
Електродинаміка
.pdf
Під поляризацією розуміють закон зміни орієнтації векторів хвилі в просторі.
Найчастіше оцінюють зміну поляризації за положенням вектора E . Є такі види поляризації:
а) Лінійна поляризація – такий вид, коли кінець вектора E за період описує пряму лінію. Площина, в якій відбуваються коливання вектора називається площиною поляризації.
б) Еліптична – поляризація, при якій вектор описує еліпс, а при поширенні
– еліптичну спіраль. В залежності від напрямку обертання розрізняють правота лівополяризовану хвилю. Це визначається напрямком „обігу” вектора при умові, що цей вектор рухається на спостерігача, наближається до нього.
в) Колова поляризація – якщо кінець вектора за період описує в даній точці коло, а при поширенні – колову спіраль, то це – колова поляризація. Аналогічно, існують ліва та права види поляризації.
Кожен з вказаних видів поляризації може бути отриманий шляхом сумування двох перпендикулярних хвиль з лінійною поляризацією.
Справедлива і зворотня дія – хвилю з певним типом поляризації можна розкласти на дві хвилі з лінійною поляризацією.

Особливості поширення плоскої хвилі в різних середовищах
Лінійні ізотропні, як прості і найбільш поширенні з розв’язку хвильового рівняння отримано вираз.
|
|
|
|
|
e |
j (t kl ) |
Emx e |
kl |
e |
j (t l ) |
|||||||||||
Ex |
Emx |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
параметр |
|
k |
|
a a |
j |
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
Для таких середовищ a a |
a |
a j |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 jtg |
|
|
|
||
|
|
|
1 |
j |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
a |
|
|
|
|
|
|
a |
, |
|
|
|||||||||||
|
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
де tg |
|
|
|
- тангенс кута діелектричних втрат |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
a |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Він характеризує між E=j провідністю, струмом провідності та струмом зміщення E =Iзміщ
Розв’язують рівняння
k a a
k j відносно і
|
a a |
|
|
|
|
2 |
|
|
|||
|
|
1 tg 1 |
|||
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Проводять дослідження
1)tg << 1 –діелектрик
|
|
|
|
tg |
2 |
|
|
|
|
|
tg |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
tg |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
a a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
a |
a 1 |
|
|
|
||||||
2 |
1 |
2 |
|
1 |
a 1 |
4 |
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
8 |
a a
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
tg |
2 |
|
|
|
|
|
tg |
|
|
|
|
tg |
|
|
|
|
|
a a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|||||
|
|
1 |
|
|
|
|
1 |
a |
a |
|
a |
a |
|
|
|
|
|
|
||
2 |
2 |
|
4 |
2 |
a |
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В діелектрику, для якого 0 (питома провідність), амплітуда хвилі поступово зменшується. Загасання пов’язане з виникненням, під дією електромагнітного поля, струмів провідності, які протікаючи в діелектрику, нагрівають його і енергія поля перетворюється в теплову. Тому така діелектрики називають втратними.

Фазова швидкість
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
c |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
|||||||||
a a |
|
|
a a |
0 0 |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
де с-швидкість світла у вакуумі |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
Групова швидкість |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
Vгр |
d |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
c |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
d |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
a a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В діелектрику з малими втратами дисперсія хвилі відсутня, фазова і групова хвилі співпадають і не залежать від частоти.
Довжина хвилі
діел |
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|
c |
|
0 |
|
1 |
|
; |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
2 f |
|
a a |
f |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Хвильовий опір
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Z |
c |
|
a 120 |
|
|
|
є дійсною величиною; |
|
|
|||||||||||||||
|
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Вектори E і H синфазні. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
2) tg >> 1 –провідник |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a tg |
|
|
a |
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
a |
|
|
a |
|
|
|
a |
|
||||||||||||||
|
|
2 |
|
2 |
|
|
a |
2 |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
в такому середовищі велике. Хвиля в цьому середовищі сильно загасає
V і залежить від частоти.
V |
d |
2V - дисперсія аномальна |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
гр |
|
d |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Фаза вектора Н відстає від фази вектора Е на 45º |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
Z |
|
a |
|
a |
|
a |
|
|
|
a |
|
|
|
1 j |
|
|
||||||||
c |
j |
1 j |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
a 1 j |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
k |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
2)де Zc –комплексний опір tg ~ 1
і визначаються за повними виразами. Вектори E і H зсунуті за фазою на /2. В залежності від частоти коливань, параметри хвилі в таких середовищах ведуть себе як для діелектрика, або як для провідника. Такі середовища прийнято називати напівпровідними.

