стандартной модели Солнца. Если бы все типы нейтрино были подобными, то канадский и японский детекторы зарегистрировали бы одинаковую долю нейтрино. Дальнейшие эксперименты с канадским детектором, проводившиеся по методике одновременного детектирования всех типов нейтрино, нашли потоки нейтрино в согласии с солнечной моделью. Эта ситуация суммирована на Рис. 27.

Экстремально низкая распространённость – результат двух факторов: относительной слабости изотопов Li, Be и B и высокой энергии связи 4Не, что делает изотопы Li, Be и B нестабильными по отношению к распаду/реакциям, приводящим к 4Не. Например, ядра 6Li, 7Li, 9Be, 11В и 10B разрушаются облучением звёздными протонами при температурах 2,0, 2,5, 3,5, 5,0 и 5,3х106К, соответственно. Таким образом, эти ядра не могут выживать в звезде. (Только быстрое охлаждение после Большого Взрыва позволило выжить продуктам первичного нуклеосинтеза).

Полагают, что Li, Be и B производятся реакциями скалывания, в которых внутризвёздные 12С и 16О взаимодействуют с протонами галактических космических лучей (GCR). Эти реакции являются высокоэнергетическими реакциями с порогом 10-20 МэВ. Энергетический спектр Li, Be и B показан на Рис.

28.

7. СИНТЕЗ Li, Be и B

Нуклеосинтез в Большом Взрыве ответственен за синтез водорода, гелия и небольшого количества лития-7. (Звездный нуклеосинтез в основной совокупности звёзд трансформирует 7% водорода в 4Не). Однако, ни звёздный нуклеосинтез, ни ядерный синтез Большого Взрыва не способны обеспечить наблюдаемое распространение Li, Be и B. Так, распространённость Li, Be и B подавлена в 107 раз по сравнению с распространённостью соседних элементов.

Типичные сечения реакций скалывания 1-100 мбарн для Ер>0,1 ГэВ. Временная шкала облучения 1010 лет. Ядро продукта не подвержено воздействию высоких температур и может существовать. Дальнейшее тестирование этого механизма связано с распространённостью этого элемента в галактических космических лучах по сравнению с распространённостью в Солнце (Рис. 29), которое показывает увеличенный выход Li, Ве и В в галактических космических лучах. Эта картина аналогична распределению выходов фрагментов от реакций с высокоэнергетичными снарядами.

Рис. 30. Относительная распространенность различных чётночётных ядер с A>50. Выбраны такие единицы, в которых распространенность Si равна 106.