![](/user_photo/_userpic.png)
4
.pdf3. Фотографическая дозиметрия
Фотографический метод дозиметрии ионизирующих излучений достаточно распространенный метод индивидуальной дозиметрии и метод измерения пространственных дозных распределений в различных средах (объектах).
Фотографическая пленка (дозиметрическая) состоит из тонкой полистироловой подложки, покрытой с одной или с двух сторон эмульсией с внедренными в неё микрокристаллами (зернами) галогенидов серебра (бромистого, йодистого или хлористого серебра); размер зерен – кристаллитов AgBr, AgСl – 0,3 ÷ 2 мкм. Фиксирующее вещество эмульсии фотопленки состоит из твердого коллоидного раствора желатина в воде.
При прохождении заряженных частиц через фотографическую эмульсию ионизационные потери энергии вдоль трека могут создавать “скрытое изображение”, обусловленное активацией зерен – кристаллитов галогенидов. При поглощении энергии ионизирующего излучения в эмульсионном слое с диспергированными кристаллитами электроны могут быть освобождены из атомов и захвачены атомами серебра (излучение конвертирует ионы Ag+ в атомы Ag – в скрытое (латентное) изображение). Совокупность треков формирует почернение эмульсии, которое проявляется при последующей химической обработке. Атомы серебра создают области затемнения на пленке; степень этого почернения соответствует дозе облучения.
Чтобы зерно фотоэмульсии обладало способностью к проявлению, необходимо определенное число взаимодействий с ним ионизирующих частиц. Для каждого типа частиц существует некоторая минимальная величина энергетических потерь, при которой частица регистрируется эмульсией (часть потерянной в зерне энергии идет на образование скрытого изображения). Число проявленных зерен зависит от типа частицы, удельной потери энергии и способа проявления эмульсии. Почернение фотопленки при равной интегральной дозе зависит от энергии ионизирующих частиц.
Фотографическая эмульсия может экспонироваться в течение продолжительного времени, т.е. система представляет интегральный детектор. Почернение пленки приблизительно пропорционально произведению интенсивности падающего на пленку иони-
441
зирующего излучения на продолжительность облучения (экспозиция).
Химическая процедура проявления инициирует в активированном кристаллите процесс практически полного восстановления атомов Ag:
AgBr + [H] → Ag + HBr.
Химическая реакция закрепления обеспечивает вывод из эмульсии неактивированных атомов серебра:
AgBr+2Na2A2O3 → Na3Ag(A2O3)2 + NaBr.
Процесс измерения уровня оптической плотности почернения S пленки после облучения заключается в определении значений I и I0
– интенсивностей света (в частности, определенной длины волны), прошедшего через облученную пленку и без пленки соответственно:
I =I0 exp(-а n) , |
(13.70) |
где a – средняя площадь экспонированного зерна и n – их число на единице поверхности пленки; далее определяется величина, которая называется оптической плотностью и является мерой поглощенной в пленке дозы:
S =log( |
I0 |
) . |
(13.71) |
|
|||
|
I |
|
С учетом (13.70) и (13.71) соотношение для оптической плотности S выражается следующим образом:
S = а n log10 (e); log10 (e) = 0,4343. |
(13.72) |
Если флюенс Φ заряженных частиц в эмульсии считать равномерным по толщине пленки, то в этом случае отношение числа экспонированных зерен n к полному числу зерен N в необлученной пленке
n / N =a F, n = N a F, |
(13.73) |
и оптическая плотность на основании соотношений (13.72) и (13.73) может быть определена следующим соотношением:
S =0,4343 a2 nF. |
(13.74) |
Флюенс Φ заряженных частиц пропорционален дозе облучения. Диапазон измеряемых величин S составляет 0,1 ÷ 4. На рис.
13.18 показаны типичные представления зависимостей оптической плотности от величины дозы (сенситометрические кривые):
442
![](/html/27454/144/html_hT_e1gRYp4.4gQs/htmlconvd-zEuKeu443x1.jpg)
![](/html/27454/144/html_hT_e1gRYp4.4gQs/htmlconvd-zEuKeu444x1.jpg)
Для измерения оптической плотности почернения облученных пленок используются фотометры: интенсивность светового пучка, прошедшего через пленку, измеряется фотоэлементом или фотодиодом.
В общем, зависимость формы кривой оптической плотности от значений дозы определяется средними размерами микрокристаллов галогенидов серебра, их распределением по размерам, собственной чувствительностью зерен и характеристик ионизирующего излучения.
Существует ряд полуэмпирических моделей, в некоторой степени отражающих связь между оптической плотностью и дозой.
