
Ответы экз
.docx26.Эл.ток-упорядоченное
движение эл.зарядов. Эл.ток в проводниках
наз.током проводимости.Условия
существования эл.тока:1)наличие в
проводнике свободных эл.зарядов, кот
могут в ем перемещаться.2)наличие эл.поля
в проводнике, энергия кот. бы затрачивалась
на перемещение заряда.Для того, чтобы
ток был длительным энергия эл.поля
должна все время пополняться, т.е. нужно
такое устройство, в кот какой-либо вид
энергии непрерывно преобразовывался
в энергию эл.поля. Такое устройство
наз.источником тока или источником
э/движ.силы. За направлением эл.тока
принимают направл. дв-ния положит.зарядов.
Количествен. х-кой эл.тока явл сила
тока-скалярная физ.величина, численно
равная эл.заряду, проходящему ч/з
поперечное сечение проводника за
един.времени. Если сила тока и ее
напрвление не меняется с течением
времени, то ток наз постоянным(Y=q/t,
A=Кл/с),
переменный ток (Y=dq/dt).
Для того, чтобы ток был постоянным, цепь
д/б замкнутой, а суммарный эл.заряд, кот
поступает за одну секунду сквозь пов-ть
S1
в объеме проводника, заключенными м/у
двумя произвольно выбранным поперечным
сечениям S1
и S2,
должна равняться суммарному заряду,
выходящему из этого объема за то же
время сквозь пов-ть S2.
Плотность тока-векторная физ.величина,
направленная вдоль тока и численно
равная силе тока, кот проходит ч/з
единицу площади сечения проводника,
проведенного
к направл.тока. (=Y*
/S,
j=Y/S
– это постоянная плотность, j=
dY/dS
– переменная)
27.Однородный участок цепи-участок, кот не содержит сторонних источников тока. Эл.сопротивлени-скалярная и всегда положительная величина.(Ом) Сопротивление R зависит:1)от материала проводника 2)геометрии(длина, площадь) 3)условий. 4) от t. Сопротивление многих Ме и их сплавов при очень низких t скачкообразно уменьшается до 0, т.е Ме становится абсолютным проводником. Впервые это явление, наз.сверхпроводимостью, обнаружено в 1911 г. Г.Камерлинг-Оннесом для ртути. Практическое использование сверхпроводящих материалов затруднено из-за низких критическ.t.
31.В источнике тока за счет сторонних сил(сил не э/статич природы) происходит превращение любого вида энергии в энергию эл.поля. ЭДС источника тока-работа сторонних сил по перемещению заряда. Неоднородный участок цепи-участок цепи, где действ ЭДС и приложенная на концах участка разность потенциала. Для любой точки внутри проводника результирующая напряженность э/поля будет опр-ся по принципу суперпозиции.
35.1з-н: Алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле=0. Узел-любая точка разветвления цепи, в кот сходятся не менее 3 проводников с током. Входящие-положит, выходящие-отрицат. 2з-н: в любом произвольном замкнутом контуре алгебр.сумма падений напряжений на его участках=алгебр.сумме ЭДС в этом контуре. Для составления второго з-на Кирхгофа необходимо знать: 1)за положит направл тока принимается направление от + к - источника по внешней цепи.2)направление обхода тока в контуре выбирается произвольно.3)если падение напряжения ( ), то направление тока совпадает с направлением обхода.
37.1)Опыт
Рикке. Первый опыт в 1901г провел Рикке.
Рикке взял 3 цилиндра. Один алюминиевый
и два медныхс тщательно отшлифованными
торцами. После взвешивания цилиндры
соединили в последовательность Cu-Al-Cu.
Пропускали эл.ток в течение 1 года. За
это время прошел заряд 3,5*10 в 6 степени
Кл. Взвешивание показало, что пропускание
эл.тока не оказало на вес цилиндра
никакого влияния. При исследовании
микроскопом не обнаружено проникновения
одного Ме в другой. Рез-ты опыта
свидетельствовали о том, что перенос
заряда в Ме осуществляется не ионами,
а какими-то чатицами, входящими в состав
всех Ме. Такими частицами явл,
открытые в 1897г.2)Опыты Мандельштама и
Папалекси(1912). Наиболее убедительное
док-во э/проводимости тока в Ме было
получено в опытах, основанных на инерции
.
