1)в несферической потенциальной яме должны появиться одночастичные состояния, отличные от тех состояний, которые были найдены для сферической ямы;

2)в ядре с небольшим избытком нуклонов, сверх замкнутых оболочек, возможно появление колебательных уровней в результате взаимодействия избыточных нуклонов с п о- верхностью ядра;

3)в ядре с большим избытком нуклонов, сверх заполненной оболочки, должны возникать вращательные уровни;

4)при очень сильных возбуждениях ядра возможны колеба-

ния всех нуклонов.

Все вышеперечисленное подтверждается экспериментально:

•получены правильные значения спинов для некоторых несферических ядер;

•объяснены вращательные уровни у несферических ядер, а также колебательные спектры;

•получено согласие между расчетными и экспериментальными значениями магнитных моментов ядер;

•можно объяснить большие значения квадрупольных электрических моментов.

1.5.4. Сверхтекучая модель ядра

При всех успехах оболочной и обобщенной моделей ядра остаются необъясненными:

1)различие в массах и энергиях связи четно-четных, нечетных и нечетно-нечетных ядер;

2)отличие энергетических щелей (энергетическое расстояние между основным и первым возбужденным состояниями) у четно-четных ядер (1 МэВ) от нечетных и нечетнонечетных ядер (~10 кэВ);

3)различие моментов инерции между нечетными и четно-

четными ядрами.

Для объяснения этих и некоторых других особенностей свойств ядра была предложена его сверхтекучая модель. В основу ее положено выделение парных сил притяжения между нуклонами с одинаковой энергией и моментом и противоположными по знаку проекциями момента.

22