Предполагается, что распределение числа экспонированных излучением зерен на единицу поверхности пленки соответствует пуассоновскому распределению (малая вероятность взаимодействия частицы с зерном, большое количество зерен) и определяется образованием К экспонированных зерен, испытавших по меньшей мере n воздействий ионизирующих частиц:
¥ |
|
j |
(13.76) |
K( m ) = N åexp(-ε а m) (ε а m) |
, |
||
j=n |
j! |
|
|
где N – полное число зерен на единицу поверхности эмульсии,
m – среднее число частиц, провзаимодействующих с зернами на единице поверхности пленки;
a – эффективная площадь зерна;
ε – коэффициент, определяющий вероятность в результате столкновения частицы с зерном инициировать скрытое изображение. Уравнение (13.76) может быть преобразовано к виду:
n-1 |
|
j |
. |
(13.77) |
K( m ) = N (1- åexp(-ε а m) (ε а m) |
) |
|||
j=0 |
j! |
|
|
|
Очевидно, что среднее число столкновений пропорционально дозе: m ~ D и k·D= ε а m, где k- коэффициент, определяемый в процессе измерений. Оптическая плотность почернения
S = 0, 4343 а K
(13.78)
¥ |
-x |
x |
i |
n-1 |
-x |
x |
i |
¥ |
|
-x |
x |
i |
*1 = åe |
|
|
=åe |
|
|
+åe |
|
|
||||
i=0 |
|
i! |
|
i=0 |
|
i! |
|
i=n |
|
|
i! |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
444 |
|
Максимально возможная плотность почернения
Smax = 0, 4343 а N ; (13.79)
предполагая, что все зерна имеют одинаковую чувствительность
n-1 |
exp(-k D) (k D) |
j |
|
|
S(D) = S(D)max (1- å |
|
) . |
(13.80) |
|
j! |
|
|||
j=0 |
|
|
|
Соотношение (13.80) определяет зависимость оптической плотности от дозы при различном числе активирующих столкновений j ионизирующих частиц с зерном эмульсии. Если n = 1, то при однократном столкновении
S1(D) = S1max [1-exp(-k D)]; |
(13.81) |
при n = 2 |
|
S2(D) = S2max [1-exp(-k D) (1+ k D)]. |
(13.82) |
При малых дозах к·D ‹‹ 1 уравнение (13.81) в приближении линейного разложения экспоненты
S1(D) »a D, |
(13.83) |
гдеa = k S1max , т. е. зависимость является линейной; аналогичное приближение для уравнения (13.82):
S(D) »b D2 , гдеb = k 2 Smax / 2 ; |
(13.84) |
гдеb = k 2 Smax / 2 и зависимость является квадратичной.
При совместном учете однократных и двойных столкновений имеет место соотношение смешанного типа:
S(D)=S1 |
|
é1-e |
- |
k1D ù |
+ S 2 |
|
é |
-k D |
(1 + k |
|
ù |
. (13.85) |
|
max |
ê1-e |
2 |
2 |
D)ú |
|||||||
max |
|
ê |
|
ú |
|
ê |
|
|
ú |
|
||
|
|
ë |
|
û |
|
|
|
|
|
|
||
Эмпирические параметры |
|
|
ë |
|
|
|
û |
|
||||
k ,k1 ,k2 ,Smax ,S1max ,S 2max определяют- |
ся на основании соответствующей обработки измеренных сенситометрических зависимостей. На рис. 13.19 показаны зависимости оптической плотности от дозы для двух различных типов дозиметрических пленок.
445
![](/html/27454/144/html_hT_e1gRYp4.4gQs/htmlconvd-zEuKeu446x1.jpg)
|
4 |
|
|
|
плотность |
|
1 |
2 |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
Оптическая |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
0 |
|
500 |
1000 |
|
|
|
Доза, сГр |
|
Рис. 13.19. Зависимости оптической плотности от дозы для двух типов |
||||
дозиметрических пленок при облучении фотонами; 1 – соответствует |
||||
|
|
соотношению (13.81); 2 – соотношению (13.82) |
|
Различные типы пленок обеспечивают диапазон измерения доз
0,25 ÷ 400 сГр.
Основные положительные качества фотодозиметров: возможность измерений пространственных распределений доз (например, в 2D геометрии);
применение детекторов малых размеров; повторное считывание информации; большие площади измеряемых дозных полей;
линейность по дозе в определенном диапазоне облучения; К проблемным вопросам относятся следующие:
зависимость результатов измерений от процесса химической обработки (температура, время обработки, чистота растворов); требуется тщательный контроль процесса химической обработки облученных пленок для корректного воспроизведения результатов измерений;
446
существенная энергетическая зависимость чувствительности для фотонного излучения, особенно в низкоэнергетическом диапазоне (< 100 кэВ); возможная неоднозначность зависимости оптической плотности
от значений доз (эффект соляризации при больших дозах); уменьшение части активированных зерен за период времени до химической обработки.
Особый класс пленочных дозиметров составляют радиохромные пленки, которые имеют следующую конструкцию: между двумя полистироловыми пленками находится эмульсия, содержащая синтетический краситель. При облучении этой структуры ионизирующим излучением, обусловливающим определенное значение поглощенной энергии в детекторе, синтетический краситель полимеризуется и меняет окраску; количество полимеризованных молекул красителя определяет оптическую плотность окраски, которая пропорциональна поглощенной энергии. Для реализации процесса полимеризации требуются достаточно большие значения доз; дозиметры данного типа используются в основном в технологической дозиметрии и в медицинских исследованиях (лучевая терапия, где
диапазон измеряемых доз может составлять ~ 1 ÷ 100 Гр). Толщина пленки ~ 200 мкм, эмульсии – 10 ÷ 40 мкм. Измерения степени
изменения плотности цвета осуществляется с помощью спектрофотометра. На рис. 13.20 показана типичная зависимость оптической плотности радиохромнойпленки от дозыфотонного излучения.
