лекции / okv-02
.pdf
скорости~vïðî= d~r/dt |
уравнение для азы |
||
~ |
|
|
прямонеявнойтак м виде, не |
ϕвыразив(Почему= k~r −сначаламыωt +äèα ïîеренцируемвремени. |
|||
теореме о ди еренцировании~r через t? Это делается сункцииîгласно.) |
|||
~ |
d~r |
~ |
|
k |
dt |
− ω = 0 k~v àç = ω kv àç cos γ = ω |
|
ãäå |
|
v àç = ω/(k cos γ) |
|
~
γ угол между k è v àç.
ФазоваядвиженияскоЭнергияимпульстромагнитныхгармоническиволнУравнениедвижениеФазоваяïскоростредельнаяп едостьянстильнаяниеэлектроскоростьойточкиазы-
З медлвеществе - Явление èíòИнтерколебанийеренционныíöèè Сложе двух схемы 8/37
скорости~vïðî= d~r/dt |
уравнение для азы |
||
~ |
|
|
прямо так м виде, не |
ϕвыразив(Почему= k~r −сначаламыωt +äèα поеренцируемвремени. |
|||
теореме о ди еренцировании~r через t? Этонеявнойделается сункцииîгласно.) |
|||
~ |
d~r |
~ |
|
k |
dt |
− ω = 0 k~v àç = ω kv àç cos γ = ω |
|
ãäå |
|
v àç = ω/(k cos γ) |
|
~
γ угол между k è v àç.
ФазоваядвиженияскоЭнергияимпульстромагнитныхгармоническиволнУравнениедвижениеФазоваяïскоростредельнаяп едостьянстильнаяниеэлектроскоростьойточкиазы-
З медлвеществе - Явление èíòИнтерколебанийеренционныíöèè Сложе двух схемы 8/37
скорости~vïðî= d~r/dt |
уравнение для азы |
|||
~ |
|
|
|
прямо так м виде, не |
ϕвыразив(Почему= k~r −сначаламыωt +äèα поеренцируемвремени. |
||||
теореме о ди еренцировании~r через t? Этонеявнойделается сункцииîгласно.) |
||||
~ |
d~r |
|
~ |
|
k |
dt |
− ω = 0 |
k~v àç = ω kv àç cos γ = ω |
|
ãäå |
|
|
v àç = ω/(k cos γ) |
|
~
γ угол между k è v àç.
ФазоваядвиженияскоЭнергияимпульстромагнитныхгармоническиволнУравнениедвижениеФазоваяïскоростредельнаяп едостьянстильнаяниеэлектроскоростьойточкиазы-
З медлвеществе - Явление èíòИнтерколебанийеренционныíöèè Сложе двух схемы 8/37
скорости~vïðî= d~r/dt |
уравнение для азы |
||
~ |
|
|
прямо так м виде, не |
ϕвыразив(Почему= k~r −сначаламыωt +äèα поеренцируемвремени. |
|||
теореме о ди еренцировании~r через t? Этонеявнойделается сункцииîгласно.) |
|||
~ |
d~r |
~ |
|
k |
dt |
− ω = 0 k~v àç = ω kv àç cos γ = ω |
|
ãäå |
|
v àç = ω/(k cos γ) |
|
~
γ угол между k è v àç.
ФазоваядвиженияскоЭнергияимпульстромагнитныхгармоническиволнУравнениедвижениеФазоваяïскоростредельнаяп едостьянстильнаяниеэлектроскоростьойточкиазы-
З медлвеществе - Явление èíòИнтерколебанийеренционныíöèè Сложе двух схемы 8/37
скорости~vïðî= d~r/dt |
уравнение для азы |
||
~ |
|
|
прямо так м виде, не |
ϕвыразив(Почему= k~r −сначаламыωt +äèα поеренцируемвремени. |
|||
теореме о ди еренцировании~r через t? Этонеявнойделается сункцииîгласно.) |
|||
~ |
d~r |
~ |
|
k |
dt |
− ω = 0 k~v àç = ω kv àç cos γ = ω |
|
ãäå |
|
v àç = ω/(k cos γ) |
|
~
γ угол между k è v àç.