Идея опыта:если в Ме имеются способные
перемещаться зараженные частицы, то
при торможении метал.проводника эти
заряженные частицы должны некот.время
продолжать двигаться по инерции и, в
рез-те чего, в проводнике возникнет
импульс тока и будет перенесен
некот.заряд. Приводятся критильные
колебания катушки вокруг оси О-О’,
в телефоне слышен звук, обусловленный
импульсами тока.Этот опыт подтвердил
существование инерц.дв-ния носителей
зарядов в проводнике.3)Опыты
Толмена-Стюарта.(1916).Катушка длиной 500
м приводилась в быстрое вращение с
линейной скоростью 300м/с, затем резко
останавливалась и с помощью гальванометра
измерялся заряд, протекавший за время
торможения. Рез-ты опыта:1.определили
направление тока(стрелка отклон.налево,
т.е присутств.отрицат заряды).2.значение
удельного заряда получили е/m=1.76*10
в 11 степени Кл/кг.
38.Друде
и Лоренцем была создана классическая
теория проводимости Ме. Основные
положения:1)Мепроводник рассматривается
как совокупность положит.ионов,
сходящихся в узлах крист.решетки и
свободных
,
потерявших связь со своими атомами, и
превратившими их в положит.ионы.2)Свободные
нах-ся в состоянии хаотического
беспрерывного дв-ния со средней квадратич
скоростью.3)В сотв с первыми двумя
положениями, свободные
рассматриваются как электронный газ,
подобный идеальному газу(одноатомному).Это
означает:1.дв-ние
подчиняется з-нам классической
механики.2.пренебрегают взаимодействием
м/у собой.3.взаимодействие
с ионами решетки сводят к упругим
соударениям.4.электронный газ подчиняется
з-нам идеального газа, в частности, з-ну
равномерного распределения энергии
по степеням свободы.
40.Участвуя
в тепловом дв-нии своб.,
благодаря своей большой подвижн-ти,
должны облегчать процесс выравнивания
t
в различных частях Ме тела(проводника),
т.е способствовать процессу
теплопроводности.Это означает, что
теплопров-сть Ме должна опр-ся св-вами
электрон газа. Поэтому сущ.связь м/у
коэф.теплопроводности и э/проводности.
Такая связь установл. в 1853г немецк.физиками
Видеманом и Францом. Отношение
теплопроводности к удельной э/проводимости
для всех Ме при пост t
одинакова и увел.пропорц t.
Успехи:1)качественно объясняет
электрич.сопротивл Ме.2)теоретич
обосновывает з-ны Ома и
Джоуля-Ленца.3)качественно объясняет
з-н Видемана-Франца.
43.М/у
тепловыми явлениями и электр-ом
существует опред взаимосвязь, кот
обуславливает ряд явлений, наз
термоэлектрическими.К ним относят:эффект
Зеебека(1821) и Пельтье(1834).1)Немецкий
физик Зеебек обнаружил, что в замкнутой
цепи, сост из последоват соед-ых разнородн
проводников, контакты м/у кот имеют
различ t,
возник эл ток.(1ф) В замкн цепи для многих
пар Ме(Ag-Cu,
Au-Cu)
ЭДС пропорц
(2ф).
Удельная термо ЭДС численно= термо ЭДС,
возник в замкн цепи при разности Т в
один Кельвин. Саму замкн цепь, сост из
разнородн пров-ков, наз термопарой.
