- •Содержание курсовой работы и исходные данные для ее выполнения
- •2. Теоретические основы расчета и анализа циклов
- •2.1. Определение параметров рабочего тела цикла
- •2.2. Определение параметров состояния в характерных точках цикла. Изменение в процессах внутренней энергии, энтальпии и энтропии
- •. Определение цикловой работы и термического коэффициента полезного действия
- •2.4. Изображение цикла на рабочей и тепловой диаграммах
- •3. Оформление курсовой работы
- •Дополнительные задания
- •Рекомендуемая литература
Расчет и анализ идеального цикла
газотурбинных двигателей
МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ
К ВЫПОЛНЕНИЮ КУРСОВОЙ РАБОТЫ
Пермь 2006
Составители: М.А. Ошивалов, Т.А. Ульрих
УДК 621.43
Расчет и анализ идеального цикла газотурбинных двигателей : Метод. указания к выполнению курсовой работы / Сост. М.А. Ошивалов, Т.А. Ульрих; Перм. гос. техн. ун-т. - Пермь, 2006. - 15 с.
Приведен теоретический материал по расчету и анализу циклов идеальных газотурбинных двигателей, правила оформления курсовой работы, содержание курсовой работы и возможные варианты специальной части, необходимый для расчетов справочный материал, рекомендуемая литература.
Предназначены для студентов дневного и заочного отделений, обучающихся по направлению 551000 «Авиа- и ракетостроение» специальности 130200 «Авиационные двигатели и энергетические установки» и направлению 652600 «Ракетостроение и космонавтика» специальности 130600 «Ракетостроение», при изучении учебного курса «Термодинамика». При составлении методических указаний учтены рекомендации «Программы по теплотехническим дисциплинам для студентов инженерно-технических специальностей вузов», утвержденной Главным учебно-методическим управлением высшего образования.
Ил. 1. Библиогр.: 6 назв.
Рецензент канд. техн. наук, доцент К.С. Галягин
© Пермский государственный
технический университет, 2006
Содержание курсовой работы и исходные данные для ее выполнения
Курсовой работой по расчету и анализу идеального цикла газотурбинных двигателей предусматривается выполнение следующих работ:
проведение предварительных расчетов по определению параметров рабочего тела и цикла;
определение параметров состояния P, v и Т в характерных точках цикла, изменение в процессах внутренней энергии Δu, энтальпии Δi, энтропии Δs;
определение цикловой работы lц и термического коэффициента полезного действия (КПД) цикла ηt ;
изображение цикла в координатах P - v и T - s ;
дополнительное задание (исследование влияния одного из заданных параметров на термодинамические показатели цикла, регенерация теплоты в цикле, цикл с форсажной камерой и т.д.).
В задании на курсовую работу указываются:
Тип цикла и условия работы двигателя, позволяющие выбрать параметры начальной точки цикла. Обычно это циклы, лежащие в основе работы реальных двигателей: цикл с подводом теплоты при постоянном давлении при работе двигателя на земле при скорости полета w = 0 (условия взлета) или при работе двигателя на заданной высоте h и скорости полета w; циклы с подводом теплоты при постоянном объеме.
Массовый состав применяемого топлива.
Температура газа перед турбиной (температура в конце подвода теплоты). От этой температуры зависит ресурс работы двигателя. Она не может быть выше допустимой по условиям жаропрочности применяемых материалов.
Суммарная степень повышения давления или степень повышения давления в компрессоре.
Степень регенерации для циклов с регенерацией тепла.
Температура в конце подвода теплоты в форсажной камере для циклов двигателей с форсажной камерой и т.д.
2. Теоретические основы расчета и анализа циклов
2.1. Определение параметров рабочего тела цикла
В идеальных циклах реальный процесс сгорания топлива заменяется термодинамическим подводом теплоты, поэтому состав рабочего тела во всех процессах одинаков. При выполнении курсовой работы принимается, что это продукты сгорания топлива в воздухе, в котором по массе 23% кислорода и 77% азота.
Состав продуктов сгорания однозначно определяется химическими реакциями сгорания элементов топлива, если известно значение коэффициента избытка воздуха α, который равен отношению действительного количества килограммов воздуха L для полного сгорания 1 кг топлива к теоретически необходимому количеству L0:
. (2.1)
Теоретически необходимое количество воздуха L0 определяется из условий полного сгорания углерода и водорода топлива:
, (2.2)
где С, Н и От - массовые доли в топливе углерода, водорода и кислорода соответственно.
При полном сгорании 1 кг топлива из реакций сгорания при α > 1 получается следующее количество продуктов сгорания:
углекислого газа СО2 - 11/3 С кг,
водяных паров Н2О - 9 Н кг,
азота, оставшегося от воздуха, N2 - 0,77 α L0 кг,
кислорода, оставшегося от избыточного воздуха, О2 - 0,23 L0 (α - 1) кг.