ФазоваядвиженияскоЭнергияимпульстромагнитныхгармоническиволнУравнениедвижениеФазоваяïскоростредельнаяп едостьянстильнаяниеэлектроскоростьойточкиазы-
З медлвеществе - Явление èíòИнтерколебанийеренционныíöèè Сложе двух схемы 8/37
скорости~vïðî= d~r/dt |
уравнение для азы |
||
~ |
|
|
прямо так м виде, не |
ϕвыразив(Почему= k~r −сначаламыωt +äèα поеренцируемвремени. |
|||
теореме о ди еренцировании~r через t? Этонеявнойделается сункцииîгласно.) |
|||
~ |
d~r |
~ |
|
k |
dt |
− ω = 0 k~v àç = ω kv àç cos γ = ω |
|
ãäå |
|
v àç = ω/(k cos γ) |
|
~
γ угол между k è v àç.
ФазоваядвиженияскоЭнергияимпульстромагнитныхгармоническиволнУравнениедвижениеФазоваяïскоростредельнаяп едостьянстильнаяниеэлектроскоростьойточкиазы-
З медлвеществе - Явление èíòИнтерколебанийеренционныíöèè Сложе двух схемы 8/37
c = ω/k
vàç =
c
Этоугломзначит,к е¼ направлениючто если мыраспространения,наблюдаемcos γ плоскуюто волну под
çíîêàчитзываетсяазоваявышескорскоростисть в этомсветанаправлении cos γ < 1 è
Здесьносстьюмунетопределениюскорпоэт инонавышеормацииможетнетиворечсвязанаскоростибытьли.какойДеломатериальныхсветапередачейугодно. том,Фазc. инчто.ваятелормации,запскоростьсоещ¼нпо
волнгармоническитромагнитныхимпульсЭнергияскодвиженияФазоваяñêîðïФазоваядвижениеУравнениередельнаяостп едостьянстильнаяниеэлектроскоростьойточкиазы- З медлвеществе - Явление колебанийИнтерèíò еренционныíöèè Сложе двух схемы 9/37
c = ω/k
vàç =
c
Этоугломзначит,к е¼ направлениючто если мыраспространения,наблюдаемcos γ плоскуюто волну под
çíîêàчитзываетсяазоваявышескорскоростисть в этомсветанаправлении cos γ < 1 è
Здесьносстьюмунетопределениюскорпоэт инонавышеормацииможетнетиворечсвязанаскоростибытьли.какойДеломатериальныхсветапередачейвугодно. том,Фазc. инчто.ваятелормации,запскоростьсоещ¼нпо
волнгармоническитромагнитныхимпульсЭнергияскодвиженияФазоваяñêîðïФазоваядвижениеУравнениередельнаяостп едостьянстильнаяниеэлектроскоростьойточкиазы- З медлвеществе - Явление колебанийИнтерèíò еренционныíöèè Сложе двух схемы 9/37
c = ω/k
vàç =
c
Этоугломзначит,к е¼ направлениючто если мыраспространения,наблюдаемcos γ плоскуюто волну под
çíîêàчитзываетсяазоваявышескорскоростисть в этомсветанаправлении cos γ < 1 è
Здесьносстьюмунетопределениюскорпоэт инонавышеормацииможетнетиворечсвязанаскоростибытьли.какойДеломатериальныхсветапередачейугодно. том,Фазc. инчто.ваятелормации,запскоростьсоещ¼нпо
волнгармоническитромагнитныхимпульсЭнергияскодвиженияФазоваяñêîðïФазоваядвижениеУравнениередельнаяостп едостьянстильнаяниеэлектроскоростьойточкиазы- З медлвеществе - Явление колебанийИнтерèíò еренционныíöèè Сложе двух схемы 9/37
Фазовая скорость |
|
ìàãимпульсдвиженияско едельнаяîñòüитныхэлектро- |
|
3. Энергия и импульс электромагнитных волн ЭнергияâîëПлотность |
|
п тока энергии |
|
é |
- |
ëíû |
|
интенсивности,связь |
|
Вектор Умова |
|
éí íãà |
|
Ïîíÿ |
|
притудойтныхE - - |
|
ëíглощены |
|
отражени |
|
Давление |
|
интерволнЯвлениевещтромагнитныхЗамедлэлектромагнитамплИмпульсниенцииствеэлек- |
|
гармоничСложение скидвух |
|