Если Т2›Т1, то знак термоЭДС изм-ся тока
будет направл в обратн сторону.2)При
прохождении эл.тока ч/з контакт двух
разнородн проводников джоулевого тепла
в местах контакта выд-ся или поглащ-ся
тепло Пельтье. Поглощение или выделение
тепла Пельтье зависит от напр(3ф). В
отличии от джоулевой теплоты, кот
пропорц
,
теплота Пельтье пропорц первой степени
силы тока(ф4).Согласно наблюд.Пельтье
спай 1, кот при эффекте Зеебека поддер-ся
при более высок t,
будет теперь охлаждаться, а спай 2
нагрев-ся.При измен направл тока происх
обр процесс(5ф)
41.Наиболее
быстро движущиеся
в Ме обладают достаточно высокой
кинетич.энергией и могут вырывться из
Ме в окр.простр-во. При этом они совершают
работу как против сил притяжения со
стороны избыт.заряда, так и против сил
отталкивания со стороны ранее вылетевших
образ-щих вблизи пов-ти проводника
электрон.облако. Работу, кот нужно
совершить для удаления
из
Ме в безвоздушное простр-во наз работой
выхода
.
Оно зависит от:1)хим.природы Ме.2)состояния
его пов-ти.3)t.
Работа выхода
соверш-ся за счет уменьшения их кинетич
энергии, поэтому медленно движ-я
из Ме вырваться не могут. В рез-те выхода
и обр-ния электрон.облака пов-ть Ме
можно рассматривать в первом приближении
как двойной электрич слой, подобный
конденсатору. Рядом с пов-тью Ме обр-ся
эл.облако. Разность потенциалов м/у
обкладками такого конденсатора зависит
от работы выхода
.КРП-контактная
разность потенциалов:1)Внешняя КРП-это
разность потенциалов м/у двумя точками
находящ-ся в непосредств. Близости от
пов-тей 1-го и 2-го Ме.2)Внутренняя КРП-это
разность потенциалов м/у двумя точками
приведенными в контакт. 1з-н Вольты:КРП
м/у двумя разнородными проводниками
не зависит от площади их соприкосновения,
а опр-ся только их химич природой и t.
2з-н:КРП м/у двумя разнородными Ме не
зависит от того, соединены ли они
непосредственно или м/у ними есть
др.проводники. 3з-н:следствие из
второго.КРП проводников, составляющих
замкнутую цепь при одинак t,
= 0.
42.Появление
КРП связано с представлением об
электронном газе в Ме, как об идеальном
газе.__Часть
переходит из 1 Ме во 2, заряжается тем
самым 1Ме+, 2Ме- зарядом, поэтому возникает
эл.поле,кот х-ся разностью
потенциалов.__.Т.о.замкн цепи, составленные
из разнородных Ме, суммарны КРП≠0, если
контакты поддерж при разных t.
В таком случае в замкн цепи возникающий
эл.ток, наз термоэл.током, а ЭДС возникающ
в этой цепи, термо ЭДС.
52.(1ф).Поэтому магнитный поток кругового тока рассматривают как м.п. некот.условного магнитного диполя. Соленоид-цилиндрическая катушка, состоящая из большого числа витков проволоки, образующих винтовые линии.(2ф).Если ветки соленоида расположены близко друг к другу, то соленоид можно рассматривать как систему послед.соедин.круговых токов одинакового радиуса и имеющих общую ось.(3ф).
53.(1ф).Основное
отличие м.п.от э/статич в том, что оно
не явл потенциальным полем.(2ф)Анализ
формулы:1)т.к. циркуляция
≠0,
то можно утверждать, что м.п. не явл
потенц полем.2)она справедлива для
контуров произвольной формы, лишь бы
они охватывали проводник с током.Так
же она справедлива для проводников
любой формы и разм-ров. Если ток не один,
то(3ф)
50.Одним
из основн з-нов э/магнитизма явл эксперим
з-н, установл в 1820г франц учеными Био и
Савара. Они исследовали магн поля,
создаваемые прямолин током, круговым
током и катушкой с током. На основании
экспериментов они пришли к выводам:1)во
всех случаях индукция м.п.пропорц силе
тока.2)индукция м.п.зависит от формы и
размеров проводника с током.3)индукция
в произвольн тч поля зависит от
расположения этой тч по отношению к
проводнику с током.Лапласс высказал
гипотезу о том, что индукция м.п. в каждой
тч м.п.любого проводника с током
представляет векторную сумму индукции
элементарн м.п.(),
создаваемых каждым участком этого
проводника(
).Тем
самым Лапласс предположил, что при
наложении м.п. справедлив принцип
суперпозиции(1ф). Из з-на => что
в какой-либо тч м.п.направлен
к пл-ти, в кот лежат
и
,
т.о., что из конца вектора
повернут вектор
до совмещения с
по кратчайшему пути(2ф).
