Ответы экз

26.Эл.ток-упорядоченное движение эл.зарядов. Эл.ток в проводниках наз.током проводимости.Условия существования эл.тока:1)наличие в проводнике свободных эл.зарядов, кот могут в ем перемещаться.2)наличие эл.поля в проводнике, энергия кот. бы затрачивалась на перемещение заряда.Для того, чтобы ток был длительным энергия эл.поля должна все время пополняться, т.е. нужно такое устройство, в кот какой-либо вид энергии непрерывно преобразовывался в энергию эл.поля. Такое устройство наз.источником тока или источником э/движ.силы. За направлением эл.тока принимают направл. дв-ния положит.зарядов. Количествен. х-кой эл.тока явл сила тока-скалярная физ.величина, численно равная эл.заряду, проходящему ч/з поперечное сечение проводника за един.времени. Если сила тока и ее напрвление не меняется с течением времени, то ток наз постоянным(Y=q/t, A=Кл/с), переменный ток (Y=dq/dt). Для того, чтобы ток был постоянным, цепь д/б замкнутой, а суммарный эл.заряд, кот поступает за одну секунду сквозь пов-ть S1 в объеме проводника, заключенными м/у двумя произвольно выбранным поперечным сечениям S1 и S2, должна равняться суммарному заряду, выходящему из этого объема за то же время сквозь пов-ть S2. Плотность тока-векторная физ.величина, направленная вдоль тока и численно равная силе тока, кот проходит ч/з единицу площади сечения проводника, проведенного  к направл.тока. (=Y*/S, j=Y/S – это постоянная плотность, j= dY/dS – переменная)

27.Однородный участок цепи-участок, кот не содержит сторонних источников тока. Эл.сопротивлени-скалярная и всегда положительная величина.(Ом) Сопротивление R зависит:1)от материала проводника 2)геометрии(длина, площадь) 3)условий. 4) от t. Сопротивление многих Ме и их сплавов при очень низких t скачкообразно уменьшается до 0, т.е Ме становится абсолютным проводником. Впервые это явление, наз.сверхпроводимостью, обнаружено в 1911 г. Г.Камерлинг-Оннесом для ртути. Практическое использование сверхпроводящих материалов затруднено из-за низких критическ.t.

31.В источнике тока за счет сторонних сил(сил не э/статич природы) происходит превращение любого вида энергии в энергию эл.поля. ЭДС источника тока-работа сторонних сил по перемещению заряда. Неоднородный участок цепи-участок цепи, где действ ЭДС и приложенная на концах участка разность потенциала. Для любой точки внутри проводника результирующая напряженность э/поля будет опр-ся по принципу суперпозиции.

35.1з-н: Алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле=0. Узел-любая точка разветвления цепи, в кот сходятся не менее 3 проводников с током. Входящие-положит, выходящие-отрицат. 2з-н: в любом произвольном замкнутом контуре алгебр.сумма падений напряжений на его участках=алгебр.сумме ЭДС в этом контуре. Для составления второго з-на Кирхгофа необходимо знать: 1)за положит направл тока принимается направление от + к - источника по внешней цепи.2)направление обхода тока в контуре выбирается произвольно.3)если падение напряжения ( ), то направление тока совпадает с направлением обхода.

