твердотіла електроніка / презентації лекцій ТТЕ Холод Т.С / 3тя тема БТ2
.pdfПри IE 0 |
і UКБ 0 , |
IK IКБ |
0 |
, і з (3.25) та (3.26) одержуємо |
I2 ISK , |
|
|
|
|
|
I1 h21Ái I2 h21Ái ISK .
Отже, з (3.27) одержуємо
|
|
|
IKБ |
ISK h21Б h21Бi ISK . |
||
|
|
|
|
|
0 |
|
Звідси |
|
|
|
|
||
ISK |
|
IKБ |
|
|
||
|
0 |
|
. |
(3.28) |
||
|
h21Б h21Бi |
|||||
1 |
|
|
||||
Аналогічно одержимо |
|
|
|
|
||
ISЕ |
|
|
IЕБ |
|
|
|
|
|
0 |
|
. |
(3.29) |
|
|
h21Б h21Бi |
|||||
1 |
|
|
Тоді вирази (3.26), (3.27) з урахуванням формул (3.24), (3.25), (3.28) і (3.29) можна перетворити до вигляду:
|
|
|
|
|
IЕБ0 |
|
|
|
UЕБ |
|
|
|
|
|
h21Бi IKБ0 |
|
|
UKБ |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|||||||||
I |
E |
|
|
|
|
e |
|
T |
|
|
|
|
e |
T |
|
, (3.30) |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
1 h h |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 h h |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
21Б 21Бi |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
21Б 21Бi |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
IKБ0 |
|
|
UKБ |
|
|
|
|
|
h21Б IEБ0 |
|
|
|
|
UEБ |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
IK |
|
|
|
|
e |
|
T |
1 |
|
|
|
|
e |
T |
1 .(3.31) |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
1 |
h21Б h21Бi |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 h21Б h21Бi |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Вирази (3.30) та (3.31) називаються рівняннями Еберса-Молла. Оскільки IБ IE IК , то |
||||||||||||||||||||||||||||||
|
(1 h21Б )IЕБ0 |
|
|
UЕБ |
|
|
|
|
(1 |
h21Бi )IKБ0 |
|
|
UKБ |
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
IБ |
|
|
|
|
|
e |
|
T |
|
1 |
|
|
|
|
|
e |
|
|
T |
1 |
. (3.32) |
|||||||||
1 h21Б h21Бi |
|
|
1 h21Б h21Бi |
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Одержані рівняння Еберса-Молла описують нелінійну модель ідеалізованого транзистора. Вони застосовуються при комп’ютерному аналізі електронних схем.
3.2 Статичні характеристики і параметри біполярних транзисторів
Статичним режимом напівпровідникового приладу називають режим, у якому всі параметри (напруги, струми електродів) постійні. Статичні характеристики виражають залежність між струмом електрода і постійними напругами на електродах приладу.
При аналізі БТ у статичному режимі важливо встановити зв’язок між його струмами і напругами. З цією метою БТ можна подати як чотириполюсник, на вході якого діють комплексні вхідні напруги Uâõ і струм Iâõ , а на виході – комплексні Uâèõ і Iâèõ (рис. 3.11).
Якщо чотириполюсник у загальному випадку нелінійний, тобто вхідні напруги і струм змінюються в широких межах, то функціональна залежність Uâèõ , Iâèõ від Uâõ , Iâõ описується в формі статичних характеристик.
Рисунок 3.13 – БТ як чотириполюсник
11
Параметри чотириполюсника, які також описують зв’язок між вхідними та вихідними величинами чотириполюсника в статичному режимі, на відміну від характеристик визначаються при малих змінах Uâõ та Iâõ , і тому чотириполюсник у цьому разі вважається
лінійним, а параметри називаються малосигнальними.
Характеристики і параметри БТ як чотириполюсника розподіляються між системами залежно від того, які напруги і струми беруться за аргументи, а які – за значення функцій. Найбільш поширеними є три системи характеристик і параметрів: Y-, Z- та Н- системи (таблиця 3.3).
