5. Статические и дифференциальный сопротивления.

Статическое сопротивление пропорционально tgα образованной секущей проведенной из начала координат в рассматриваемую точку характеристики.

Дифференциальное сопротивление пропорционально tgβ образованного касательной в рассматриваемой точки с осью I:

При этом k=v/a, где v и а – масштабы напряжений и тока. Соответственно, ;;

Для так называемых пассивных элементов, т. е, не содержащих источников энергии, всегда r_ст > 0 и g_ст > 0, но иположительны, только когда данная точка характеристики лежит на ее восходящей части, и отрицательные, если данная точка лежит на падающей части характеристики.

6. Замена нелинейного элемента линейным сопротивлением и эдс.

Предположим, что область работы нелинейного элемента не выходит за пределы участка вольтамперной характеристики, который с достаточной степенью точности можно представить в виде прямой линии (рис. 2.29-Замена нелинейных элементов  динамическими сопротивлениями и ЭДС)

  Если продолжить линейные участки характеристик нелинейных элементов, то они пересекут ось абсцисс в точках E1 и E2.

  Полученные две ломаные линии могут быть, в соответствии с ранее рассмотренным методом расчета нелинейной электрической цепи, представлены последовательным соединением источника ЭДС E и динамического сопротивления (рис. 2.30,б)

Рис. 2.30. Представление двух типов нелинейности (1 и 2, рис. 2.29) в виде двух линейных цепей (а и б).

;   ;;.     (2.36)

   После замены нелинейного элемента линейным сопротивлением и ЭДС электрическая цепь рассчитывается как линейная. При этом обязательно должно соблюдаться условие: рабочая точка должна находиться на линейном участке характеристики нелинейного элемента.

VI. Магнитные цепи.

1. Магнитные цепи при постоянных магнитных потоках.

Магнитная цепь- совокупность феррамагнитных тел и воздушных сред,по которым замыкается магнитный поток.

Магнитные цепи являются частью электротехнического устройства и предназначены для создания в заданном объеме магнитного поля нужной интенсивности.

В неразветвленных магнитных цепях поток сечений каждого участка один и тот же.

2. Закон Ома и законы Кирхгофа для магнитных цепей.

, ,– индукция

, -закон Ома для магнитной цепи, - магнитное сопротивление ,,*гнитная постоянная

Ф=, В замкнутом контуре : Ф=

1 закон Кирхгофа вытекает из принципа непрерывности линий магнитной индукции: В любом узле сложной магнитной цепи алгебраическая сумма магнитных потоков равна 0.

Магнитные потоки направленные к узлу берут со знаком “+”, а выходящие из узла со знаком “-”.

Сумма приходящих к узлу магнитных потоков равна сумме выходящих из узла магнитных потоков.

2 закон Кирхгофа :В любом разомкнутом контуре сложной магнитной цепи алгебраическая сумма магнитных U равна сумме действующих в этом контуре.

,

Достоинство этих законов в том, что они помогают провести аналогию между электрическими и магнитными цепями,которая позволяет применять для расчета магнитных цепей те же методы,что и для расчета н.э.ц.

Электрическая цепь	Магнитная цепь
Действует ЭДС, Е. ЭДС вызывает ток. U=IR, R имеет ВАХ. 1 закон Кирхгофа ∑I=0. 2 закон Кирхгофа ∑U=0.	Действует МДС, F=Iw МДС вызывает поток имеет вебер-амперную хар-ку

Вывод: возможно использование схем замещения для магнитных цепей постоянного магнитного потока в виде графического изображения элементов магнитной цепи подобных элементам электрической цепи.