
- •8. Консервативные и неконсервативные силы. Потенциальная энергия частицы во внешнем силовом поле и связь ее с консервативной силой. Потенциальная энергия системы частиц.
- •9. Динамики вращательного движения твердого тела. Момент силы и момент импульса. Уравнение моментов для материальной точки.
- •5. Понятие состояния в классической механике. Масса и импульс. Сила. Второй Закон Ньютона. Уравнение движения материальной точки. Первый закон Ньютона. Масса. Сила
- •Второй закон Ньютона
- •10. Момент импульса системы частиц. Закон сохранения Момента Импульса
- •11. Вращение тв. Тела вокруг неподвижной оси. Основное уравнение динамики вращательного движения твердого тела вокруг оси. Момент инерции. Теорема штейнера.
- •21. Релятивисткое выражение для импульса. Уравнение движения релятивисткой частицы
- •22. Релятивистское выражение для кинетической энергии. Энергия покоя. Выражение полной энергии через импульс. Взаимосвязь массы и энергии покоя.
- •23. Статистические и термодинамические методы исследования свойств веществ.
- •24. Основные положения мкт. Идеальный газ. Основное уравнение мкт идеального газа. Молекулярно-кинетическое истолкование температуры.
- •25. Закон равномерного распределения энергии по степеням свободы. Средняя кинетическая энергия теплового движения молекул идеального газа. Внутренняя энергия идеального газа.
- •Среднеквадратичная скорость. Подставляя и интегрируя, мы получим
- •Средняя скорость. Подставляя и интегрируя, мы получим
- •27. Барометрическая формула. Закон Больцмана распределения молекул во внешнем потенциальном поле.
- •51. Проводник в электростатическом поле. Электростатическая индукция. Распределение заряда на проводнике. Электростатическая защита.
- •52. Электроемкость уединенного проводника и конденсатора. Емкость плоского и сферического конденсаторов.
- •54. Энергия взаимодействия электрических зарядов. Энергия заряженного проводника и конденсатора. Энергия электростатического поля. Объемная плотность энергии электрического поля.
- •55. Электрический ток. Общая характеристика и условия существования электрического тока. Уравнение непрерывности. Стационарное электрическое поле.
- •57. Сторонние силы. Эдс источника тока. Обобщенный закон Ома для участка цепи с источником тока.
- •58. Работа и мощность тока. Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной и интегральной формах. Кпд источника тока.
- •59. Классическая электронная теория электропроводности металлов и границы ее применимости. Законы Ома и Джоуля-Ленца в дифференциальной форме.
- •70. Условия на границе раздела двух магнетиков для вектора в и н.
70. Условия на границе раздела двух магнетиков для вектора в и н.
Любая
граница раздела двух сред может считаться
плоской на достаточно малом участке.
Кроме того, в пределах достаточно малого
участка поле векторов
,
,
можно
считать однородным на каждой из сторон.
Составляющие указанных векторовBn,
Hn,
Mn,
перпендикулярные к границе, называются
нормальными, а
,
,
,
параллельные границе, - тангенциальными
компонентами.
На границе двух магнетиков, по которой не течет ток, нормальные и тангенциальные компоненты преобразуются следующим образом:
|
|
|
(36) |
Правое соотношение получается из теоремы о циркуляции, примененной к прямоугольному контуру в виде узкой прямоугольной рамки, плоскость которой перпендикулярна к границе раздела, рассекающей рамку пополам. Для получения левой формулы применяется теорема Гаусса
|
|
|
(37) |
к
произвольному цилиндру малой высоты,
основания которого попадают в разные
магнетики, параллельны границе раздела
и имеют площадь S.
Левая часть равенства есть (Bn1–Bn2)· S,
а правая равна нулю из магнитостатического
уравнения Максвелла ().
Заметим, что теорема Гаусса – это
математический закон, применимый к
любому векторному полю, как и теорема
о циркуляции.
Проверка
выполнения законов преобразования
компонент
и
на
границе служит в некоторых случаях
дополнительным "тестом" на
корректность того или иного решения.