![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
Zadanie-2_2011
.pdf![](/html/2706/30/html_Qgdto5JTEX.23n9/htmlconvd-PAWypq11x1.jpg)
|
Вариант |
|
|
|
Задачи |
|
|
|
|
чаев: скорость движения поршня меньше |
||
|
1 |
1 |
6 |
11 |
16 |
21 |
26 |
31 |
36 |
|
величины 2a0/(k − 1) и скорость движе- |
|
|
2 |
2 |
7 |
12 |
17 |
22 |
27 |
32 |
37 |
|
||
|
3 |
3 |
8 |
13 |
18 |
23 |
28 |
33 |
38 |
|
ния поршня больше этой величины (a0 ско- |
|
|
|
рость звука в неподвижной среде). Выра- |
||||||||||
|
4 |
4 |
9 |
14 |
19 |
24 |
29 |
34 |
39 |
|
||
|
|
зить отношение давлений в волне разреже- |
||||||||||
|
5 |
5 |
10 |
15 |
20 |
25 |
30 |
35 |
40 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ния p1/p0. Найти движение границ области |
|
Таблица 2: Студенты группы расположенные в ал- |
||||||||||||
2 с областью 1 и области 3. |
фавитном порядке выбирают варианты по порядку |
|
|
|
|
1 |
2 |
3 |
2 Задание 2 |
up |
|
|
2.1. В вакууме находится длинный цилиндр, закрытый справа дном. Правая часть длиной L заполнена газом, показатель политропы которого n = 3. Слева газ закрыт диафрагмой. Мгновенно убирается диафрагма. Найти зависимость давления на дно от времени и определить суммарный импульс, сообщенный дну газом за время истечения. Начальное давление в газе p0, скорость звука a0.
2.2.В вакууме находится длинная труба с газом под давлением p0. С левой стороны в трубу вставлен поршень, масса которого на единицу площади равна m. Определить закон движения поршня xp(t) после снятия ограничителя, первоначально удерживающего поршень.
2.3.В длинную трубу с газом вдвигается поршень по закону
bt3 xp = 3 .
Описать возникшее течение. Определить место и время образования ударной волны.
2.4Рассмотреть отличие волны Римана
видеальном газе и в газе Ван-дер - Ваальса.
2.5.Газ находится в цилиндрической трубе, неограниченной с одной стороны и закрытой поршнем с другой (рис.4). Газ
втрубе неподвижен и имеет параметры состояния с индексом "1". В начальный момент времени поршень начинает выдвигаться из трубы. Определить характерные размеры возникающих зон движения газа. Построить картины течения для двух слу-
Рис. 4: Образование волны разрежения при выдвижении поршня из трубы
2.6-2.10. В простой прямолинейной цилиндрической (постоянного сечения) ударной трубе с камерами высокого и низкого давления достаточной длины, разделенными диафрагмой, до ее мгновенного удаления находятся газы, характеризуемые показателем адиабаты k и молекулярным весом µ и имеющие следующие начальные давления и температуры (индексы 1 и 4 относятся соответственно к газам в камере низкого и высокого давлений):
2.6. p4/p1 = 103, T4 = T1 = 300K, µ1 = 40 (аргон); µ4 = 2 (водород); k1 = 5/3 k4 = 7/5.
2.7p4/p1 = 103, T4 = T1 = 300K, µ1 =
µ4 = 29 (воздух); k1 = k4 = 7/5.
2.8p4/p1 = 103, T1 = 300, T4 = 1200K,
µ1 = µ4 = 4 (гелий); k1 = k4 = 5/3.
2.9p4/p1 = 103, T1 = 300, T4 = 343K,
µ1 = 28 (азот); µ4 = 2 (водород); k1 = k4 = 7/5.
2.10 p4/p1 = 102, T1 = 300K, T4 = 675K,
µ1 = µ4 = 29 (воздух); k1 = k4 = 7/5. Найти число Маха ударной волны,
Ms = D/a1, M2, T2. Какова длина пробки в месте нахождения ударной волны на расстоянии 2 м от местоположения диафрагмы. Построить x−t диаграмму течения (качественно) и распределение для произвольного времени t p(x), u(x), T (x). x - продольная координата, при t = 0, x = 0.
2.11 Задача на определение Mx max в простой диафрагменной ударной трубе.
