Кванттық механикадағы коммутатор:а)

Кванттық механикадағы өлшенетін шамалар – бұл орташа шамалар . Базисті функцияның сипатталуында, мысалы оператор , матрицалық элементтің комбинациясы арқылы өрнектеледі где: а) б) с)

Кванттық механикадағы суперпозиция принципі:А)Микробөлшектің корпускулалы-толқындық дуализмін көрсетеді, В) Кванттық-механиканың операторларын тек қана сызықты етіп көрсетеді, С) Динамикалық теңдеулердің тек қана сызықтық болуын талап етеді

Кванттық механикадағы үздіксіздік теңдеуі ( – ықтималдылық тығыздығы, – ықтималдылық тогының тығыздығы) сақталу заңын көрсетеді: А) ықтималдылықты, В) Бөлшектер санын

Кванттық механикадағы үздіксіздік теңдеуі ( – ықтималдылық тығыздығы, – ықтималдылық тогының тығыздығы) сақталу заңын көрсетеді: А) массаның сақталу заңын, , В) зарядтың сақталу заңын, , С) бөлшектің сақталу заңын ,

Кванттық механиканың кейбір әдістері жуықтау әдіске жатады: А) Хартри-Фок әдісі В) Вариациялық әдіс С)Қоздыру теориясы

Кванттық механиканың келесі жуықтау әдістері белгілі: А) Вариациялық әдіс В) Қоздыру теориясы

Кванттық-механикалық жүйе жалпы жағдайда қандай тәуелділерге байланысты болады: ξ - жалпыланған координата, t – уақыттың параметрі

Квантық механикалық шама қозғалыс интегралы болады, егер:А) В) С) Уақыт бойынша толық туынды нөлге тең

Кез келген берілген оператор мына жағдайда өзгермейді: А)Екі рет комплексті түйіндес болған да В) Екі рет транспортировка жасаған да двойном

Кез келген үш сызықты оператор Якоби теңдігіне қанағаттандырады: А) В)С)

Кейбір біртекті потенциальдардың энергетикалық спектрлерінің квантталу шарты: А) – симметриялы тік бұрышты шұңқыр шексіз ұзын қабырғалары бар. В) симметриясыз тік бұрышты шұңқыр шексіз ұзын қабырғалары бар, С) – сызықты гармоникалық осциллятор

Кейбір жағдайда ғана орындалмайтын дәл шешімі бар модельді есептер: А) Ангармоникалық осциллятор , В)Вудс-Саксон потенциалы С) Бір текті электр өрісінде қозғалатын бөлшек

Кейбір жағдайлардан басқа операторлардың сызықтық болу шарты: А)Комплексті түйіндес: В) квадратты түбірден шығару : С) логарифмдеу

Кейбір іргелі коммутаторлардан уақыт бойынша алынған толық туынды: А) , В) С)

Келесі жұп операторларында ортақ меншікті функциялар жүйесі жоқ: А)

Келесі операциялар кез-келген оператордың түрін өзгертпейді:А)Екі рет комплексті түйіндес болуы, В)Екі рет транспонировка жасалуы, С)Екі рет эрмитті түйіндес болуы

Коммутатор тең:А)

Коммутатор А) 0

Коммутатор , егер Якоби теңдігі орындалса А)

Коммутатор : импульс арқылы өрнектелуі: А)

Коммутатор тең:А) В) 2i

Коммутатор

Коммутатор А)

Коммутатор импульс арқылы өрнектелуі:А)

Коммутатор импульс арқылы өрнектелуіА: А)В)

Коммутатор импульс арқылы өрнектелуі :А) В) С)

Коммутатор тең: А) В)

Коммутатор импульс арқылы өрнектелуі:А)

Коммутатор . Коммутаторлар:А) В) С)

Координата және импульс операторлары импульсті өрнектелуде: А) В)

Координата операторы үшін кванттық механикада дисперсия : а) б)с)

Координата операторы үшін кванттық механикада дисперсия :а) б)

Координата операторын импульс арқылы өрнектеу :А)

Координаталық өрнектелуде гармоникалық осциллятор үшін Шредингер теңдеуінің шешімі мынадай болады, мұнда : А)

Кордината операторының коммутаторы және бұрыштық моменттің операторы үшін:А) В), С)

Кордината операторының коммутаторы және бұрыштық моменттің операторының компоненті үшін :А) В) ,

Қандай да бір А фермиондар жүйесі үшін толқындық функция құрастыратын болсақ, онда антисимметрия процедурасы жасалады мұнда – бөлшектерді ауыстыру операторы, – бұл ауыстыру процесіндегі амалдар саны. Егер жүйеде үш бөлшек болса, анда 3! Ауыстыру операциясы болады, олар берілген функцияға қолданылады, яғни:А) –бірлік оператор, жұптылық , В) – үш транспозиция, жұптылық С) – екі циклді ауыстыру, жұптылық

Мезосутегінің Бордың орбитасы (m_π=273m_е, Бордың сутегінің атомының радиясы ): ~

