
- •1. Основные направления изучения нелинейной качки
- •2. Типы нелинейностей и их физические причины.
- •3. Бортовая качка конечной амплитуды на спокойной воде. Формула для периода качки
- •4. Способы расчёта периода бортовой качки судна с заданной диаграммой остойчивости частотный график качки на спокойной воде
- •4.1 Способ а.Б. Карпова.
- •4.2 Способ Власова в.Г.
- •4.3 Способ Сизова в.Г.
- •4.4 Способ Павленко г.Е.
- •5. Бортовая качка на тихой воде с сопротивлением, пропорциональным квадрату скорости
- •6 . Приближённые формулы для расчёта периода бортовой качки конечной амплитуды
- •7. Энергетические зависимости вынужденной качки
- •8. Бортовая качка судна на регулярном волнении с заданной диаграммой остойчивости
- •9. Метод гармонического баланса
- •10 Устойчивость стационарных режимов качки
- •11 Дополнительные резонансные режимы бортовой качки
- •11.1 Субгармонические резонансы .
- •11.1.1 Параметрический резонанс
- •11.1.2 Субгармонический резонанс третьего рода
- •11.2 Супергармонический резонансный режим
- •12 Расчет нелинейной бортовой качки на нерегулярном волнении
- •13. Расчет параметрической качки на нерегулярном волнении
8. Бортовая качка судна на регулярном волнении с заданной диаграммой остойчивости
Используем полученные энергетические соотношения для нелинейного уравнения бортовой качки , имеющего вид :
(78)
Разделив на J1=(Jхх+λ44), получим
,
(79)
где
,w(
)=
,m(
)=
.
Решение уравнения
(78) будем искать в виде
.
Тогда угловая скорость будет
.
Используем энергетические зависимости (76) и (77). Получим
=
;
=
,
(80)
где
=
.
.
(81)
Подставляя (81) в (80), получим:
=
;
=
.
(82)
Введем следующие обозначения: зависимость
(83)
будет называться
средней
частотой на
наклонении судна от 0 до
,
а зависимость
(84)
средним сопротивлением
при наклонении от 0 до
.
Тогда вместо уравнений (82) получим:
, (85)
(86)
Возводя в квадрат каждое из этих уравнений и сложив, получим общее выражение для амплитуды бортовой качки:
(87)
Разделив (86) на (85), получим общее выражение для фазового угла
(88)
Формула (87) для
амплитуды выражает зависимость амплитуды
от частоты в неявном виде, так как в
правую часть входят
и
,
которые сами являются функциями
амплитуды. Поэтому вычислить амплитуду
по этой формуле невозможно. Рассмотрим
случай, когда сопротивление линейное,
а восстанавливающий момент задан
диаграммой статистической остойчивости.
Линейное сопротивление можно представить выражением
W()=
(89)
Найдем среднее сопротивление:
(90)
Подставив (90) в выражения для амплитуды и фазы (87) и (88), получим
;
(91)
(92)
Так как формула
(91) выражает зависимость между
иω
в неявном виде, решим данное уравнение
относительно ω. Возведем в квадрат обе
части этого уравнения:
;
.
(93)
Преобразуем (93) в биквадратное уравнение относительно частоты ω.
(94)
Решая уравнение
(94) сначала относительно
,
получим
(95)
Задаваясь
различными значениями
необходимо вычислить
по
формуле (83) с использованием заданной
диаграммами остойчивости. Затем
производим вычисления по формуле (95) и
получаем зависимость ω(
)
или
.
Из-за наличия двойного знака перед
квадратным корнем получаем два значения
частотыω1
и ω2,
соответствующие заданному значению
амплитуды
.
Кривая
будет иметь максимум при равенстве нулю
величины, стоящей под знаком радикала
.Полагая, радикал равным нулю получим:
(96)
С другой стороны равенство нулю радикала дает зависимость:
(97)
Совместное решение
системы уравнений (96) и (97) дает точку,
соответствующую максимуму кривой
.
Из формулы (97) имеем:
=(98)
Подставим (98) в уравнение (96):
Откуда :
.
(99)
Из раздела линейной
качки известно, что отношение
мало по сравнению с единицей.
Это положение можно распространить и на нелинейную качку. Тогда получим:
или
.
(100)
Из уравнения (97)
получим выражение для максимальной
амплитуды, решая его относительно
:
(101)
Пренебрегая вторым слагаемым под знаком радикала, получим
(102)
По формуле (102)
вычислить максимальное значение
невозможно, так как
входит
в правую часть в неявном виде. Эту
проблему можно решить графическим
способом. Перепишем формулу (102) следующим
образом:
.
Но, согласно (101)
,
значит
.
(103)
Таким образом,
является линейной функцией
при угловом коэффициенте
.
(104)
Зависимость (103) на графике изобразится наклонной прямой, проходящей через начало координат под углом β и вертикальной оси.
Таким образом, точка максимума амплитудной кривой, с одной стороны, лежит на скелетной линии, а с другой – на прямой, выражаемой уравнением (103), т.е. представляет точку пересечения кривой и прямой (рис9). Такое графическое решение дает достаточно точные результаты
Рис.9 К определению максимальной амплитуды
Рассмотрим
теперь случай
квадратичного сопротивления.
Квадратичное сопротивление представим выражением.
.
(105)
Найдем среднее сопротивление
(106)
Подставим найденное выражение в общие формулы для амплитуды и фазы:
(107)
.
(108)
Также как в случае
линейного сопротивления амплитуда
явно не выражается через частотуω.
Поэтому возведем в квадрат обе части
уравнения (107) и получим биквадратное
уравнение относительно ω.
(109)
Откуда:
(110)
Полагая стоящую под знаком радикала функцию равной нулю, будем иметь
,
(111)
С другой стороны:
.
(112)
Решая совместно
уравнения (111) и (112) для определения
и
,
найдем :
=
(
)
или
=
(
).
и
.
(113)
Полученные зависимости определяют положение максимума амплитудной кривой при заданных αm и w.