Таблиця 3.3
Система |
Y |
Z |
H |
|
|
|
|
|
|
Аргумент |
Uâõ , Uâèõ |
Iâõ , |
Iâèõ |
Iâõ , Uâèõ |
Функція |
Iâõ , Iâèõ |
Uâõ , |
Uâèõ |
Uâõ , Iâèõ |
Оскільки найбільше прикладне значення має Н-система характеристик і параметрів (так звана гібридна система) і саме їй приділяється максимальна увага в інженерній практиці, в довідниках та іншій спеціальній літературі, то надалі розглядатимемо саме її, тобто вивчатимемо систему статичних гібридних характеристик і малосигнальних h-параметрів.
Отже, в Н-системі за аргументи беруться вхідний струм та вихідна напруга:
Uâõ = f (Iâõ,Uâèõ) ,
Iâèõ = f (Iâõ,Uâèõ) . |
(3.33) |
У статичному режимі один з аргументів фіксується і БТ можна описати такими сім’ями характеристик:
вхідних |
Uâõ = f (Iâõ) |
|
|
Uâèõ const ; |
|||
|
|
||||||
вихідних |
Iâèõ = f (Uâèõ) |
|
I |
âõ |
const ; |
||
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
зворотного зв’язку Uâõ = f (Uâuõ) Iâõ const ;
прямої передачі Iâèõ = f (Iâõ) Uâuõ const .
На практиці зручніше користуватися вхідними оберненими характеристиками Iâõ = f (Uâõ) Uâuõ const . Крім того, останні дві сім’ї, які застосовуються рідше, ніж сім’ї вхідних і
вихідних характеристик, можуть бути одержані з перших. Розглянемо статичні гібридні характеристики БТ для кожної схеми ввімкнення окремо.
3.2.1 Статичні характеристики біполярного транзистора у схемі зі спільною базою
Теоретично статичні характеристики БТ у ССБ можуть бути одержані за допомогою рівнянь Еберса – Молла. Але в цих рівняннях не враховуються опір бази і модуляція її товщини залежно від зміни напруги UКБ . Тому на практиці застосовують експериментально
зняті статичні характеристики. Схему для зняття характеристик БТ зі спільною базою зображено на рисунку 3.12.
+ |
mA1 |
|
mA2 |
UЕБ =1В |
V1 |
V2 |
UКБ = 30В |
|
|
|
+ |
12
Рисунок 3.12 – Схема лабораторного зняття статичних характеристик БТ зі спільною базою
Слід зауважити, що при одержанні характеристик для n-p-n транзистора потрібно змінити полярність напруг UEБ і UКБ .
|
|
Вхідні характеристики |
||||||
Це залежності IE f (UЕБ ) |
|
UКБ const |
. Графіки сім’ї характеристик показано на рисунку |
|||||
|
||||||||
3.13. |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
МП14 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
IЕ,mA |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
-10В |
UКБ=0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
2 |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|||
|
1 |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 0,1 0,2 0,3 UЕБ,В
Рисунок 3.13 – Статичні вхідні характеристики БТ зі спільною базою
При UКБ 0 (колектор замкнено з базою) вхідна характеристика відтворює пряму гілку ВАХ ЕП:
|
|
|
|
UЕБ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I |
E |
I |
EБ |
(e T |
1) . |
(7.2) |
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
При негативній напрузі на колекторі характеристика зміщується вгору, в бік більших струмів емітера. Причина цього зміщення:
1) при збільшенні негативної UКБ зменшується активна ширина бази , зростає градієнт концентрації дірок у базі (рис. 3.14), і тому при незмінній напрузі UEБ збільшується
IЕ ;
Рисунок 3.14 – Модуляція товщини бази БТ та її вплив на розподіл концентрації неосновних носіїв
2) при збільшенні запірної напруги UКБ на КП зростає зворотний струм колектора IКБ0 ,
який, протікаючи через розподілений опір бази rБ , створює на ньому спад напруги зворотного зв’язку UЗЗ (рис. 3.15). Ця напруга, узгоджена з напругою UEБ за напрямом, сприяє більшому відкриванню ЕП і зростанню внаслідок цього струму IЕ .