Меншікті функциялар және оператордың меншікті мәндері спин операторы болса олар мына теңдеуден шығады , мұнда . Спинорлардың нормировка жасау шарты : А) В)

Меншікті функциялар және оператордың меншікті мәндері спин операторы болса олар мына теңдеуден шығады , мұнда . Операторлардың меншікті функциялары мен меншікті мәндерін тап. А), В) , С)

Меншікті функциялар және оператордың меншікті мәндері спин операторы болса олар мына теңдеуден шығады , мұнда . Операторлардың меншікті функциялары мен меншікті мәндерін тап. А) , В)

Меншікті функциялар және оператордың меншікті мәндері спин операторы болса олар мына теңдеуден шығады , мұнда . Операторлардың меншікті функциялары мен меншікті мәндерін тап. А), В) , С)

Меншікті функциялар және оператордың меншікті мәндері спин операторы болса олар мына теңдеуден шығады , мұнда . Операторлардың меншікті функциялары мен меншікті мәндерін тап. А), В)

Металдардан электрондардың суық эмиссиясы былай түсіндіріледі: А)Туннель эфектісі мен

Микрожүйелер – толқындық функциямен сипатталады деген ұғым нені білдіреді: А) постулат

моменттердің векторлы қосылу ережелері (үшбұрыш ережесі) : А) В) С) и

Мына шарт орындалғанда оператор түйіндес болады: А) транспонирленген оператор өзінің түйіндесімен сәйкес болады В) С)

Мына шарт орындалғанда оператор Эрмитті болады: А) В)

Мына шартты түсіндір : А) дискретті спектрлердің толқындық функциясының нормальдеу шарты ,В) Заттардың сақталу шарты С) Энергияның сақталу заңы мен түсіндіріледі

Мына шартты түсіндір :А) дискретті спектрлердің толқындық функциясының нормальдеу шарты , В) Заттардың сақталу шарты

Нүктелік зарядталған бөлшектер үшін кулон потенциалы : А)

Оператодың комутаторы тең: А)

Операторды квадраттау нәтижесі:А) = , В) , С)

Операторды кванттау шарттары : А)

Оператордың , меншікті мәнін тап, егер менш.функ. болса: А)

Оператордың меншікті функциясын тап : А)

Оператордың орташа мәні квантты механикада өлшенетін шама. Математикалық анықтама бер:А)

Оператордың орташа мәні квантты механикада өлшенетін шама–.Базисті функциямен өрнектегенде, мысалы ,өрнек матрицалық элементтердің комбинациясымен сипатталады мұнда: А) В)

Оператордың Эквивалентті жазылуы мынадай:А)

Операторлар – өз ара коммутация жасамайды және эрмитті болады. Олардың келесі комбинациялары Эрмитті болады:А) В) С)

Операторлар – өз ара коммутация жасамайды және эрмитті болады. Олардың келесі комбинациялары Эрмитті болады: А) , В) , С)

Операторлар – өз ара коммутация жасамайды және эрмитті болады. Сонда С операторы Эрмитті болады: А)

Операторлар . Оператор оның қасиеттері: А)

Операторлық теңдікпен берілген _{операторының қасиеттері}:А) – сызықты емес В) – сызықты, С) – сызықты емес

Орбитальдық бұрыштық моменттің операторлары өз ара и коммутация жасайды, олардың меншікті функциялар жүйесі ортақ болады және квантталады былайша: и (бұл _{бірлігінде}). Кванттық сандар және мынадай мәндер қабылдайды: А) – бүтін В) – бүтін, барлығы мән қабылдайды С), бірлік шама арқылы

Орбитальдық бұрыштық моменттің операторлары өз ара и коммутация жасайды, олардың меншікті функциялар жүйесі ортақ болады және квантталады былайша: и. Кванттық сандар және мынадай мәндер қабылдайды: А) – бүтін және жартылай бүтін В) , С), бірлік шама арқылы

Ортақ меншікті функциялары жоқ операторларды көрсет:А) Ауыстырушы коэффициент В) 197.33 МэВ фм

Орталық симетриялық потенциалдар да энергетикалық спектрлердің тозғындалу реті :А) магниттік кванттық сан m бойынша

Орталық симметриялы өрісте сақталады,яғни қозғалыс интегралы болатын келесі физикалық шамалар :а) операторлар немесе , немесе б) жұптылық

Орталық-симметриялы өрістегі әсерлесудің потенциалын көрсет:а)

Орталық-симметриялы потенциал өрісі үшін Шредингер теңдеуінің қасиеттерін көрсет: : А) дискретті шешімдердің спектрі тозғындалған болады. В) функция мына операторлар үшін де меншікті болуы керек . С) Бұрыштық тәуелділік белгілі және ол мына операторлар арқылы анықталады және –

Орталық-симметриялы потенциал өрісі үшін Шредингер теңдеуінің шешімдерін көрсет: : А)функция мына операторлар үшін де меншікті болуы керек В) Бұрыштық тәуелділік белгілі және ол мына операторлар арқылы анықталады және –

Орын ауыстыру операторының меншікті мәнін тап . А)