37.1)Опыт Рикке. Первый опыт в 1901г провел Рикке. Рикке взял 3 цилиндра. Один алюминиевый и два медныхс тщательно отшлифованными торцами. После взвешивания цилиндры соединили в последовательность Cu-Al-Cu. Пропускали эл.ток в течение 1 года. За это время прошел заряд 3,5*10 в 6 степени Кл. Взвешивание показало, что пропускание эл.тока не оказало на вес цилиндра никакого влияния. При исследовании микроскопом не обнаружено проникновения одного Ме в другой. Рез-ты опыта свидетельствовали о том, что перенос заряда в Ме осуществляется не ионами, а какими-то чатицами, входящими в состав всех Ме. Такими частицами явл, открытые в 1897г.2)Опыты Мандельштама и Папалекси(1912). Наиболее убедительное док-во э/проводимости тока в Ме было получено в опытах, основанных на инерции . Идея опыта:если в Ме имеются способные перемещаться зараженные частицы, то при торможении метал.проводника эти заряженные частицы должны некот.время продолжать двигаться по инерции и, в рез-те чего, в проводнике возникнет импульс тока и будет перенесен некот.заряд. Приводятся критильные колебания катушки вокруг оси О-О’, в телефоне слышен звук, обусловленный импульсами тока.Этот опыт подтвердил существование инерц.дв-ния носителей зарядов в проводнике.3)Опыты Толмена-Стюарта.(1916).Катушка длиной 500 м приводилась в быстрое вращение с линейной скоростью 300м/с, затем резко останавливалась и с помощью гальванометра измерялся заряд, протекавший за время торможения. Рез-ты опыта:1.определили направление тока(стрелка отклон.налево, т.е присутств.отрицат заряды).2.значение удельного заряда получили е/m=1.76*10 в 11 степени Кл/кг.

38.Друде и Лоренцем была создана классическая теория проводимости Ме. Основные положения:1)Мепроводник рассматривается как совокупность положит.ионов, сходящихся в узлах крист.решетки и свободных , потерявших связь со своими атомами, и превратившими их в положит.ионы.2)Свободные нах-ся в состоянии хаотического беспрерывного дв-ния со средней квадратич скоростью.3)В сотв с первыми двумя положениями, свободные рассматриваются как электронный газ, подобный идеальному газу(одноатомному).Это означает:1.дв-ние подчиняется з-нам классической механики.2.пренебрегают взаимодействием м/у собой.3.взаимодействие с ионами решетки сводят к упругим соударениям.4.электронный газ подчиняется з-нам идеального газа, в частности, з-ну равномерного распределения энергии по степеням свободы.

40.Участвуя в тепловом дв-нии своб., благодаря своей большой подвижн-ти, должны облегчать процесс выравнивания t в различных частях Ме тела(проводника), т.е способствовать процессу теплопроводности.Это означает, что теплопров-сть Ме должна опр-ся св-вами электрон газа. Поэтому сущ.связь м/у коэф.теплопроводности и э/проводности. Такая связь установл. в 1853г немецк.физиками Видеманом и Францом. Отношение теплопроводности к удельной э/проводимости для всех Ме при пост t одинакова и увел.пропорц t. Успехи:1)качественно объясняет электрич.сопротивл Ме.2)теоретич обосновывает з-ны Ома и Джоуля-Ленца.3)качественно объясняет з-н Видемана-Франца.

43.М/у тепловыми явлениями и электр-ом существует опред взаимосвязь, кот обуславливает ряд явлений, наз термоэлектрическими.К ним относят:эффект Зеебека(1821) и Пельтье(1834).1)Немецкий физик Зеебек обнаружил, что в замкнутой цепи, сост из последоват соед-ых разнородн проводников, контакты м/у кот имеют различ t, возник эл ток.(1ф) В замкн цепи для многих пар Ме(Ag-Cu, Au-Cu) ЭДС пропорц (2ф). Удельная термо ЭДС численно= термо ЭДС, возник в замкн цепи при разности Т в один Кельвин. Саму замкн цепь, сост из разнородн пров-ков, наз термопарой. Если Т2›Т1, то знак термоЭДС изм-ся тока будет направл в обратн сторону.2)При прохождении эл.тока ч/з контакт двух разнородн проводников джоулевого тепла в местах контакта выд-ся или поглащ-ся тепло Пельтье. Поглощение или выделение тепла Пельтье зависит от напр(3ф). В отличии от джоулевой теплоты, кот пропорц , теплота Пельтье пропорц первой степени силы тока(ф4).Согласно наблюд.Пельтье спай 1, кот при эффекте Зеебека поддер-ся при более высок t, будет теперь охлаждаться, а спай 2 нагрев-ся.При измен направл тока происх обр процесс(5ф)

