Статическая и дифференциальная магнитные проницаемости

Статическая магнитная проницаемость (в справочниках - начальная и максимальная)

(3.7)

определяется по основной кривой намагничивания и в силу ее нелинейности не постоянна по величине (см. рис. 3.26).

Величина определяется тангенсом угла наклона касательной в начале кривой.

Кроме статической вводится понятие дифференциальной магнитной проницаемости, устанавливающей связь между бесконечно малыми приращениями индукции и напряженности:

. (3.8)

Кривые иимеют две общие точки: начальную и точку, соответствующую максимуму(см. рис. 3.26).

При учете петли гистерезиса статическая магнитная проницаемость, определяемая согласно (3.7), теряет смысл. При этом значения определяют по восходящей ветви петли прии по нисходящей – при.

При переменном магнитном потоке вводится также понятие динамической магнитной проницаемости, определяемой соотношением, аналогичным (3.8), по динамической характеристике.

Основные законы магнитных цепей

В основе расчета магнитных цепей лежат два закона (см. табл. 3.9).

Таблица 3.9. Основные законы магнитной цепи

Наименование закона	Аналитическое выражение закона	Формулировка закона
Закон (принцип) непрерывности магнитного потока Закон полного тока		Поток вектора магнитной индукции через замкнутую поверхность равен нулю Циркуляция вектора напряженности вдоль произвольного контура равна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром

При анализе магнитных цепей, и в первую очередь при их синтезе, обычно используют следующие допущения:

- магнитная напряженность, соответственно магнитная индукция, во всех точках поперечного сечения магнитопровода одинакова

- потоки рассеяния отсутствуют (магнитный поток через любое сечение неразветвленной части магнитопровода одинаков);

- сечение воздушного зазора равно сечению прилегающих участков магнитопровода.

Это позволяет использовать при расчетах законы Кирхгофа и Ома для магнитных цепей (см. табл. 3.10), вытекающие из законов, сформулированных в табл. 3.9.

109