
- •Боровская модель атома
- •Полуклассическая теория Бора
- •Модели атомов
- •Решение уравнения Шрёдингера
- •Визуализация орбиталей атома водорода
- •Принцип Паули
- •[Править] Строение атомов и принцип Паули
- •Распределение электронов по орбиталям в водородоподобных и многоэлектронных атомах
- •Структура периодической системы
- •Ядерно-физические характеристики
- •Моменты ядра
- •Магнитный момент
- •Электрический квадрупольный момент
- •Энергия связи
- •Ядерные силы
- •Уровни ядра
- •Ядерные реакции
- •Закон радиоактивного распада
- •Виды лучей радиоактивного распада
- •Альфа-распад
- •Бета-распад
- •Гамма-распад (изомерный переход)
- •Цепные реакции
- •Типы реакций
- •Термоядерная энергетика и гелий-3
- •Стандартная модель
- •Фермионы
- •Античастицы
- •Номенклатура мезонов
- •Мезоны без аромата
- •Мезоны с ароматом
Мезоны с ароматом
Для мезонов с ароматом схема названий немного проще.
1. Имя дает мезону тяжелейший из двух кварков. Порядок от тяжёлого к легкому следующий: t > b > c > s > d > u. Однако у u- и d-кварков аромата нет, вследствие этого они не влияют на название. Кварк t никогда не встречается в адронах, но символ для мезонов, содержащих t, зарезервирован.
кварк |
символ |
кварк |
символ |
c |
D |
t |
T |
s |
|
b |
|
Следует отметить тот факт, что с s- и b-кварками используется символ античастицы. Это происходит из-за принятого соглашения о том, что заряд аромата и электрический заряд должны иметь одинаковый знак. Это же верно и для третъей компоненты изоспина: кварк u имеет положительную проекцию изоспина I3 и заряд, а кварк d имеет отрицательные I3 и заряд. В результате любой аромат заряженного мезона имеет тот же знак, что и его электрический заряд.
2. Если второй кварк тоже имеет аромат (любой, кроме u и d), то его наличие обозначается в виде нижнего индекса (s, c или b и, теоретически, t).
3. Если мезон принадлежит нормальной спин-чётной последовательности, то есть JP = 0+, 1−, 2+, …, то добавляется верхний индекс «*».
4. Для мезонов, за исключением псевдоскаляров (0−) и векторов (1−), добавляется в виде нижнего индекса квантовое число полного углового момента J.
Подводя итог, получим:
кварковый состав |
Изоспин |
JP = 0−, 1+, 2−… |
JP = 0+, 1−, 2+… |
|
1/2 |
KJ † |
|
|
1/2 |
DJ |
|
|
0 |
DsJ |
|
|
1/2 |
BJ |
|
|
0 |
BsJ |
|
|
0 |
BcJ |
|
† J опущен для 0− and 1−.
Иногда частицы
могут смешиваться. Например нейтральный
каон
и
его античастица
могут
входить в симметричную или антисимметричную
комбинацию, приводя к двум частицам —
короткоживущему и долгоживущему
нейтральным каонам
.