54.Данный з-н исп-ся для вычисления поле тороида. Тороид-кольцевая катушка, ветви кот намотаны на сердечник, умеющий форму тора.(1ф)
55.На движущ заряж частицы м.п. действ сила Лоренца(1ф). Сила Лоренца всегда скорости, поэтому играет роль центростремит сила => Fл не совершает работы , она изменяет только направление скорости движ-ния зараяж частиц м.п.В общем случае на движ заряд помимо м.п. может действовать и эл.поле с Е(напряж-ть), тогда результирующая к движ.заряду=(2ф)
49.М.п. оказывает на рамку с током ориентирующее действие, поворачивая ее определ образом.Этот рез-тат исп-ся для выбора направления м.п. За направление м.п. в данной тч принимается напрвление, вдоль кот распологается положит нормаль к рамке. За направление м.п. м/б также принято направление, совпадающее с направлением силы, кот действует на северный магнитный магнитной стрелки, помещенный в данную точку.Т.к. оба полюса магнитной стрелки лежат в близких точках поля, то силы, действ на оба полюса, равны друг другу.Следоват-но, на магнитн стрелку действует пара сил, поворачивающая ее так, чтобы ось стрелки, соединяющий южный полюс с северным, совпадала с направлением поля. Рамкой с током можно воспользоваться также и для кол-венного описания м.п.Т.к. рамка с током испытывает ориентирующее действие поля, то на нее в м.п.действует пара сил. Вращающий момент сил зависит как от св-ств поля в данной тч, так и св-ств рамки опр-ся формулой (1ф).
1. Электрические заряды.
Количественной мерой взаимодействия заряженных тел является электрический заряд q.(Кл) В природе существует два рода эл.зарядов:+ и -. Точечный эл.з.-заряж. тело,формами и размерами кот.можно пренебречь.
Свойства:1.эл.з.дискретен,т.е.эл.з.любой системы тел состоит из целого числа эл.зарядов.
2.эл.з.инвариантен,т.е.не зависит от системы отсчета,а значит зависит от того движется этот заряд или покоится. Любой заряд содрежит в себе целое число N элементарных зарядов е (1ф)
Закон сохранения зарядов(Фарадей)
Алгебраическая сумма эл.з.любой замкнутой системы остается неизм.какие бы процессы не происходили внутри данной системы(2ф)
Закон Кулона(1785-крутельные весы)
Сила взаимодействия двух неподвижных точечных зарядов нах.в вакууме пропорциональна произведению зарядов и обратно проп.расстоянию м/у ними.(3ф)
Относительная диэлектр.проницаемость среды.
Физическая величина,хар.св-ва изолирующей(диэлектр)среды и показ.во сколько раз сила взаимодействия двух эл.зарядов в этой среде меньше,чем в вакууме(безразмерная величина)(4ф)
2.Электрическое поле-форма материи,окружающая электрические заряды. Хар.особенность эл.поля,состоит в том,что оно действует на эл.заряд с силой,кот.не зависит от скорости движения заряда,поэтому обнаружить поле можно по его силовому действию на помещ.в поле эл.заряд. поле неподвижных эл.зарядов наз.электростатическим.
Точечный эл.з.-заряж. тело,формами и размерами кот.можно пренебречь.
Напряженность-силовая эл.или эл.стат.поля ,опред.силой действующей на единичный положит.заряд помещенный в данную тч.поля.(1ф)
Напряженность поля точечного заряда (2ф)
Граф.изобр.с помощью сил.линий напряженности-линии касат.к кот.кажд.тч.поля совподает с направлением вектора напряженности. Условились линии напряж.начин.с +заряда и закан -. В однородном поле линии напряж.парал.вектору напряженности.(3ф)
3.Принцип суперпозиции полей эл.п. напряженность результирующего поля,созданного системой зарядов=геом.сумме напряженностей полей созданных в данной тч.каждым из зарядов.(1ф) частные случаи (2ф)Принцип суперпозиции позволяет рассчитывать эл.стат поле любой системы неподвижных зарядов,поскольку если заряды не точечные,то их можно всегда свести к совокупности точечных зарядов.
