактивности, обусловленная накоплением |
||||||||||||||||||||||
го |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
135Xe, равна пр и ведению отравления на коэффициент теплового использования |
||||||||||||||||||||||
п |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
неотравленн |
реакт ра. Соотношение |
(47) |
можно использовать |
также для |
приближенн й ценки потери реактивности из – за отравления ксеноном в гетерогенных реакторах.
Вр мя работы активной зоны, пересчитанное на номинальную мощность,
называ тся кампанией реактора. Количество |
энергии, которое |
может дать |
|
|
за время кампании, называется энергоресурсом реактора. Выработанный |
||
реактор |
|
|
|
энергоресурс называют энерговыработкой Qk |
|
|
|
Р |
Qk Ni i |
, |
(50) |
|
где Ni – различные уровни мощности, на которых работал реактор в течение i часов.
126
|
|
|
|
|
|
|
|
У |
|
|
|
|
|
|
|
Т |
|
|
|
|
|
|
|
Н |
|
|
|
|
|
|
|
Б |
|
|
|
|
|
|
|
й |
|
|
|
|
|
|
|
и |
|
|
|
|
|
|
|
р |
|
|
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
т |
|
|
|
|
|
|
|
|
и |
|
|
|
|
|
|
|
|
з |
|
|
|
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
Р с. 22. Размещение датчиков в активной зоне |
|
|
|||||
е |
6.5 Внутриреакторные измерения и измерение средней мощности |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для о ределенности рассматривается ВВЭР. Нейтронные поля измеряют |
||||||||
Р |
|
|
|
|
|
|
|
|
роди вымипдатчиками, размещенными внутри ТВС, это дает данные о
н йтронном поле в активной зоне (рис. 22). Ионизационные датчики размещены вокруг корпуса реактора и дают информацию о потоке тепловых нейтронов, а
также темпе его изменения. |
|
Внутри ТВС также размещаются термопары |
для определения |
температурных полей. Кроме того, температуры и давления измеряют на входе и выходе активной зоны, измеряется расход теплоносителя.
Все это называют системой внутриреакторного контроля (ВРК). Система ВРК осуществляет:
127
1)измерение относительного распределения энерговыделения в местах размещения датчиков ДПЗ с погрешностью не более 2%;
2)измерение температуры теплоносителя с помощью термопар с погрешностью не более 1,5 °С и с помощью термометров сопротивления с погрешностью не более 0,5 °С;
3)измерение сигналов датчиков общих замеров с погрешностью не более
0,25%.
Тепловая мощность может быть определена как по нейтронным, так и по |
||
теплофизическим данным. |
|
Т |
6.6 Механизмы приводов системы управления и защитыСУЗ( ). |
||
Принципиальная схема СУЗ |
|
|
Б |
|
|
Для определенности рассматривается ВВЭР. Поглощающий стержень |
||
состоит из чехла, заполненного поглотителем нейтронов |
Н(карбид бора, титанат |
Часть групп предназначена для регулированияй, другая для аварийной защиты. Это позволяет влиять на нейтронный поток по всей зоне при минимальном перекосе нейтронного поля. Эффективности г упп аварийной защиты достаточно
диспрозия и т. п.). Стержни собирают в кластеры, кластеры делят на группы.
