- •Экзаменационные вопросы по физике
- •II семестр
- •1. Электрический заряд. Закон сохранения электрического заряда. Закон Кулона. Напряженность электростатического поля.
- •2. Напряженность поля точечного заряда. Заряд, распределенный по объему, поверхности, линии
- •3. Принцип суперпозиции. Электрическое поле диполя
- •4. Силовые линии. Поток вектора напряженности электростатического поля. Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме
- •5. Теорема Гаусса. Применение теоремы Гаусса для расчета электростатических полей
- •6. Работа электростатического поля по перемещению заряда. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля. Потенциальный характер электростатического поля.
- •7. Потенциал электростатического поля. Потенциал поля точечного заряда. Разность потенциалов
- •8. Связь напряженности и потенциала электростатического поля. Эквипотенциальные поверхности и линии напряженности
- •9. Связь напряженности и потенциала электростатического поля. Примеры расчета разности потенциалов между точками поля по его напряженности.
- •10. Диэлектрики в диэлектрическом поле. Поляризация диэлектриков и ее типы. Вектор поляризации. Относительная диэлектрическая проницаемость и диэлектрическая восприимчивость
- •11. Вектор электрического смещения. Теорема Гаусса для диэлектриков
- •12. Сегнетоэлектрики и их применение
- •13. Проводники в электростатическом поле. Распределение зарядов в проводниках. Электроемкость уединенного проводника
- •14. Конденсаторы. Электроемкость. Соединение конденсаторов
- •15. Энергия проводника и конденсатора. Энергия электростатического поля
- •16. Электрический ток. Сила тока. Плотность тока
- •17. Источники тока. Эдс источника
- •19. Обобщенный закон Ома
- •21. Закон Био-Савра-Лапласа
- •22. Действие магнитного поля на проводник с током
- •23.Циркуляция вектора индукции магнитного поля
- •28.Движение заряженных частиц в магнитном поле
- •29. Магнитные моменты электронов и атомов
- •30. Диамагнетики и парамагнетики. Ферромагнетики и их свойства.
- •31.Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея
- •32.Самоиндукция. Индуктивность
- •33.Энергия магнитного поля, объемная плотность энергии
- •34.Уравнения Максвелла для электромагнитного поля
23.Циркуляция вектора индукции магнитного поля
Закон полного тока гласит о том, что линейный интеграл по замкнутому контуру l от напряженности магнитного поля равен полному току, протекающему сквозь сечение, ограниченное этим контуром.
Магнитное поле соленоида
24. Поток вектора напряженности магнитной индукции
Поток вектора магнитной индукции, пронизывающий площадку S - это величина, равная:
Поток вектора магнитной индукции (магнитный поток) измеряется в веберах (Вб)
Магнитный поток - величина скалярная.
Поток вектора магнитной индукции (магнитный поток) равен числу линий магнитной индукции, проходящих сквозь данную поверхность.
Поток вектора магнитной индукции (магнитный поток) сквозь произвольную замкнутую поверхность равен нулю:
Теорема Гаусса для магнитного поля
25. Работа по перемещению проводника и контура с током в магнитном поле.
26.Контур с током в магнитном поле
Магнитный момент контура с током
27. Магнитное поле движущегося заряда
Каждый проводник с током создает в окружающем пространстве магнитное поле. Электрический же ток представляет собой упорядоченное движение электрических зарядов. Поэтому можно сказать, что любой движущийся в вакууме или среде заряд создает вокруг себя магнитное поле. В результате обобщения опытных данных
был установлен закон, определяющий поле В точечного заряда Q, свободно движущегося с нерелятивистской скоростью v. Под свободным движением заряда понимается его движение с постоянной скоростью. Этот закон выражается формулой
где r — радиус-вектор, проведенный от заряда Q к точке наблюдения М (рис. 168). Согласно выражению (113.1), вектор В направлен перпендикулярно плоскости, в которой расположены векторы v и г, а именно: его направление совпадает с направлением поступательного движения правого винта при его вращении от v к г. Модуль магнитной индукции (113.1) вычисляется по формуле
где а — угол между векторами v и r.
Сравнивая выражения (110.1) и (113.1), видим, что движущийся заряд по своим магнитным свойствам эквивалентен элементу тока: Idl=Qv.
Действие магнитного поля на движущийся заряд
Сила Лоренца
Сила Лоренца – сила, действующая на точечную заряженную частицу, движущуюся в магнитном поле. Она равна произведению заряда, модуля скорости частицы, модуля вектора индукции магнитного поля и синуса угла между вектором магнитного поля и скоростью движения частицы.
28.Движение заряженных частиц в магнитном поле
{\displaystyle \mathbf {M} ={\frac {\mathbf
{p_{m}} }{V}}}
29. Магнитные моменты электронов и атомов
Намагни́ченность — векторная физическая величина, характеризующая магнитное состояние макроскопического физического тела. Обозначается обычно М. Определяется как магнитный момент единицы объёма вещества:
Магнитное поле в веществе
Все вещества являются магнетиками – при помещении их во внешнее магнитное поле они создают свое магнитное поле, то есть намагничиваются:
|
Качественно возникновение собственного магнитного поля магнетика можно пояснить на основе гипотезы Ампера существовании внутри молекул молекулярных токов (микротоков). Произведение кругового тока на обтекаемую им площадь называютмагнитным моментом (рис. 9.5) . Модуль вектораДля характеристики магнетика вводятвектор намагничивания , который равен векторной сумме магнитных моментоватомов, находящихся в единице объема вещества:
Ориентация магнитных моментов атомов во внешнем магнитном поле и создает не равное нулю магнитное полевещества и соответственно(рис. 9.6).
|
Для удобства описания магнитных полей в среде вводится вектор напряженности магнитного поля
В случае вакуума = 0,и поэтому
Для однородных изотропных магнетиков из опыта установлена следующая формула связи векторов и:
где χ – магнитная восприимчивость вещества.