41.Наиболее быстро движущиеся в Ме обладают достаточно высокой кинетич.энергией и могут вырывться из Ме в окр.простр-во. При этом они совершают работу как против сил притяжения со стороны избыт.заряда, так и против сил отталкивания со стороны ранее вылетевших образ-щих вблизи пов-ти проводника электрон.облако. Работу, кот нужно совершить для удаления из Ме в безвоздушное простр-во наз работой выхода . Оно зависит от:1)хим.природы Ме.2)состояния его пов-ти.3)t. Работа выхода соверш-ся за счет уменьшения их кинетич энергии, поэтому медленно движ-я из Ме вырваться не могут. В рез-те выхода и обр-ния электрон.облака пов-ть Ме можно рассматривать в первом приближении как двойной электрич слой, подобный конденсатору. Рядом с пов-тью Ме обр-ся эл.облако. Разность потенциалов м/у обкладками такого конденсатора зависит от работы выхода .КРП-контактная разность потенциалов:1)Внешняя КРП-это разность потенциалов м/у двумя точками находящ-ся в непосредств. Близости от пов-тей 1-го и 2-го Ме.2)Внутренняя КРП-это разность потенциалов м/у двумя точками приведенными в контакт. 1з-н Вольты:КРП м/у двумя разнородными проводниками не зависит от площади их соприкосновения, а опр-ся только их химич природой и t. 2з-н:КРП м/у двумя разнородными Ме не зависит от того, соединены ли они непосредственно или м/у ними есть др.проводники. 3з-н:следствие из второго.КРП проводников, составляющих замкнутую цепь при одинак t, = 0.

42.Появление КРП связано с представлением об электронном газе в Ме, как об идеальном газе.__Часть переходит из 1 Ме во 2, заряжается тем самым 1Ме+, 2Ме- зарядом, поэтому возникает эл.поле,кот х-ся разностью потенциалов.__.Т.о.замкн цепи, составленные из разнородных Ме, суммарны КРП≠0, если контакты поддерж при разных t. В таком случае в замкн цепи возникающий эл.ток, наз термоэл.током, а ЭДС возникающ в этой цепи, термо ЭДС.

52.(1ф).Поэтому магнитный поток кругового тока рассматривают как м.п. некот.условного магнитного диполя. Соленоид-цилиндрическая катушка, состоящая из большого числа витков проволоки, образующих винтовые линии.(2ф).Если ветки соленоида расположены близко друг к другу, то соленоид можно рассматривать как систему послед.соедин.круговых токов одинакового радиуса и имеющих общую ось.(3ф).

53.(1ф).Основное отличие м.п.от э/статич в том, что оно не явл потенциальным полем.(2ф)Анализ формулы:1)т.к. циркуляция ≠0, то можно утверждать, что м.п. не явл потенц полем.2)она справедлива для контуров произвольной формы, лишь бы они охватывали проводник с током.Так же она справедлива для проводников любой формы и разм-ров. Если ток не один, то(3ф)

50.Одним из основн з-нов э/магнитизма явл эксперим з-н, установл в 1820г франц учеными Био и Савара. Они исследовали магн поля, создаваемые прямолин током, круговым током и катушкой с током. На основании экспериментов они пришли к выводам:1)во всех случаях индукция м.п.пропорц силе тока.2)индукция м.п.зависит от формы и размеров проводника с током.3)индукция в произвольн тч поля зависит от расположения этой тч по отношению к проводнику с током.Лапласс высказал гипотезу о том, что индукция м.п. в каждой тч м.п.любого проводника с током представляет векторную сумму индукции элементарн м.п.(), создаваемых каждым участком этого проводника().Тем самым Лапласс предположил, что при наложении м.п. справедлив принцип суперпозиции(1ф). Из з-на => что в какой-либо тч м.п.направлен  к пл-ти, в кот лежат и , т.о., что из конца вектора повернут вектор до совмещения с по кратчайшему пути(2ф).