для остановки цепной реакции в |
|
еж ме работы реактора. Картограмма |
|||
|
|
|
|
и |
|
расположения органов СУЗ в активн й з не по группам от 1 до 10 приведена на |
|||||
рис. 23. |
|
|
р |
||
|
|
|
|
||
|
|
|
любом |
|
|
|
|
|
т |
|
|
|
|
|
и |
|
|
|
|
|
з |
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
п |
|
|
|
|
е |
|
|
|
|
|
Р |
|
|
|
|
|
Рис. 23. Картограмма расположения органов СУЗ в активной зоне 3-го блока Калининской АЭС и 1-го блока Ростовской АЭС
128
Кластеры стыкуются со штангами приводов СУЗ. Привод электромагнитный, управляется станционной автоматикой с возможностью ручного управления. Схема привода СУЗ приведена на рис. 24. По соображениям ядерной безопасности ограничена скорость ввода положительной реактивности. При включении АЗ штанги расцепляются с кластерами, последние под действием
силы тяжести падают в активную зону. |
|
|
|
|
|
|
|
|
У |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Скорость увеличения реактивности средствами воздействия на |
|||||||||||||
реактивность не должна превышать 0,07 |
βэф/с. Для |
рабочих органов С З с |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т |
|
эффективностью более 0,7 βэф ввод положительной реактивности должен быть |
|||||||||||||
шаговым, с эффективностью шага |
|
не |
|
более |
0,3 |
βэф (обеспечивается |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Н |
|
|
техническими мерами). В проекте РУ должны быть указаны величина шага, |
|||||||||||||
пауза между шагами и скорость увеличения реактивности. |
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Б |
|
|
||
Аварийная защита – функция безопасности, заключающаяся в быстром |
|||||||||||||
переводе реактора в подкритическое |
состояние |
и |
в |
поддержании его в |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
й |
|
|
|
|
|
подкритическом состоянии; комплекс систем безопасности, выполняющий |
|||||||||||||
функцию A3. |
|
|
и |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
р |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
о |
|
|
|
1 – датчик ДПШ, 2 – полюс |
|
|||||
|
|
|
з |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
т |
|
|
|
неподвижный, 3 – электромагнит |
||||||
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и |
|
|
|
|
тянущий, 4 – полюс подвижный, |
|||||
|
п |
|
|
|
|
5 – электромагнит запирающий, |
|||||||
|
|
|
|
|
|
6 – полюс подвижный, 7 – полюс |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
е |
|
|
|
|
подвижный, 8 – полюс неподвижный, |
||||||||
|
|
|
|
|
9 – электромагнит фиксирующий, |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Р |
|
|
|
|
|
|
|
10 – полюс подвижный, |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
11 – чехол, 12 – штанга,
13 – кулачок подвижной защелки,
14 – кулачок фиксирующей защелки, 15 – пружина
Рис. 24. Схема привода СУЗ
129
6.7 Транспортно-технологические операции при выгрузке и загрузке ядерного топлива. Вопросы безопасности при выгрузке
отработавшего и хранении свежего ядерного топлива
Для определенности рассматривается ВВЭР. Операции загрузки и выгрузки проводят на холодном остановленном реакторе со снятой крышкой и
подкритичности. Система нейтронных измерений действует. Локализующая система безопасности в состоянии готовности. Проектная сейсмостойкость обеспечена.
демонтированным блоком защитных труб. Объем над реактором заполняется водой для обеспечения радиационной защиты и охлаждения. В воде Урастворена борная кислота стояночной (повышенной) концентрации дляТобеспечения
организациями, отвечающими за безопасность. КаждаяБТВС имеет специальный номер и должна быть помещена в номерную ячейку активной зоны,
Обычно выгружается часть активной зоны, оставшиеся ТВС
переставляются, догружаются свежие. Картограмма ТВС новой загрузки |
|
рассчитывается максимально тщательно и согласовываетсяН |
со всеми |
предусмотренную картограммой. По выполнен перемещения, информация
заносится в журнал учета. Промежуточным звеном при перегрузке является, как |
|
|
й |
правило, стеллаж ТВС бассейна выде |
. Перемещения осуществляет |
жки |
|
специальная перегрузочная машина. Она оснащена динамометрическим блоком |
подъема/опускания с опцией дрыва, координатным устройством, средствами |
|
|
р |
измерений, визуального кон р ля и дистанционного управления. Скорости и |
|
другие параметры проведен я операций регламентированы. |
|
Схема транспортно-технологических операций при выгрузке и загрузке |
|
т |
|
ядерного топлива пр ведена на рис. 25. Плановое ведение операций |
|
непосредственно |
влияетна параметры готовности АЭС, ядерную и |
радиационную беззпасность, дозовую нагрузку на персонал. |
|
Свежее т |
из природного урана практически не радиоактивно. |
Отработанноеливо– радиоактивно, генерирует тепло и может выделять |
наиболееп Ррадиоактивные вещества. Отработанное топливо из реактора выгружают в
басс йн выд ржки на срок от трех до десяти лет. За это время распадаются активные осколки деления, снижаются радиоактивность и тепловыделение. Такое топливо можно помещать в транспортные контейнеры и перевозить на заводы или хранилища. Известны множество стратегий обращения с отработанным топливом от пристанционного хранения всего количества использованного за срок эксплуатации АЭС топлива до радиохимической переработки с извлечением делящихся материалов и переводе остальных
компонент в принятое для захоронения состояние.
130