5.3.1. Діюча довжина

Для нормованої (відносно довжини хвилі λ) діючої довжиниLd, віднесеної до входуCB, (Додаток 4.1.2) отримана її залежність від Ln

Рис. 5.20. Залежність нормованої діючої довжини СВ від нормованої довжини плечаLn

Видно, що при малих значеннях Ln (Ln<0.15) діюча довжина СВ практично рівна нормованій довжині плеча (Ld ≈ Ln), а при більшій довжині (0.15<Ln<0.5)відношення Ld/Ln>1.Для іншого типового випадку Ln=0.625 діюча довжина незначнобільша довжини Ln.

4.3.2. Опір випромінювання.

Опір випромінювання, віднесений до пучності струму.В Додатку 4.3приведено значення опору випромінювання Rв₁, віднесене до пучності струму . Нижче приведена залежність Rв₁(Ln)

Рис. 5.21. Залежність опору випромінювання CBвід Ln.

Як видно з приведених результатів для найбільш поширених СВ: півхвильового, хвильового та 5/4 λ опір випромінювання орієнтовно становить 75, 200 та 115 Ом, відповідно. Коливальний характер опору випромінювання зумовлений наявністю (при Ln>0.5) протифазного струму в кожному зпліч СВ. Оскільки фаза струму змінюється на π через кожні значення Ln кратні 0.5, то і зміна опору випромінювання має коливальний характер.

Опір випромінювання

Як показано в Додатку 4.3.активна складова опору випромінювання визначається наступним чином

(4.8)

На основі даної залежності отримано

Програма 1.47.

figure ('Color','w');

subplot(2,2,1);Lna=0.1; Lnb=2; n=100; Wa=1000;Ln=Lna:(Lnb-Lna)/n:Lnb;

a1=30; a2=0.577; b1=2*Ln.*pi; c1=sinint(4*b1);c2=sinint(2*b1);c3=sin(2*b1);

c4=log(b1); c5=cosint(4*b1); c6=cosint(2*b1); c7=cos(2*b1);c8=log(2*b1);

c9=c6; R1=(c1-2*c2).*c3+(a2+c4+c5-2*c6).*c7+2*(a2+c8-c9);Rs=a1*R1;

plot(Ln,Rs);axis([LnaLnb 0 350 ]);xlabel('Ln'); ylabel('Rv '); gridon;

Рис. 4.16. Залежність опору випромінювання CBвід Ln.

Як видно з приведених результатів для найбільш поширених СВ: півхвильового, хвильового та 5/4 λ опір випромінювання орієнтовно становить 75, 200 та 115 Ом, відповідно. Коливальний характер опору випромінювання зумовлений наявністю (при Ln>0.5) протифазного струму в кожному pпліч СВ.Оскільки фаза струму змінюється на π через кожні значення Ln кратні 0.5, то і зміна опору випромінювання має коливальний характер. Варто зауважити, що крім активної складової опір випромінювання може також мати реактивну складову, що являється небажаним та приймаються заходи для її компенсації.

4.3.2. Вхідний опір

Також значний інтерес представляє комплексний вхідний опір СВ, який становить

(4.8)

На основіданої залежності отримано складові вхідного опору

а) б)

Рис.4.17. Вхідний опір СВ: активна складова (а); реактивна складова (б).

З отриманих результатів можна зробити висновок, що симетричний вібратор поводиться як коливальний контур: при Ln=0.25 та Ln=0.5 його реактивна складова рівна нулю, що являється позитивним.

Частина третя. АНТЕНИ З ДИСКРЕТНИМ РОЗПОДІЛОМ ПОЛЯ