13
+ |
rб |
- |
|
|
- |
|
|
|
|||
UЕБ |
UЗЗ |
|
IКБ |
|
UКБ |
|
+ |
0 |
|||
- |
|
|
+ |
||
|
|
|
|
Рисунок 3.15 – Утворення напруги зворотного зв’язку на розподіленому опорі бази
Під впливом перелічених причин у емітерному колі БТ при UEБ 0 і негативній напрузі на колекторі протікає невеликий струм емітера. Для того щоб його усунути, треба до емітера
прикласти невелику негативну напругу. |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
Вихідні характеристики |
|
|
|
|
|||
Вихідні характеристики |
БТ у ССБ – |
це графіки залежності |
IK f (UKБ ) |
|
IE const |
, |
||||||||
|
||||||||||||||
зображені на рисунку 3.16. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Ураховуючи вплив напруги UKБ на зворотний струм колектора, |
рівняння для струму |
|||||||||||||
колектора (3.10) можна записати у вигляді |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
UКБ |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I |
K |
h |
I |
E |
I |
КБ0 |
(е Т 1) . |
(3.35) |
|
|
|
|
||
|
21Б |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Одержана формула описує вихідні характеристики при різних струмах емітера.
|
|
МП14 |
|
|
|
|
IК,mA |
|
|
P |
|
|
|
|
|
|
|
K max |
|
|
|
|
|
|
3,0 мА |
|
|
насичення |
3,0 |
|
|
|
2,5 мА |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
2,0 мА |
|
|
2,0 |
|
|
|
1,5 мА |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
Режим |
|
|
|
|
1,0 мА |
|
1,0 |
|
|
|
0,5 мА |
||
|
|
|
|
|||
|
|
|
IКБ |
IЕ 0 |
||
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
0 |
|
|
|
0,2 |
0 |
-5 |
-10 |
-15 |
UКБ,В |
|
|
|
|
Режим відсічки |
||
|
|
|
|
|
Рисунок 3.16 – Статичні вихідні характеристики БТ зі спільною базою
Межею між режимом відсічки ( IЕ 0 ) і активним режимом ( IЕ 0 ) є характеристика при IÅ 0 , яка є зворотною гілкою ВАХ КП. При збільшенні негативної напруги UKБ струм колектора швидко досягає значення IКБ0 . Подальше зростання IК зумовлюється зростанням струмів генерації та витоку КП. При деяких високих напругах UKБ (для транзистора МП14 при IЕ 0 ці напруги перевищують 15В) у КП виникає пробій, що супроводжується значним зростанням колекторного струму.
При IЕ 0 вихідні характеристики зменшуються в бік більших колекторних струмів на
величину h21Б IЕ |
згідно з |
формулою (3.35). У загальному випадку це зміщення має |
|
нееквідистантний характер, |
тобто однаковим приростам вхідного струму IE |
відповідають |
|
нерівні прирости |
вихідного струму IK . Це явище викликане залежністю |
h21Б f (IE ) , |
|
|
|
14 |
|
зображеною на рисунку 3.6, яка свідчить, що статичний коефіцієнт передачі струму h21Б не є
сталою величиною для різних струмів емітера. Для більших колекторних та емітерних струмів пробій КП відбувається при менших напругах і може перетворитися в тепловий. З метою унеможливлення пробою режим роботи приладу треба вибирати нижче кривої максимально допустимої потужності PK max , що розсіюється колектором (пунктирна
гіпербола на рисунку 3.16).
При UKБ 0 та IЕ 0 переходи транзистора вмикаються у прямому напрямі, і прилад переходить до режиму насичення. У цьому режимі різко зменшується IK , тому що зростає інжекційна складова колекторного струму, яка компенсує керовану, екстракційну складову.
|
|
Характеристики прямої передачі |
|
|
|||||
Це залежності |
IK f (IE ) |
|
UKБ |
const |
(рис. 3.17). Вони ґрунтуються на рівняннях (3.10) |
||||
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
або (3.35). З рівняння (3.35) бачимо, що при UKБ 0 характеристика починається з точки, |
|||||||||
яка є початком |
координат ( IЕ 0 , IK 0 ), а |
нахил цієї характеристики визначається |
|||||||
залежністю h21Б |
від IЕ . |
|
|
|
|
|
|
|
|
При UKБ 0 |
характеристика |
починається |
з точки IK IКБ |
0 |
, а зміна її нахилу |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
зумовлюється залежністю h21Б f (UКБ ) (рис. 3.7).