Өлшенетін шама анықталған болатын шарттар: А), В) , С)

Паули матрицаларының көбейтіндісі: А) т.б. цикл бойынша, В), , , С), ,

Паули матрицаларының көбейтіндісі: А), , , В), ,

Паули матрицасының коммутациалық қасиеттері: А В)

Паули матрицасының қасиеттері: А), , – эрмитті, В), мұнда I – бірлік матрица, С)

Планетар жүйелердің есептерін шығаруға Шредингера теңдеуін қолдануға мүмкіндік бар ма: а) Мүмкін емес

Потенциалды өрісте бөлшек үшін туынды мынадай болады:а)

Проекция операторлары синглетті S = 0 және триплетті S = 1 күйлердегі: А) В)С)

Проекция операторлары синглетті S = 0 және триплетті S = 1 күйлердегі: А) В) С)

Проекцияның операторы үшін S = 0 және S = 1: А) В)

Проекцияның операторы синглетті және триплетті күйлер үшін – S = 0 және S = 1: А), В)

Ритцтың тікелей вариациялық әдісінде бірінші қоздырылған күйдегі «сынаушы функцияларға» қойылатын талаптар: А) бір түйіні болуы керек. В) міндетті шарт , мұнда – негізгі күйдегі функция, С) функциясының жұптылығы негізгі күйдегі функциясының жұптылығына қарама-қарсы болуы керек

Ритцтың тікелей вариациялық әдісінде негізгі күйдегі «сынаушы функцияларға» қойылатын талаптар: А) Біртекті, үздіксіз, шектелген , В) Потенциальды шұңқырдың ішінде функция нольге айналмау керек, С) Функцияның жұптылығы гамильтонианның жұптылығымен анықталады

Стационар күйлердің ерекшеліктері мынада: А)Уақыттан тәуелділік Е энергия арқылы мына теңдеуден анықталады , В) Ықтималдылық тығыздығы уақытқа тәуелсіз болады , С) Толқындық функциялар уақыттан тікелей тәуелді болады

Стационар есептерде толқ.функ. уақытқа тәуелділігі мынадай болады :

Стационар жүйелерде уақытқа тәуелді болатындар: а) Еркін бөлшектің толқындық функциясы б) дискретті қоздырылмаған спектр үшін толқындық функциялар

Стационар жүйелерде уақытқа тәуелді болатындар: а)Еркін бөлшектің толқындық функциясы б) дискретті қоздырылмаған спектр үшін толқындық функциялар с) дискретті қоздырылған спектр үшін толқындық функциялар

Стационар жүйелерде уақытқа тәуелді болмайтындар: а)гамильтон операторының орташа мәні б) Ықтималдылық тығыздығы

Стационар жүйелерде уақытқа тәуелді болмайтындар:а) гамильтон операторының, импульс моментінің, жұптылықтың операторларының меншікті мәндері б) гамильтон операторының орташа мәні с) Ықтималдылық тығыздығы

Стационар өрісте бөлшек үшін мына қатынас орындалады:а)

Стационар теорияда Шредингер теңдеуі шығарылады , мұнда: , – қоздыру, – аз параметр; – қоздырылмаған гамильтониан үшін дәл шешімдер. Бірінші ретті түзету толқындық функцияға мынадай болады :а)б) с)

Стационар теорияда Шредингер теңдеуі шығарылады , мұнда: , – қоздыру, – аз параметр; – қоздырылмаған гамильтониан үшін дәл шешімдер. Бірінші ретті түзету энергияға мынадай болады :а) б)

Стационар теорияда Шредингер теңдеуі шығарылады , мұнда: , – қоздыру, – аз параметр; – қоздырылмаған гамильтониан үшін дәл шешімдер. Бірінші ретті түзету энергияға мынадай болады :а)б) с)

Стационарлық күйлерде: а)Ықтималдылық тығыздығы уақытқа тәуелді емес б) Толқындық функция уақытқа тікелей тәуелді

Суперпозиция принципі бойынша: А) Егер жүйе қандай да и, күйлерде орналасатын болса, онда жүйе келесі + күйінде де орналаса алады.

Суретте бір өлшемді гармоникалық осцилятордың толқындық функциясы көрсетілген.Функцияның екі түйіні бар. Бұл күйде: А) Орташа кинетикалық энергия , В)Орташа потенциалдық энергия С) Анықталмағандық қатынастар

Суреттегі I облыс үшін Шредингер теңдеуі былай жазылады:А)

Суреттегі толқындық функция шексіз қабырғалы потенциальды шұңқырда микробөлшек үшін қандай күйді сипаттайды: 1-ші қоздырылған күй

Сутегі атомы деңгейінің тозғындалуы n=6: А)36

Сфералық симметриялы потенциал үшін шешімдер Шредингер теңдеуінің радиал шешімдері болады: А), где , ,В), жағдайда С)

Сызықты берілген оператор үшін мына оператор эрмитті: а) б)

Сызықты берілген оператор үшін мына оператор эрмитті:а) б)

Сызықты берілген оператор үшін мына операторлар эрмитті: а) б) с)