Истечение жидкости из отверстий и насадок Установившееся движение жидкости через малое отверстие в тонкой стенке

Отверстие считается малым, если отношение площади подводящего канала к площади отверстия больше 4 и диаметр отверстия меньше 0,1 приведенного напора (d <0.1 H_ПР) .

Стенка считается тонкой, если диаметр отверстия намного больше толщины стенки или имеется острая кромка.

Форма и параметры струи

К отверстию жидкость подтекает со всех сторон, поэтому в плоскости отверстия частицы движутся по криволинейным траекториям, и струя жидкости при выходе из отверстия резко сжимается.

На протяжении участка l₀ от внутренней поверхности стенки до сечения с-с движение резко изменяющееся (неравномерное).

Вблизи сжатого сечения с-с движение жидкости параллельноструйное и живое сечение потока плоское. Эпюра распределения скоростей - прямоугольная. Расстояние от отверстия до сжатого сечения l0 » 0,5 d.

Коэффициент сжатия струи e - отношение площади сжатого сечения к площади отверстия .

Сжатие струи оказывается различным в зависимости от расположения отверстия относительно стенок и дна.

Сжатие струи по всему периметру называется полным. Полное сжатие наблюдается при удалении отверстия от дна и стенок. При примыкании отверстия к дну или стенкам сжатие неполное, не со всех сторон.

Сжатие называется совершенным, если на него не оказывают влияние дно и стенки резервуара. Для этого необходимо, чтобы расстояние от стенок и дна до отверстия было более трех диаметров отверстия.

Запишем уравнение Бернулли для сечений 1-1 и с-с .

, , , , ,

,

где - коэффициент сопротивления отверстия.

Подставив в уравнение Бернулли, получим:

, ,

,где j₀ - коэффициент скорости.

Максимальная теоретическая скорость движения жидкости будет иметь место, если пренебречь потерями.

, .

С физической точки зрения коэффициент скорости представляет собой отношение действительной скорости движения жидкости к теоретической.

Расход жидкости определяется произведением скорости истечения на площадь сечения струи.

, , ,

Коэффициенты зависят от числа Рейнольдса

При развитом турбулентном движении

z ₀.0»065 , e =0,64 j ₀ = 0,97 m₀ =0,62

Движение жидкости через малое отверстие в тонкой стенке при переменном напоре

Рассмотрим опорожнение в атмосферу открытого сосуда произвольной формы через донное отверстие или насадок при переменном постепенно уменьшающемся напоре.

Допустим, что m=const и за время dt уровень уменьшился на dh

Объем вытекшей жидкости

, ,

.

Для случая постоянной площади

Истечение жидкости через насадки

Насадком называется весьма короткий напорный трубопровод определенной конфигурации потерями по длине которого пренебрегают и учитывают только местные потери напора.

Внешний цилиндрический насадок (насадок Вентури)

Жидкость, устремляясь в насадок и обходя острую кромку, образует сжатую "транзитную" струю и водоворотную область, которая заполняется частицами жидкости, оторвавшимися от транзитной струи.

Расчет расхода ведется по формуле истечения из отверстия, но коэффициент истечения иной. Для турбулентного режима движения в квадратичной области z_о = 0,5 e_о =1 m_Н =j_Н = 0,82

Внешний цилиндрический насадок, присоединенный к отверстию, увеличивает расход жидкости на 34% и уменьшает скорость ее истечения на 15%.

Увеличения расхода жидкости внешним цилиндрическим насадком по сравнению с отверстием можно связать с наличием в сжатом сечении струи в насадке пониженного давления. Это пониженное давление фактически увеличивает приведенный напор и как бы "подсасывает" жидкость из сосуда в насадок.

Увеличение расхода объясняется и тем, что насадок увеличивает площадь сечения струи на выходе, причем это увеличение площади живого сечения потока оказывает превалирующее влияние на величину расхода по сравнению с потерей напора, уменьшающей скорость.