IК
UКБ < 0
UКБ = 0
IКБ0
0 |
IБ |
Рисунок 3.17 – Сім’я характеристик прямої передачі БТ зі спільною базою
Характеристику прямої передачі можна одержати з сім’ї вихідних характеристик, фіксуючи UKБ .
Характеристики зворотного зв’язку
Сім’я характеристик зворотного зв’язку
UEБ f (UКБ ) |
IE const |
|
показана на рисунку 3.18.
При збільшенні UKБ зменшується активна ширина бази транзистора , і за рахунок зростання градієнта концентрації дірок у базі (див. рис. 3.14) зростає струм IЕ . Для підтримання його постійного значення, як того вимагають умови зняття характеристик, потрібно зростання IЕ компенсувати зменшенням напруги UEБ . Ця обставина зумовлює від’ємний нахил характеристик.
15
UЕБ |
I IV |
I III |
I II |
I I |
|
E |
E |
E |
E |
IEIV
IEIII
IEII
IEI
|
|
UКБ |
|
0 |
|||
|
|||
Рисунок 3.18 – Сім’я характеристик зворотного зв’язку БТ зі спільною базою |
|||
У базі транзистора зменшення UEБ приводить при збільшенні UКБ до відновлення |
попереднього градієнта концентрації дірок, тобто нахилу графіка pn f (x) (рис. 3.19).
Рисунок 3.19 – Розподіл концентрації дірок у базі при знятті характеристик зворотного зв’язку БТ зі спільною базою
3.2.2 Статичні характеристики біполярного транзистора у схемі зі спільним емітером
Схему для зняття характеристик БТ у ССЕ показано на рисунку 3.20.
|
mA1 |
|
mA2 |
UЕБ =1В |
V1 |
V2 |
UКЕ = 30В |
+ |
|
|
+ |
Рисунок 3.20 – Схема для експериментального зняття характеристик БТ зі спільним емітером
Вхідні характеристики
Це залежність IБ f (UБЕ ) |
|
UКЕ const (рис. 3.21). |
|
Рисунок 3.21 – Статичні вхідні характеристики БТ зі спільним емітером
При UКЕ 0 обидва |
p - n переходи транзистора ввімкнено в прямому напрямі |
(рис. 3.22), і вхідна характеристика є прямою гілкою ВАХ двох паралельно ввімкнених переходів.
16
При UКЕ 0 КП вмикається у зворотному напрямі, і в колі бази протікає струм
IБ IБ рек |
I КБ0 (1 h21Б )IЕ IКБ0 . |
(3.36) |
При UБЕ 0 (IE |
0) струм бази має тільки |
одну складову – зворотний струм КП |
IБ I КБ0 .
+- |
UЕБ |
Рисунок 3.22 – БТ зі спільним емітером при UКЕ 0
При збільшенні напруги UБЕ починає зростати струм IE , а разом з ним – рекомбінаційна складова струму бази IБ рек (1 h21Б )IЕ . Струм IБ зменшується за модулем, оскільки IБ рек
спрямований у колі бази назустріч |
I КБ |
0 |
. При деякій напрузі UБЕ струм бази дорівнює нулю. |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Подальше зростання струму бази зумовлене зростанням рекомбінаційної складової IБ |
рек |
, яка |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
починає перевищувати зворотний струм колектора I КБ |
0 |
. |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Унаслідок того, що струм I КБ |
0 |
невеликий, на більшості характеристик БТ зі спільним |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
емітером у довіднику області негативних струмів бази не зображають. |
|
|
|
|||||||||
Вихідні характеристики |
|
|
|
|||||||||
Це залежності IK f (UKE ) |
|
|
|
IБ const |
(рис. 3.23). |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
IБ I КБ |
|
||||
Межею між РВ та АР є характеристика, що знята при струмі бази |
. Це |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
обумовлено особливостями вхідних характеристик схеми зі спільним емітером, тобто тим,
що IБ I КБ |
0 |
лише при позитивних напругах |
UБЕ (у режимі відсічки). Вихідна |
|
|
|
|
характеристика при IБ 0 відповідає випадку, коли |
|
||
|
|
(1 h21Б )IЕ IКБ . |
(3.37) |
|
|
0 |
|
Рисунок 3.23 – Статичні вихідні характеристики БТ зі спільним емітером
При цьому зростання негативної напруги UKЕ приводить до збільшення напруги UБЕ , при якій зберігається умова (3.37), як це випливає з сім’ї вхідних характеристик (рис. 3.21). Остання обставина викликає зростання емітерного IЕ і, як наслідок, колекторного IK струмів.
