41 Проходная и выходная динамические характеристики. Изменение импульса Iк в зависимости от частоты.

ЗададимсяUсмещения. Начало рабочей точки у основания проходной хар-ки, снятой при U=Uк=Uпит. Uвх выбираем такое чтобы использовать статич.хар-ку Uк=Umin. При «-» полуволне U возб-я транзистор закрыт. Iко=0 и дин. Хар-ка располагается горизонтально, совпадая с ОХ и выражается отрезком 12. при «+» полуволне транзистор открывается => Iк увеличивается и по мере увеличения мгновенного Uб Uб= Uсм+ Um*sinwt => хар-ка перемещается и проходит черех точку 3, где Uк= Uкмин. Если бы транзистор работал в статическом режиме, когда Rн=0 изменение тока определялось статической хар-кой, снятой при Uк= Uпит. В динамическом режиме увеличение Iк приводит к увеличению падения напряжения на нагрузкев следствии этого мгновенн. Uк уменьшается и Uк= Uпит- Um*sinwt => каждая следующая точка дин. хар-ки принадлежит статич. хар-ке, снятой при меньшем значении Uк. При Uбмакс т.е. Uбмакс=Uсм+ Um*sinwt, Iк нарастает до Iк макс, а динамич. хар-ка достигает наивысшей точки 3. потом Uвозб убывает и все процессы повторяются с «-» знаком. («+» - Uб возраст. – транз-р открывается – Ik растет – Uк убывает – раб.точка вверх – при Uбмакс Uк мин – Iк определяется точкой 3’). Класс С – θнижнее <90°, раб. Точка располагается левее т.2 и правее т.2’. Класс АВ 180°>θн>90°, раб. Точка перемещается в противоположную сторону. Крутизна наклонного участка зависит от Rнс и угла отсечки, чем они больше, тем меньше крутизна. Класс А при θн=180° дин. Хар-ка имеет только наклонный участок, а начальная рабочая точка располагается на середине. С увеличением нелинейностистатич. хар-ки наклонный участок динамич. хар-ки приобретает значительную кривизну, а образующая импульса Iк колоколообразную форму. Этот эффект тем заметнее, чем больше ток базы и более характерен для мощных транзисторов. Такие искажения формы импульса усиливаются по мере приближения рабочей точки ГВВк граничной частоте транзистора.

42 Согласование двухтактного выходного каскада рПдУ (деци)метрового диапазона волн с несимметричным каоксиальным кабелем с применением цилиндрического стакана длинной λ/4.

В выходном каскаде имеется симметричная схема выхода. Для перехода на несимметричный коаксиальный кабель используется цилиндрический стакан длинной λ/4. Внутренняя поверхность стакана и металлическая оболочка фидера образуют отрезок четвертьволновой линии, замкнутый дном стакана. В следствии большого входного сопротивлениялинии провод, соединеннный с оболочкой фидера и стаканом, оказался изолированным от корпуса => это дает возможность использовать несомметричный коаксиальный кабель в выходной симметричной ступени ГВВ.

Металлический цилиндр («стакан») длиной в четверть волны охватывает внешнюю оболочку коаксиального кабеля и припаян к ней с нижней стороны. Внешняя часть цилиндра соединяется с экраном двухпроводной экранированной линии.Сопротивление нагрузки для коаксиальной линии при точной настройке «стакана» остается примерно равным входному сопротивлению симметричной пинии в точках присоединения к коаксиальной линии.