Проверкой правильности расчетов по составу продуктов сгорания будет служить уравнение
1+ α L0 = 11/3 С + 9 Н + 0,77 α L0 + 0,23 L0 (α - 1). (2.3)
Массовый состав рабочего тела (газовой смеси) определяется по формулам:
(2.4)
По полученному составу газовой смеси рассчитываются средние для интервала температур, в пределах которого осуществляется цикл, теплоемкости ср и сV , показатель адиабаты k и газовая постоянная R.
Изобарная и изохорная теплоемкости смеси определяются через массовый состав и удельные теплоемкости компонентов смеси:
,
(2.5)
.
Показатель адиабаты газовой смеси равен отношению изобарной и изохорной теплоемкости:
Газовая постоянная смеси
.
Значения теплоемкостей компонентов смеси в уравнениях (2.5) выбирают средними постоянными в пределах минимальной и максимальной температуры цикла (приложение 1).
Как видно из предыдущих зависимостей, расчет продуктов сгорания выполняется просто, если известно значение коэффициента избытка воздуха. Однако в задании на курсовую работу (как и в задании на проектирование двигателя) задают температуру газа перед турбиной Т3 . Для обеспечения заданной температуры Т3 произвольно коэффициент α выбрать нельзя. Его значение определяют из уравнения первого закона термодинамики.
Уравнение первого закона термодинамики для изобарного процесса подвода теплоты 2-3 (рисунок) имеет вид
. (2.6)
Рис. Цикл ГТД с подводом теплоты при P = const
Правая часть уравнения (2.6) – изменение энтальпии рабочего тела. Если в задании на курсовую работу требуется исследовать цикл с изохорным подводом теплоты, то в правой части уравнения (2.6) записывается изменение внутренней энергии рабочего тела:
.
Левая часть уравнения (2.6) представляет собой подведенную теплоту, равную низшей теплоте сгорания 1 кг топлива Hu , кДж/кг и определяемую по формуле Д.И. Менделеева:
Hu = 339 С + 1031 Н – 109 (О – S) – 25 W ,
где С, Н, S, O и W – содержание углерода, водорода, серы, кислорода и влажности топлива, %.
Обозначая степень повышения давления
и имея в виду, что по уравнению адиабаты , решаем уравнение (2.6) и получаем
. (2.7)
Следовательно, для определения α по известным из задания Hu , Т3 и Т0 необходимо знать степень повышения давления pс.
В общем случае степень повышения давления
. (2.8)
Здесь первый сомножитель – степень повышения давления в компрессоре pк , второй – степень повышения давления во входном канале (диффузоре) двигателя pд. Значение pд определяем заданным числом М полета:
. (2.9)
В задании на курсовую работу указывается либо значение pс, либо pк. Для некоторых вариантов заданий степень повышения давления определяют из условия получения максимальной цикловой работы lц (в этом случае в задании указывается pс = pс оpt ). Как видно на рисунке, при заданном значении Т3 = const цикловая работа, равная площади цикла, изменяется в зависимости от pс. При расчете и анализе цикла должно быть принято значение pс, отвечающее максимальной величине цикловой работы.
Цикловая работа lц равна разности технической работы расширения lт (турбины) и работы сжатия lк (компрессора):
Выражая значения площадей через параметры, получим
. (2.10)
Для нахождения оптимального значения pс оpt возьмем производную dlц /dp и приравняем ее нулю. Решая полученное уравнение, будем иметь
. (2.11)
При числе М = const величина pд = const, поэтому оптимальное значение pс opt достигается только выбором оптимальной степени повышения давления в компрессоре:
. (2.12)
Расчеты по определению параметров рабочего тела проводят методом последовательных приближений, так как для расчета коэффициента избытка воздуха a нужно знать значение pс (или pс opt), а также значение показателя адиабаты k, зависящее от состава продуктов сгорания, т.е. опять же от значения a.
В первом приближении задаемся показателем адиабаты k и теплоемкостью ср , близкими к соответствующим значениям для воздуха.
Определяем теоретически необходимое количество воздуха L0 по формуле (2.2), низшую теплоту сгорания топлива Hu по формуле Д.И. Менделеева.
Если значение pс не задано, определяем его значение по формуле (2.9).
Определяем коэффициент избытка воздуха a по уравнению (2.7).
Определяем массовый состав продуктов сгорания по формулам (2.4).
Рассчитываем значения теплоемкостей, показателя адиабаты и газовой постоянной с использованием формул (2.5).
Если найденное значение показателя адиабаты отличается от заданного в начале расчета более чем на 2%, то выполняем следующее приближение: по последнему значению k снова рассчитываем коэффициент избытка воздуха a и т. д.