Поверхневий ефект
Поверхневий ефект спостерігається в провідному середовищі. Оскільки велике, то електромагнітна хвиля швидко загасає
де - глибина шару, в якому зосереджується основна потужність хвилі (до
Р
e- z
Е
того часу, поки її потужність не зменшиться в е разів).
E e z
m ( z ) e ;
Em e
Звідси випливає, що
|
|
1 |
|
2 |
|
|
a |
||||
|
|
Оскільки I= E, то і густина струму по мірі проникнення хвилі в середовище зменшуватиметься. Явище, пов’язане з концентрацією струмів провідності, викликане електромагнітною хвилею біля поверхні провідника називають поверхневим ефектом.
Для характеристики поверхневого ефекту вводять поняття поверхневого
опору:
Z пов Et ,
ke
де Et - тангенційна складова вектора E ; ke - поверхнева густина струму.
Це поняття вводиться ,виходячи з того, що в провіднику струм концентрується біля поверхні.
З аналізу явища поверхневого ефекту відомо:
1)поверхневий опір провідного середовища дорівнює його хвильовому опору;
2)реактивна та активна складові однакові;
3)активна складова Zпов для шару провідного середовища, товщиною, яка більша за , не залежить від товщини цього шару, і визначається,

як опір одиничної провідної пластинки товщиною постійному струму
Rпов 1 ;
4)поверхневий ефект приводить до того, що при поширенні хвилі в провідному середовищі, зменшується його активний переріз, що, відповідно приводить до більших втрат (опору) середовища.
Для зменшення впливу поверхневого ефекту необхідно збільшити провідність матеріалу, підвищити степінь обробки матеріалу.
Відбиття та заломлення плоскої хвилі на границі розділу двох середовищ
При падінні плоскої хвилі на границю розділу двох середовищ, частина енергії хвилі проникає в друге середовище (заломлюється), інша частина – рухається в першому (у вигляді відбитої хвилі).
|
|
|
|
|
де -кут падіння; |
|
|
|
Kв |
|
|
Kn |
|
|
-кут заломлення |
||
|
|
|
|
||
1 1 1 |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
2 2 2 |
|
|
|
||
|
|
|
|
K з |
|
|
|
|
|
|
В результаті дослідження явищ відбиття та заломлення було встановлено закони Слемуса:
1)Всі три хвильові вектори падаючої, заломленої та відбитої хвиль лежать в одній площині;
2)Кут падіння дорівнює куту відбиття;
3)sin K з K2 V1 n2 , де V-фазова швидкість; sin Kп K1 V2 n1
|
|
|
|
|
|
n |
ai ai |
|
Для характеристики відбиття та заломлення хвилі вводять систему |
||||||||
параметрів: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E |
|
H |
|
|
||
re |
|
|
rn |
|
|
|
||
|
в |
, |
в |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
||||
|
|
En |
|
H n |
|
|
коефіцієнти відбиття за електричним і магнітним полем відповідно

te |
Eз |
tп |
Н з |
|
|
||
|
|||
|
Eп |
|
Нп |
Для зручності аналізу процесів відбиття та заломлення розглядають два варіанти падіння плоскої хвилі на межу двох середовищ
1) E - в площині падіння (паралельна поляризація)
H E
H
EH
2)E - в площині падіння (перпендикулярна поляризація)
H
E
E
H
H
3) При довільному падінні хвилю умовно можна розкласти на дві: перша з паралельною поляризацією, друга - з перпендикулярною.
4) |
Нормальне падіння |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kв |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Kп |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
K з |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
На межі розділу двох середовищ: |
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
Et1 Et 2 |
|
|
Eз |
|
|||||
Et1 |
Eп |
Eв , |
, Et 2 |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
тоді Eп Eв Eз ; поділимо цей вираз на Eп і отримаєм |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
Eв |
|
Eз |
|
Eв |
r |
Eз |
t |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, де |
|
|
e , |
|
e |
|
|
|
|
|
|
Eп |
|
Eп |
|
Eп |
|
Eп |
|
Для довільного падіння плоскої хвилі встановлено співвідношення, які зв’язують коефіцієнт відбиття і передачі –формули Френеля:
|
|
Z |
2 cos Z1 cos |
|
|
|
|
Z |
2 cos |
reII |
|
|
|
, |
teII |
|
|
|
|
|
|
Z |
2 cos Z1 cos |
|
|
|
Z |
2 cos Z1 cos |

|
|
|
Z |
2 |
cos Z1 cos |
|
|
|
|
|
Z |
2 |
cos |
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
, |
|||||
re |
Z |
2 |
cos Z1 cos |
t |
|
2 |
cos Z1 cos |
||||||||
|
|
|
|
|
e |
|
Z |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
де Z1, Z2 – хвильові опори першого та другого середовищ відповідно. Хвильовий опір і-того середовища має таку залежність:
|
|
|
ai |
|
Zi |
|
|
||
ai |
|
|||
|
|
|
|
Повне заломлення плоскої хвилі
Середовище, в якому відбувається заломлення плоскої хвилі будемо вважати безвтратним і немагнітним.
|
|
1 |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
Eв |
|
0 , E |
=0, r |
=0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
e |
|
Eп |
|
|
в |
|
|
|
|
e |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Z2cos -Zcos =0, |
|
|
a |
|
cos |
|
|
a |
|
cos |
|
|||||||||||
|
|
a 2 |
|
|
a1 |
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
cos 2 |
|
|
cos 2 |
, |
|
|
|
|
arcsin |
|
2 |
|
||||||||||
|
2 |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
1 |
2 |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
При певному куті падіння – куті Брюстера, неполяризована хвиля повністю заломлюється re =0. Для перпендикулярної поляризації не існує кута повного заломлення.
Залежність коефіцієнта відбивання від кута падіння має вигляд
|re|
1
Б |
|
|
/2 |
|
|