54.Данный з-н исп-ся для вычисления поле тороида. Тороид-кольцевая катушка, ветви кот намотаны на сердечник, умеющий форму тора.(1ф)

55.На движущ заряж частицы м.п. действ сила Лоренца(1ф). Сила Лоренца всегда  скорости, поэтому играет роль центростремит сила => Fл не совершает работы , она изменяет только направление скорости движ-ния зараяж частиц м.п.В общем случае на движ заряд помимо м.п. может действовать и эл.поле с Е(напряж-ть), тогда результирующая к движ.заряду=(2ф)

49.М.п. оказывает на рамку с током ориентирующее действие, поворачивая ее определ образом.Этот рез-тат исп-ся для выбора направления м.п. За направление м.п. в данной тч принимается напрвление, вдоль кот распологается положит нормаль к рамке. За направление м.п. м/б также принято направление, совпадающее с направлением силы, кот действует на северный магнитный магнитной стрелки, помещенный в данную точку.Т.к. оба полюса магнитной стрелки лежат в близких точках поля, то силы, действ на оба полюса, равны друг другу.Следоват-но, на магнитн стрелку действует пара сил, поворачивающая ее так, чтобы ось стрелки, соединяющий южный полюс с северным, совпадала с направлением поля. Рамкой с током можно воспользоваться также и для кол-венного описания м.п.Т.к. рамка с током испытывает ориентирующее действие поля, то на нее в м.п.действует пара сил. Вращающий момент сил зависит как от св-ств поля в данной тч, так и св-ств рамки опр-ся формулой (1ф).

1. Электрические заряды.

Количественной мерой взаимодействия заряженных тел является электрический заряд q.(Кл) В природе существует два рода эл.зарядов:+ и -. Точечный эл.з.-заряж. тело,формами и размерами кот.можно пренебречь.

Свойства:1.эл.з.дискретен,т.е.эл.з.любой системы тел состоит из целого числа эл.зарядов.

2.эл.з.инвариантен,т.е.не зависит от системы отсчета,а значит зависит от того движется этот заряд или покоится. Любой заряд содрежит в себе целое число N элементарных зарядов е (1ф)

Закон сохранения зарядов(Фарадей)

Алгебраическая сумма эл.з.любой замкнутой системы остается неизм.какие бы процессы не происходили внутри данной системы(2ф)

Закон Кулона(1785-крутельные весы)

Сила взаимодействия двух неподвижных точечных зарядов нах.в вакууме пропорциональна произведению зарядов и обратно проп.расстоянию м/у ними.(3ф)

Относительная диэлектр.проницаемость среды.

Физическая величина,хар.св-ва изолирующей(диэлектр)среды и показ.во сколько раз сила взаимодействия двух эл.зарядов в этой среде меньше,чем в вакууме(безразмерная величина)(4ф)

2.Электрическое поле-форма материи,окружающая электрические заряды. Хар.особенность эл.поля,состоит в том,что оно действует на эл.заряд с силой,кот.не зависит от скорости движения заряда,поэтому обнаружить поле можно по его силовому действию на помещ.в поле эл.заряд. поле неподвижных эл.зарядов наз.электростатическим.

Точечный эл.з.-заряж. тело,формами и размерами кот.можно пренебречь.

Напряженность-силовая эл.или эл.стат.поля ,опред.силой действующей на единичный положит.заряд помещенный в данную тч.поля.(1ф)

Напряженность поля точечного заряда (2ф)

Граф.изобр.с помощью сил.линий напряженности-линии касат.к кот.кажд.тч.поля совподает с направлением вектора напряженности. Условились линии напряж.начин.с +заряда и закан -. В однородном поле линии напряж.парал.вектору напряженности.(3ф)

3.Принцип суперпозиции полей эл.п. напряженность результирующего поля,созданного системой зарядов=геом.сумме напряженностей полей созданных в данной тч.каждым из зарядов.(1ф) частные случаи (2ф)Принцип суперпозиции позволяет рассчитывать эл.стат поле любой системы неподвижных зарядов,поскольку если заряды не точечные,то их можно всегда свести к совокупности точечных зарядов.