При подальшому збільшенні струму IБ вихідні характеристики змінюються за законом
17
|
|
|
|
|
|
|
|
UКБ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I |
K |
h |
I |
Б |
(1 h |
)I |
КБ0 |
(e T |
1). |
(3.38) |
|
|
21E |
|
21E |
|
|
|
|
|
Нееквідистантність зміщення характеристик у бік більших струмів колектора зумовлена характером залежності h21E f (IБ ) (рис. 3.24).
Характер проходження вихідної характеристики БТ при фіксованому струмі бази IБ 0 пояснюється наступним чином. При UКЕ 0 за рахунок того, що потенціал бази нижчий, ніж
однакові потенціали емітера і колектора, ЕП і КП увімкнено в прямому напрямі, і БТ перебуває у РН.
Рисунок 3.24 – Залежність h21E f (IБ )
Тепер, якщо збільшувати негативний потенціал на колекторі ( UКЕ 0 ), потенціальний
бар’єр КП збільшується, інжекційна складова колекторного струму спадає, а керований струм колектора за рахунок зростаючої екстракції дірок з бази до колектора збільшується.
При збільшенні напруги UКЕ 0 |
до настання рівності |
|
UKE |
|
|
|
UБЕ |
|
струм IК різко зростає за |
|
|
|
|
рахунок розсмоктування дірок, що нагромадились у базі в РН. При виконанні рівності UKE UБЕ транзистор переходить до АР, зростання колекторного струму сповільнюється,
що на характеристиках рисунка 3.23 відповідає початку пологої ділянки. Важливим є те, що нахил вихідних характеристик БТ зі спільним емітером на пологій ділянці більший за нахил відповідних характеристик БТ зі спільною базою, тобто у ССЕ струм IК зростає при
збільшенні колекторної напруги швидше, ніж у ССБ. Це зумовлено двома причинами.
1 Напруга UКЕ , на відміну від вихідної напруги UКБ у ССБ, розподіляється між ЕП та КП, а не прикладена лише до КП. Тому при збільшенні UКЕ дещо зростає й напруга UБЕ , що приводить до збільшення емітерного IЕ , а отже, і колекторного IК струмів.
2 Зростання негативної напруги UКЕ приводить до збільшення товщини КП і зменшення
активної ширини бази . Це приводить до зменшення рекомбінаційного струму бази, бо зменшується ймовірність рекомбінації дірок з електронами. Однак при одержанні вихідних
характеристик БТ |
зі спільним емітером потрібно |
підтримувати |
струм бази |
|
IБ IБ рек (1 h21Б )I Е |
саме постійним. Тому зменшення струму бази можна компенсувати |
|||
збільшенням струму емітера IЕ (за рахунок збільшення напруги UБЕ ). |
А ця обставина |
|||
викликає додаткове зростання колекторного струму IК . |
|
|
|
|
|
Характеристики прямої передачі |
|
||
Характеристиками прямої передачі є залежності IK f (IБ ) |
|
UKE const (рис. 3.25). |
||
|
||||
|
18
Рисунок 3.25 – Характеристики прямої передачі БТ зі спільним емітером
Реальні характеристики відрізняються від лінійних, і їх нахил деякою мірою залежить від напруги UКЕ . Швидкість зростання IК із зростанням струму бази зменшується. Це
зумовлено залежністю h21E f (IБ ) (рис. 3.24). Знаходження характеристики прямої передачі при UКЕ у від’ємному квадранті пояснюється тим, що в РН колекторний струм БТ має напрям, протилежний напряму IК в АР.