447
![](/html/27454/144/html_hT_e1gRYp4.4gQs/htmlconvd-zEuKeu448x1.jpg)
ед. |
4 |
|
|
отн. |
|
|
|
плотность, |
2 |
|
|
Оптическая |
|
|
|
|
0 |
|
|
|
0 |
700 |
1400 |
|
|
Доза, Гр |
|
Рис. 13.20. Зависимость оптической плотности радиохромной пленки |
|||
|
|
от дозы при облучении фотонами |
|
Основные преимущества использования радиохромных пленок при решении дозиметрических задач следующие:
отсутствует процесс химической обработки после облучения, что обеспечивает фиксацию облученных структур и высокое пространственное разрешение при 2D-измерениях дозовых распределений; эффективный атомный номер близок к тканеэквивалентному
веществу для энергий фотонов более 100 кэВ; отсутствует чувствительность к видимому свету.
К недостаткам дозиметров относятся следующие факторы: чувствительность может изменяться в различных точках объёма детектора; существует зависимость от температуры во время и после облучения;
воздействие влажности и высоких температур.
Тонкие пленочные дозиметры могут обладать свойствами потоковых детекторов, т.е. оптическая плотность почернения будет соответствовать дозе облучения при любой ориентации пленки относительно углов падения на неё ионизирующих частиц; в частности,
448
![](/html/27454/144/html_hT_e1gRYp4.4gQs/htmlconvd-zEuKeu449x1.jpg)
это имеет место для полей быстрых электронов. На рис. 13.21 показана геометрия облучения параллельным пучком электронов с энергией Т0 и значением флюенса Φ(Т0), падающих на плоскость пленки под углом θ; толщина пленки d и площадь поверхности a.
Φ(T0), частицы
θ
d
l
Рис. 13.21. Геометрия облучения тонкой фотопленки
Поток частиц, пересекающих тонкую пленку практически без существенного рассеяния и потерь энергии ( Е << T0 и треки в пределах детектора прямолинейны), инициирует почернение величиной S. Значение S определяется поглощенной энергией Е, которую можно оценить следующим соотношением:
S DE =F(T0 ) l (LD (T0 ) ) s ; |
(13.86) |
значение ограниченной тормозной способности LD (T0 ) учитывает
утечку из пленки энергии вторичных дельта–электронов; параметр зависит от толщины d. Величина l есть длина пути частицы в
эмульсии:
l = d / cosθ. |
(13.87) |
Число частиц N, пересекающих поверхность площадью s, равно:
N =F(T0 ) s cosθ. |
(13.88) |
С учетом соотношений (13.87) и (13.88) уравнение (13.86) преобразуется к виду:
S F(T ) cosθ |
d |
LD(T ) s = K F(T ) , |
(13.89) |
||
cosθ |
|||||
0 |
0 |
0 |
|
||
где К есть произведение постоянных величин: |
|
|
|||
K = d LD (T0 ) s . |
|
(13.90) |
|||
|
|
449 |
|
|
Таким образом, дозиметр обладает свойствами потокового детектора (отсутствует угловая зависимость).
При больших углах θ пробеги частиц, имеющих конечное значение, могут полностью в нем поглощаться и, кроме того, увеличивается количество отраженных электронов (альбедо); эти факторы ограничивают корректность соотношения (13.89); степень нарушения потоковых характеристик зависит от энергии частиц и толщины фотоэмульсии.
4.Химическая дозиметрия
4.1.Общее рассмотрение
Химическая дозиметрия основана на измерениях количественных химических изменений, завершающих радиационноиндуцированные реакции под действием ионизирующего излучения в газах, жидкостях и твердых телах. Основным компонентом наиболее распространенных химических дозиметров является вода.
При поглощении энергии ионизирующего излучения в веществе проходят процессы, которые условно делят на три стадии: физическую, физико-химическую и химическую. Физическая стадия включает процессы передачи и поглощения энергии ионизирующего излучения (возбуждение и ионизация атомов вещества, образование ионов и возбужденных атомов); на физико ̵химической стадии происходят процессы перераспределения поглощенной энергии, протекают реакции заряженных и возбужденных частиц; на последнем этапе продукты радиолиза инициируют реакции ионов, электронов, свободных радикалов, а также их реакции с молекулами воды (радиолиз воды).
Жидкостные химические дозиметры обычно состоят из раствора, в котором в основном поглощается энергия ионизирующего излучения, и растворенного в нём малого количества химического компонента, который реагирует с радиационно – стимулированными образованиями, в результате чего формируются наблюдаемые далее химические изменения. В воде образуются стабильные радикалы H+, OH–, H2O, H2, O2, H2O2 и короткоживущие радикалы H•, HO•, H2O• (радиолиз воды); свободные радикалы, обладая высокой
450