Расчет поля диполя. Поле диполя- система двух равных по модулю разноименных точечных зарядов расстояние L(плечо диполя-вектор напр.до оси диполя к от- к +) м/у кот.значит.меньше расстояние до рассм.тч.поля.(3ф)

Эл.момент диполя-вектр.величина=произведению заряда на плечо(4ф).согласно принц.суперпозиции напряж.поля диполя в произвтч.опр.как сумма векторов напряженности(+ и-)(5ф)частные случаи.(6ф)

4. Граф.изобр.эл.п с помощью сил.линий напряженности-линии касат.к кот.кажд.тч.поля совподает с направлением вектора напряженности. Условились линии напряж.начин.с +заряда и закан -. В однородном поле линии напряж.парал.вектору напряженности(1ф)

Для хар-ки эл.поля ввод.еще векторная величина-вектор элк.стат. индукции(эл.смещение D). Этот вектор хар-ет эл.поле,кот создается вданном веществе одним лишь св.зарядами(2ф). для точечного заряда.(3ф)

Поток линий напряжен.и эл.индукции. Вычисление напряж.поля сист.эл.зарядов с помощью принципа суперпоз.можно упростить исп.теорему опр.потом вектора напряженностиэл.поля ч/з произв.замкн.пов-ть выведГауссом(4ф)

9. Работа сил эл.поля. если в эл.поле точечн.заряд q из одной тч.поля в др.вдоль произв.траектории перемещаются др.ты.заряд q₀ .то силаприложенная к заряду совершает работу.(1ф) Работа при перемещ.зар.из 1 в 2не зависит от тракетории (движения)перемещ.опред.начальным и конечным эл.зар,т.е.элек.стат.поле явл.потенциальным.а эл.стат.силы явл.консервативными.сл-но по замкн пути А эл.сил=0.(2ф)

Циркуляция вектора Е. Если в качестве переносимого заряда в электростат.поле взять един.+точ.зар.,то эл.работа сил поля на пути dl будет равно(3ф)

Эл.стат.поле ,циркул.Е кот.вдоль замкн.перемещения=0,наз.потенциальным полем.

15.Электроемкость уединенного проводника. Уед.провод.-проводник,кот.удален от др.проводников,тел и зарядов. Его потенциал прямопропорц.заряду проводника, поэтому для уедин.провод.запис.выр.(1ф) Электроемкость зависит от размеров проводника,но не завис.от материала,агрегатного состояния,формы и размеров полостей внутри проводника.

Электроемкость шара.(2ф)

10. Потенциал и разность потенц.эл.поля. Тело,нах.в потенциальном поле сил,обладает потен.энергией,за счет кот.силами поля совершается работа. Энергет.хар-ой эл.стат.поля явл.потенциал поля фи(скал.вел)(1ф) потенциал поля точ.заряда- прямо пропорционалн модулю этого заряда,обратно пропорционален расстоянию от этой тч.до заряда и зависит от среды,в кот.нах.заряд.(2ф)

Разность потенциалов двух тч.1 и2 в эл.стат.поле опр.работой,совершаемой силами поля,при перемещении единичного пложит.заряда из тч1 в тч2.(3ф)

11. Эквипотенциальные поверхности. Для граф.изобр.распред.потенциала эл.стат.поля польз.эквипотенц.пов-ти-это пов-ти во всех тч.в кот.потенциал имеет одно и тоже знач. Линии Е всегда перпендик.эквипотенц.поверхн. док-во(1ф)

Связь м/у Е и фи.(2ф)

14. Проводники в эл.поле.