Характеристики зворотного зв’язку
Залежності IБ f (UKЕ ) |
|
IБ const |
показано на рисунку 3.26. Збільшення напруги |
UКЕ |
|
||||
|
|
|
|
приводить до зменшення активної ширини бази , зменшення струму бази. Для підтримання постійного значення IБ потрібно збільшувати емітерний струм IЕ , підвищуючи напругу
UБЕ .
Рисунок 3.26 – Характеристики зворотного зв’язку БТ зі спільним емітером
3.2.3 Статичні характеристики біполярного транзистора у схемі зі спільним коллектором
Вхідні характеристики БТ у ССК IБ f (UБК ) |
|
UEК const показано на рисунку 3.27. |
|
||
|
При UБК UEК ЕП включено |
у зворотному напрямі |
і через базу протікає лише |
зворотний струм колектора I КБ . При UБК UЕK ЕП відкривається, струм бази змінює свій |
||
0 |
|
|
напрям і збільшується при зменшенні напруги UБK . Це відбувається тому, що при |
||
зменшенні UБK зростає напруга |
UEБ , оскільки вихідна |
напруга UEK підтримується |
постійно. Але це приводить до зростання струму емітера IЕ |
і зв’язаного з ним струму бази |
|
IБ . |
|
|
Рисунок 3.27 – Статичні вхідні характеристики БТ зі спільним колектором
Вихідні характеристики транзистора зі спільним колектором IЕ f (UKE ) при IБ const майже нічим не відрізняються від вихідних характеристик схеми зі спільним емітером, тому
що IЕ IK , а UЕК UКE .
19
3.2.4 Вплив температури на статичні характеристики транзисторів
Температурна залежність вихідних або вхідних характеристик зумовлена зміною відповідно колекторного або емітерного струму при зміні температури.
Схема зі спільною базою
У ССБ, згідно з рівнянням (3.10), зміна колекторного струму при постійному струмі емітера
dIK IE dh21Б dIKБ0 .
Відносна зміна струму колектора
|
dI |
|
|
|
I |
|
|
|
|
dIKБ |
dh |
IKБ |
|
dIКБ |
|
|||
|
|
K |
|
|
|
E |
dh |
|
|
0 |
= |
21Б |
|
0 |
|
0 |
. (3.39) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
21Б |
|
|
|
h21Б |
IK |
|
IКБ0 |
|
|||
|
IK |
IK |
|
|
IK |
|
|
|||||||||||
Коефіцієнт |
|
передачі струму емітера h21Á від температури |
майже не залежить, тому |
|||||||||||||||
температурна зміна |
h21Б |
не впливає на дрейф характеристик. |
Другий доданок у формулі |
(3.39) визначає температурний дрейф характеристик, викликаний температурною зміною |
||||||
зворотного струму колектора I КБ : |
|
|||||
|
|
|
|
|
0 |
|
|
I |
КБ0 |
(T ) I |
КБ0 |
(T )ea(T2 T1) , |
(3.40) |
|
|
2 |
1 |
|
||
де IКБ0 (T1) |
- зворотний струм при температурі T1 ; |
|
||||
IКБ (T2 ) |
- зворотний струм при температурі T2 ; |
|
||||
0 |
|
|
|
|
|
|
a 0, 09 1K - для германію; a 0,13 1K - для кремнію.
У практичних розрахунках вважається, що величина I КБ0 подвоюється при зростанні
температури на 10 С для германієвих БТ і на 8 С - для кремнієвих БТ. Але вплив другого доданка формули (3.39) на температурний дрейф вихідних характеристик є незначним,
оскільки для більшості транзисторів I КБ0 /IК 10 3 10 6 .
Саме тому температурні зміни вихідних характеристик БТ зі спільною базою невеликі
(рис. 3.28).
Значно більшої температурної зміни зазнають вхідні характеристики.
UЕБ
Відомо, що I E IEБ0 e Т (UЕБ T ) ,
де I EБ0 - зворотний струм емітера, залежність якого від температури така сама, як і струму
I КБ0 .
IК
I
E
|
I |
|
E |
50o C |
I |
|
E |
2 0 o C |
IE 0 |
|
|
0 |
UКБ |
|
Рисунок 3.28 – Температурний дрейф вихідних характеристик БТ зі спільною базою
Унаслідок цього залежність емітерного струму від температури набирає вигляду
20