Повне відбиття плоскої хвилі
2
2*
Для простоти розглянемо безвтратне середовище.
|
sin |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
, |
sin |
|
|
2 |
sin |
|||||||||
|
sin |
|
1 |
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
Звідси випливає, що sin * |
2 |
1 |
2 . |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Отже * arcsin |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
При кутах, які більші за * спостерігається явище повного відбиття.
z
|
K |
з |
|
|
|
|
|
x |
K |
п |
|
|
|
|
K з розкладається на К2 і К1
|
|
|
|
|
K x x kK2 z , |
|
K |
|
sin K2 |
|
1 |
||||||||||
|
Kl |
|
K x |
з |
sin |
||||||||||||||||
|
|
i |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
, |
Eз |
Emзe |
Z Z |
e |
j X x |
, |
|
|||||||||
K z K з cos |
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
2 |
|
|
|
X |
K1 sin |
|
|
|
|||
де X K1 |
|
|
|
|
1 |
, |
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
L2 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Це справедливо для випадку, коли > *
1)В результаті аналізу встановлено, що при кутах падіння, які більші за* на межі розділу двох середовищ поширюється хвиля для якої:амплітуда максимальна біля межі розділу середовищ і зменшується по мірі віддалення від неї; поле хвилі притискається до

межі і енергія зосереджується біля неї (на це вказує амплітудний множник e Z Z ).
2)фаза хвилі змінюється вздовж межі розділу (на це вказує фазовий множник ХХ); фазова швидкість залежить від параметрів першого середовища і кута падіння ;
3)оскільки амплітудний фронт цієї хвилі рухається по перпендикуляру до межі розділу, а фазовий фронт – вздовж, то така хвиля є неоднорідною і її прийнято називати поверхневою
При падінні плоскої хвилі на межу розділу з втратним середовищем, заломлена хвиля буде неоднорідною (амплітудний фронт цієї хвилі рухається по перпендикуляру до межі розділу, а фазовий фронт – в напрямку заломленої хвилі).
Випромінювання електромагнітних хвиль
Випромінювання – це процес поширення електромагнітної хвилі від
джерела в навколишнє середовище |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
g |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
E |
|
K 2 |
E |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
2 |
|
|
|
|
|
|
|
e |
, |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
gh |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
H |
|
|
H |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
E |
|
|
|
|
|
1 |
1 |
|
e |
|
|
|
1 |
|
e |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
jkr |
|
|
|
|
|
jkr |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dS |
|
|
|
|
dS |
|
||||
|
|
|
|
|
e |
|
|
|
e |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
4 s |
gh |
|
|
r |
|
s gh |
|
|
r |
|
|||||||
H |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
де S – поверхня радіуса r, яка охоплює джерело r – відстань від джерела.
При наявності джерела випромінювання в загальному випадку поширюються дві хвилі:
1)Фаза відстає в напрямку від джерела (падаюча хвиля);
2)Фаза відстає в напрямку до джерела (зворотня хвиля). Обидві хвилі за своїм фронтом сферичні.
Для полегшення форми запису використовують додаткові функції: Векторний потенціал Герца Ге, Гh:
|
|
|
|
E rotrotГe , |
H rotrotГh |
тоді хвильові рівняння приймуть таку форму
Гe k |
Гe |
1 |
Pe , |
|
Гh |
k |
Гh |
1 |
Ph , |
||||
2 |
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|
||
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
a |
|

де Pe , Ph - питомий дипольний момент сторонніх джерел електромагнітного поля.
При отриманні виразу для Pe розглядають середовища, які зводяться до диполів.
Диполь –система двох зарядів протилежного знаку, розміщених на деякій відстані один від одного.
l |
|
|
|
|
де l – плече диполя; p=ql |
|||
1 p |
||||||||
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Pe
Розв’язок матиме вигляд
|
|
1 |
1 |
|
e jkr |
Гe |
4 |
P |
dS |
||
|
|
|
r |
||
|
|
e s e |
|
|
|
Pe |
|
|
|
|
|
Поле елементарного електричного випромінювача (диполя)
Елементарний електричний диполь –це електричний диполь для якого справедливо
l<<
Заряд q – змінний по частоті.
Диполь Герца – це елементарний електричний диполь – електричний випромінювач.
Найкраще для опису сферичної хвилі використовувати систему координат, яка співпадає з фронтом хвилі – сферичну.
|
|
M |
M(r; ; ) |
|
r |
|
l |
|
|