Ели поместить проводн к во внешнее эл.стат.поле или его зарядить,то на заряды проводника будет действовать эл.стат.поле,в рез.чего они начнутся перемещаться. Перемещение зарядов(ток)продолжалется до тех пор,пока не установится равновесное распеределение зарядов,при кот.эл.стат.поле внутри проводника превращается в 0. это происходит в течение очень короткого времени. Напряженность поля во всех тч.внутри проводника=0. отсутствие поля внутри проводника означается,согласно(1ф),что потенциал во всех тч.внутри проводника постоянен(фи=const)

Распределение эл.заряда в метюпроводнике. Если проводнику сообщить нек.заряд,то нескомпенсированные заряды располагаются только на поверхности проводника. Это следует непосредственно из теоремы Гаусса(2ф),согл.кот. заряд,нах.внутри проводника в нек.объеме,огранич.произвольной замкнутой поверхн=(3ф) т.к.во всех тч..внутри поверхности D=0.

Св.эл.заряды.- эл.заряды,свособные перемещаться внутри вещества под действием эл.поля. Св.заряды не принадлежат конкретным атомам или молекулам.

16. Конденсаторы состоят из двух проводников(обкладки-пластины) разноимен.заряж.м/у кот.нах.диэлектрик.(1ф). если обкладки конденсатора зарядить разоименно то м/у ними возникнет эл.поле,кот.почти целиком будет сосредоточено м/у обкладками.

Электроемкость плоского конденсатора(2ф). плоск.конденсатор представляет собой две плоские проводящие пластины,разделенные слоем диэлектрика.

20. Энергия проводника.

Энергия заряж.проводника =той работе,кот.необходимо совершить,чтобы зарядить этот проводник(1ф)

Как всякий заряж.проводник,конденсатор обладает энергией(2ф)

22. Диполь в эл.поле.

Эл.диполь- система двух разных по модулю разноименных зарядов,расстояие l м/у кот.значит.меньше расстояния до рассматриваемых тч.поля. вектор направл.по оси диполя от – к + и = расстоянию м/у ними,наз.плечом диполя L.(1ф)

Типы диэлектриков.

1)Диэлектрики с неполярными молекулами(упругие диполи).В молекулах некот. Диэлектриков электроны расположены симметрично вокруг ядер. В этих молекулах центры тяжести полож. и отриц. зарядов, в отсут-вие внешнего электрич.поля , совпадают и дипольные моменты их=0(р=0).Поэтому молекулы таких диэлектриков наз-ся неполярными.Но если неполярную молекулу диэлектрика внести во внешнее эл.поле, то в ней наводится дипольный момент,кот. не равен 0.(2ф)

2)Диэлектрики с полярными молекулами(жесткие диполи).Это в-ва ,в молекулах кот. электроны расположены не симметрично относ-но ядер. Центры тяжести зарядов не совпадают(р не равно0)-наличие эл.поля. Наличие дипольного момента позволяет приближенно считать ,что также молекулы ведут себя подобно жесткому диполю, расстояние электронов м/у зарядами кот. постоянно и не зависит от того,действует на него поле внешнее или нет.

3)Диэлектрики с ионным строением.-в-ва ,молекулы кот. имеют полное строение(NaCl,KBr). Таким образом, внесение всех 3-х групп диэлектриков во внешнее эл.поле приводит к возникновению отличного от нуля результирующего дипольного момента диэлектрика или к поляризации диэлектрика.

45.Магнитное поле токов.Одним из основных признаков эл.тока явл-ся мех. воздействие на магнитную стрелку, также мех. воздействие эл.ток может оказать на проводники с током, расположенные вблизи др.проводников-магнитные явления.

Взаимодействие токов впервые было изучено Ампером. Им был открыт з-н,позволяющий количественно определить взаимодействие проводников с эл. током.(1ф).

Индукция магнитного поля. Магнитное поле-матер. среда, посредством кот.осущ-ся взаимод-е эл.токов, либо воздействие тока на магнитную стрелку. (2ф)

В(индукция)-физ.величина, численно равная силе, с кот.магнитное поле бесконечно длинного проводника с током действует на // ток единичной длины и единичной силы.

46. Магнитное поле в среде. Напряженность магн.поля. (1ф) Если токи расположены в среде, то магнитная индукция: (2ф).

Для расчета магнитного поля в среде, кроме В вводится вспомогат. расчетная х-ка поля.