Расчет поля диполя. Поле диполя- система двух равных по модулю разноименных точечных зарядов расстояние L(плечо диполя-вектор напр.до оси диполя к от- к +) м/у кот.значит.меньше расстояние до рассм.тч.поля.(3ф)
Эл.момент диполя-вектр.величина=произведению заряда на плечо(4ф).согласно принц.суперпозиции напряж.поля диполя в произвтч.опр.как сумма векторов напряженности(+ и-)(5ф)частные случаи.(6ф)
4. Граф.изобр.эл.п с помощью сил.линий напряженности-линии касат.к кот.кажд.тч.поля совподает с направлением вектора напряженности. Условились линии напряж.начин.с +заряда и закан -. В однородном поле линии напряж.парал.вектору напряженности(1ф)
Для хар-ки эл.поля ввод.еще векторная величина-вектор элк.стат. индукции(эл.смещение D). Этот вектор хар-ет эл.поле,кот создается вданном веществе одним лишь св.зарядами(2ф). для точечного заряда.(3ф)
Поток линий напряжен.и эл.индукции. Вычисление напряж.поля сист.эл.зарядов с помощью принципа суперпоз.можно упростить исп.теорему опр.потом вектора напряженностиэл.поля ч/з произв.замкн.пов-ть выведГауссом(4ф)
9. Работа сил эл.поля. если в эл.поле точечн.заряд q из одной тч.поля в др.вдоль произв.траектории перемещаются др.ты.заряд q0 .то силаприложенная к заряду совершает работу.(1ф) Работа при перемещ.зар.из 1 в 2не зависит от тракетории (движения)перемещ.опред.начальным и конечным эл.зар,т.е.элек.стат.поле явл.потенциальным.а эл.стат.силы явл.консервативными.сл-но по замкн пути А эл.сил=0.(2ф)
Циркуляция вектора Е. Если в качестве переносимого заряда в электростат.поле взять един.+точ.зар.,то эл.работа сил поля на пути dl будет равно(3ф)
Эл.стат.поле ,циркул.Е кот.вдоль замкн.перемещения=0,наз.потенциальным полем.
15.Электроемкость уединенного проводника. Уед.провод.-проводник,кот.удален от др.проводников,тел и зарядов. Его потенциал прямопропорц.заряду проводника, поэтому для уедин.провод.запис.выр.(1ф) Электроемкость зависит от размеров проводника,но не завис.от материала,агрегатного состояния,формы и размеров полостей внутри проводника.
Электроемкость шара.(2ф)
10. Потенциал и разность потенц.эл.поля. Тело,нах.в потенциальном поле сил,обладает потен.энергией,за счет кот.силами поля совершается работа. Энергет.хар-ой эл.стат.поля явл.потенциал поля фи(скал.вел)(1ф) потенциал поля точ.заряда- прямо пропорционалн модулю этого заряда,обратно пропорционален расстоянию от этой тч.до заряда и зависит от среды,в кот.нах.заряд.(2ф)
Разность потенциалов двух тч.1 и2 в эл.стат.поле опр.работой,совершаемой силами поля,при перемещении единичного пложит.заряда из тч1 в тч2.(3ф)
11. Эквипотенциальные поверхности. Для граф.изобр.распред.потенциала эл.стат.поля польз.эквипотенц.пов-ти-это пов-ти во всех тч.в кот.потенциал имеет одно и тоже знач. Линии Е всегда перпендик.эквипотенц.поверхн. док-во(1ф)
Связь м/у Е и фи.(2ф)
14. Проводники в эл.поле.