Н-напряженность м.п. (3ф). (А/м).

Напряженность бесконечно длинного проводника с током: (4ф).

В системе СГС напряженность измеряется в эрстедах(1Э=80 А/м).

47. Графическое изображение магн.поля. Для графического изображения м.п. используют линии магнитной индукции- линии касательные, к кот.каждой точке совпадают с направлением вектора магнитной индукции в этих точках.

Линии манитной индукции всегда замкнуты и охватывают проводники с током.

Магнитный поток. Потоком вектора магнитной индукции (магнитным потоком) через площадку dS наз-ся скалярная физическая величина, равная (1ф). Поток вектора В м.б. как полож. так и отриц. ,в зав-ти от знака cos a. Поток вектора связывают с контуром, по кот.течет ток. В таком случа полож.направление нормали к контуру нами уже определено: оно связывается с током правилом правого винта. Таким образом, магнитный поток, создаваемый контуром через поверхность, ограниченную им самим, всегда положителен.

Поток вектора магнитной индукции Ф(в) через произвольную поверхность S равен (2ф)

Для однородного поля и плоской поверхности, расположенной перпендикулярно вектору В, В(n)=В=const и (3ф)

Единица магнитного потока вебер(Вб) (1Вб=1Тл*м^2).

Теорема Гаусса для поля В. Поток вектора магнитной индукции сквозь любую замкнутую поверхность равен нулю: (4ф) .Эта теорема отражает факт отсутствия магнитных зарядов, вследствие чего линии магнитной индукции не имеют ни начала, ни конца и явл-ся замкнутыми. Магнитная индукция однородного поля соленоида с сердечником с магнитной проницаемостью (мю),равна (5ф)

Магнитный поток сквозь один виток соленоида площадью S равен (6ф),а полный магнитный поток,сцепленный со всеми витками соленоида и называемый потокосцеплением,(7ф).

56. Эффект холла. В 1880 г америк.физик Холл проделал след.опыт: через золотую пластинку он пропускал эл.ток и измерял разность потенциалов м/у противоположными точками А-В. Оказалось,что ∆φ(разность потенциалов)=0. Он помещает в однородное м.п. перпендикулярно ее боковым граням и оказывается, что потенциалы в точках А и В стали разными. Оказалось,что (1ф)

R- постоянная Холла.

48. Сила Ампера. Сила, действующая на проводник с током в магнитном поле, называется силой Ампера. Сила действия однородного магнитного поля на проводник с током прямо пропорциональна силе тока, длине проводника, модулю вектора индукции магнитного поля,синусу угла между вектором индукции магнитного поля и проводником: (1ф).

58.Явление электромагнитнойиндукции. Оно заключ-ся в том,что в замкнутом проводящем контуре при изменении потока магн. индукции, охватываемого этим контуром,возникает электрический ток,получивший название индукционного

Правило Ленца:при всяком изменении магн.потока сквозь пов-тьогранич.замкнутымконтуром,в последнем возникает индукц.ток такого направления,что его магн.поле противодействует изменению магн потока.

В замкнутом контуре в переменном магнитном поле возникает ЭДС индукция.(1ф)

Закон Фарадея. ЭДС индукции возникающий в замкнутом контуре пропорциональна скорости изменений магн.потокач/з площадь охватываемую данным контуром, взятый со знаком минус.

59.Явление самоиндукции.Если в замкнутом проводнике течет непостоянный ток, то магн.поле такого тока тоже непостоянна. Следовательно меняется и магн.поток ч/з площадь ограниченную самим замкнутым проводником. След-но в таком контуре должен возникнуть дополнительный индукц.ток. таким обр.изменение тока от источника в контуре приводящие к возникновению ЭДС индукции в этом контуре можно отнести к явлению самоиндукции.(1ф)

Зависит от геометрии проводника,и от мгн.св-тв среды. Индуктивность харак-ет проводники с той точки зрения,что проводники различ.формы и размеров обладают различной способностью,обнаруживатьявл.самоиндукции(2ф)