Ели поместить проводн к во внешнее эл.стат.поле или его зарядить,то на заряды проводника будет действовать эл.стат.поле,в рез.чего они начнутся перемещаться. Перемещение зарядов(ток)продолжалется до тех пор,пока не установится равновесное распеределение зарядов,при кот.эл.стат.поле внутри проводника превращается в 0. это происходит в течение очень короткого времени. Напряженность поля во всех тч.внутри проводника=0. отсутствие поля внутри проводника означается,согласно(1ф),что потенциал во всех тч.внутри проводника постоянен(фи=const)
Распределение эл.заряда в метюпроводнике. Если проводнику сообщить нек.заряд,то нескомпенсированные заряды располагаются только на поверхности проводника. Это следует непосредственно из теоремы Гаусса(2ф),согл.кот. заряд,нах.внутри проводника в нек.объеме,огранич.произвольной замкнутой поверхн=(3ф) т.к.во всех тч..внутри поверхности D=0.
Св.эл.заряды.- эл.заряды,свособные перемещаться внутри вещества под действием эл.поля. Св.заряды не принадлежат конкретным атомам или молекулам.
16. Конденсаторы состоят из двух проводников(обкладки-пластины) разноимен.заряж.м/у кот.нах.диэлектрик.(1ф). если обкладки конденсатора зарядить разоименно то м/у ними возникнет эл.поле,кот.почти целиком будет сосредоточено м/у обкладками.
Электроемкость плоского конденсатора(2ф). плоск.конденсатор представляет собой две плоские проводящие пластины,разделенные слоем диэлектрика.
20. Энергия проводника.
Энергия заряж.проводника =той работе,кот.необходимо совершить,чтобы зарядить этот проводник(1ф)
Как всякий заряж.проводник,конденсатор обладает энергией(2ф)
22. Диполь в эл.поле.
Эл.диполь- система двух разных по модулю разноименных зарядов,расстояие l м/у кот.значит.меньше расстояния до рассматриваемых тч.поля. вектор направл.по оси диполя от – к + и = расстоянию м/у ними,наз.плечом диполя L.(1ф)
Типы диэлектриков.
1)Диэлектрики с неполярными молекулами(упругие диполи).В молекулах некот. Диэлектриков электроны расположены симметрично вокруг ядер. В этих молекулах центры тяжести полож. и отриц. зарядов, в отсут-вие внешнего электрич.поля , совпадают и дипольные моменты их=0(р=0).Поэтому молекулы таких диэлектриков наз-ся неполярными.Но если неполярную молекулу диэлектрика внести во внешнее эл.поле, то в ней наводится дипольный момент,кот. не равен 0.(2ф)
2)Диэлектрики с полярными молекулами(жесткие диполи).Это в-ва ,в молекулах кот. электроны расположены не симметрично относ-но ядер. Центры тяжести зарядов не совпадают(р не равно0)-наличие эл.поля. Наличие дипольного момента позволяет приближенно считать ,что также молекулы ведут себя подобно жесткому диполю, расстояние электронов м/у зарядами кот. постоянно и не зависит от того,действует на него поле внешнее или нет.
3)Диэлектрики с ионным строением.-в-ва ,молекулы кот. имеют полное строение(NaCl,KBr). Таким образом, внесение всех 3-х групп диэлектриков во внешнее эл.поле приводит к возникновению отличного от нуля результирующего дипольного момента диэлектрика или к поляризации диэлектрика.
45.Магнитное поле токов.Одним из основных признаков эл.тока явл-ся мех. воздействие на магнитную стрелку, также мех. воздействие эл.ток может оказать на проводники с током, расположенные вблизи др.проводников-магнитные явления.
Взаимодействие токов впервые было изучено Ампером. Им был открыт з-н,позволяющий количественно определить взаимодействие проводников с эл. током.(1ф).
Индукция магнитного поля. Магнитное поле-матер. среда, посредством кот.осущ-ся взаимод-е эл.токов, либо воздействие тока на магнитную стрелку. (2ф)
В(индукция)-физ.величина, численно равная силе, с кот.магнитное поле бесконечно длинного проводника с током действует на // ток единичной длины и единичной силы.
46. Магнитное поле в среде. Напряженность магн.поля. (1ф) Если токи расположены в среде, то магнитная индукция: (2ф).
Для расчета магнитного поля в среде, кроме В вводится вспомогат. расчетная х-ка поля.
Н-напряженность м.п. (3ф). (А/м).
Напряженность бесконечно длинного проводника с током: (4ф).
В системе СГС напряженность измеряется в эрстедах(1Э=80 А/м).
47. Графическое изображение магн.поля. Для графического изображения м.п. используют линии магнитной индукции- линии касательные, к кот.каждой точке совпадают с направлением вектора магнитной индукции в этих точках.
Линии манитной индукции всегда замкнуты и охватывают проводники с током.
Магнитный поток. Потоком вектора магнитной индукции (магнитным потоком) через площадку dS наз-ся скалярная физическая величина, равная (1ф). Поток вектора В м.б. как полож. так и отриц. ,в зав-ти от знака cos a. Поток вектора связывают с контуром, по кот.течет ток. В таком случа полож.направление нормали к контуру нами уже определено: оно связывается с током правилом правого винта. Таким образом, магнитный поток, создаваемый контуром через поверхность, ограниченную им самим, всегда положителен.
Поток вектора магнитной индукции Ф(в) через произвольную поверхность S равен (2ф)
Для однородного поля и плоской поверхности, расположенной перпендикулярно вектору В, В(n)=В=const и (3ф)
Единица магнитного потока вебер(Вб) (1Вб=1Тл*м^2).
Теорема Гаусса для поля В. Поток вектора магнитной индукции сквозь любую замкнутую поверхность равен нулю: (4ф) .Эта теорема отражает факт отсутствия магнитных зарядов, вследствие чего линии магнитной индукции не имеют ни начала, ни конца и явл-ся замкнутыми. Магнитная индукция однородного поля соленоида с сердечником с магнитной проницаемостью (мю),равна (5ф)
Магнитный поток сквозь один виток соленоида площадью S равен (6ф),а полный магнитный поток,сцепленный со всеми витками соленоида и называемый потокосцеплением,(7ф).
56. Эффект холла. В 1880 г америк.физик Холл проделал след.опыт: через золотую пластинку он пропускал эл.ток и измерял разность потенциалов м/у противоположными точками А-В. Оказалось,что ∆φ(разность потенциалов)=0. Он помещает в однородное м.п. перпендикулярно ее боковым граням и оказывается, что потенциалы в точках А и В стали разными. Оказалось,что (1ф)
R- постоянная Холла.
48. Сила Ампера. Сила, действующая на проводник с током в магнитном поле, называется силой Ампера. Сила действия однородного магнитного поля на проводник с током прямо пропорциональна силе тока, длине проводника, модулю вектора индукции магнитного поля,синусу угла между вектором индукции магнитного поля и проводником: (1ф).
58.Явление электромагнитнойиндукции. Оно заключ-ся в том,что в замкнутом проводящем контуре при изменении потока магн. индукции, охватываемого этим контуром,возникает электрический ток,получивший название индукционного
Правило Ленца:при всяком изменении магн.потока сквозь пов-тьогранич.замкнутымконтуром,в последнем возникает индукц.ток такого направления,что его магн.поле противодействует изменению магн потока.
В замкнутом контуре в переменном магнитном поле возникает ЭДС индукция.(1ф)
Закон Фарадея. ЭДС индукции возникающий в замкнутом контуре пропорциональна скорости изменений магн.потокач/з площадь охватываемую данным контуром, взятый со знаком минус.
59.Явление самоиндукции.Если в замкнутом проводнике течет непостоянный ток, то магн.поле такого тока тоже непостоянна. Следовательно меняется и магн.поток ч/з площадь ограниченную самим замкнутым проводником. След-но в таком контуре должен возникнуть дополнительный индукц.ток. таким обр.изменение тока от источника в контуре приводящие к возникновению ЭДС индукции в этом контуре можно отнести к явлению самоиндукции.(1ф)
Зависит от геометрии проводника,и от мгн.св-тв среды. Индуктивность харак-ет проводники с той точки зрения,что проводники различ.формы и размеров обладают различной способностью,обнаруживатьявл.самоиндукции(2ф)