11
![](/html/2706/30/html_Qgdto5JTEX.23n9/htmlconvd-PAWypq12x1.jpg)
Для простейшей прямолинейной диа- |
а) одинаковой амплитуды (p1 − p0 = p1′ − |
||||||||||
фрагменной ударной трубы |
постоянного |
p0) |
|
||||||||
сечения найти максимальное число Mx max |
б) амплитуды которых отличаются вдвое |
||||||||||
ударной волны в зависимости от характе- |
|||||||||||
ристик газов высокого (индекс "4") и низ- |
p1 − p0 = 2(p1′ − p0) |
|
|||||||||
кого (индекс "1") давлений. |
|
|
Рассмотреть взаимодействие волн на (x, t) |
||||||||
Проделать расчеты |
для |
следующих |
|||||||||
случаев: |
|
|
|
— и (p, u) — диаграммах. |
|
||||||
|
|
|
Определить давление и скорость в среде |
||||||||
1. толкающий и сжимаемый газ — воздух; |
|||||||||||
после взаимодействия. |
|
||||||||||
T4 = T1; |
|
|
|
2.16. Определить параметры ударной |
|||||||
2. толкающий газ — гелий (µ4 = 4); сжи- |
волны, образующейся при отражении от |
||||||||||
маемый — воздух (µ1 = 29); T4 = T1; |
абсолютно жесткой стенки (ρ0 = 7.1 кг/м3, |
||||||||||
u0 = 103 м/с, p0 = 6.48 · 105 Па, T=318 K). |
|||||||||||
3. толкающий газ — гелий (µ4 = 4); сжи- |
|||||||||||
2.17. Плоский поток воздуха движется |
|||||||||||
маемый — воздух (µ1 = 29); T4 = 3T1; |
со скоростью u0 = 600 м/с (p0 = 105Па, |
||||||||||
2.12. Сравнить увеличение плотности |
ρ0 = 1, 29кг/м3, T0 = 300K) вдоль по- |
||||||||||
при ударном и изэнтропическом сжатии |
верхности из двух плоскостей, образующих |
||||||||||
инертного газа, если давление в обоих слу- |
угол α = 5o (рис. 6). Считая воздух идеаль- |
||||||||||
чаях возрастает в 20 раз. Объяснить раз- |
ным газом (n = 1, 4), определить положе- |
||||||||||
ницу. |
|
|
|
ние фронта ударной волны, а также ско- |
|||||||
|
|
|
рость, давление, плотность и температуру |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
потока за ее фронтом. |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
uw |
1 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
up |
|
|
!"он% &'а"ной *олны |
U 1 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Рис. 5: Образование ударной волны при движении |
U 0 |
|
|||||||||
|
1 |
||||||||||
поршня в трубу |
|
|
|
|
P 1 |
||||||
|
|
|
0 |
T 1 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
2.13. Определить давление, температу- |
P 0 |
|
|||||||||
T 0 |
|
||||||||||
|
|
||||||||||
ру и скорость в точке симметрии (прямой |
|
|
|||||||||
скачок) за ударной волной, образующейся |
Рис. 6: Ударная волна на клине |
||||||||||
перед затупленным телом, летящим в ат- |
|||||||||||
мосфере со скоростью 1000 м/сек на высо- |
2.18 Найти угол наклона границы |
||||||||||
те 25 км. Найти давление и температуру |
|||||||||||
в точке торможения потока на теле. Пара- |
струи, вытекающей в атмосферу из сопла. |
||||||||||
метры воздуха взять из стандартной атмо- |
p = 1 атм. Число M на выходе из сопла |
||||||||||
сферы (табл. 1.1). |
|
|
|
равно 3, а полное давление в одном случае |
|||||||
2.14. При наборе высоты самолетом от |
равно 20 атм. а в другом - 100 атм. |
||||||||||
уровня моря до H = 11 км трубка полно- |
2.19 Поток воздуха с M=3.05 набегает |
||||||||||
го напора постоянно показывает давление |
на поликлин (рис.7) На нижней поверхно- |
||||||||||
1000 мм.рт.ст. Построить зависимость чис- |
сти установлены трубки полного напора. |
||||||||||
ла M полета от высоты. |
|
|
|
Статическое давление в набегающем пото- |
|||||||
2.15. В неподвижной среде с известной |
ке p = 0.2 ·105 Па. Найти абсолютные и от- |
||||||||||
акустической жесткостью (ρ0a0) при на- |
носительные потери полного давления ис- |
||||||||||
чальном давлении (p0) навстречу друг дру- |
ходного потока для каждой из трубок. |
||||||||||
гу распространяются слабые ударные вол- |
2.20. Воздух течет по плоскому кана- |
||||||||||
ны: |
|
|
|
лу, показанному на рис.8 . В сечении АВ |
12
![](/html/2706/30/html_Qgdto5JTEX.23n9/htmlconvd-PAWypq13x1.jpg)
|
|
M3 |
Theta3 |
|
|
|
|
|
M2 |
Theta2 |
|
M=3.05 |
|
|
|
|
|
|
|
|
M1 |
|
|
|
Theta1 |
|
|
Рис. 7: К задаче 2.19 Сверхзвуковой поток на поликлине из трех наклонных поваерхностей с углами наклона каждый относительно предыдущих
T heta1 = 8o; 05′, T heta2 = 9o; 45′, T heta3 = 9o; 40′, соответственно, числа Маха M1,M2, M3
максимальное значение угла поворота потока αmax и скорости umax.
/олна 0аз0,ж,ния
|
= |
1 |
|
|
|
|
(о%&оянно+о |
|
ла%&ь |
|
|
о" |
&,ч,ния |
|
U 1
1
P 1 T 1
= 0
U 0 = C KP о"ла%&ь (о%&оянно+о
&,ч,ния
0 = KP
P 0 = P KP
T 0 = T KP
(его высота H1) число Маха M1 = 2.5, давление p1 равно давлению во внешней среде p∞. В т. О нижняя стенка канала отклонена вверх на угол θ = 21o34′; вначале на некотором расстоянии ОС она плоская, а затем спрофилирована так, что в конечном счете получается снова равномерный поток. На-
p′
рисовать картину течения. Найти p02′ - от-
01
ношение показаний трубок полного напора, установленных соответственно в потоке над стенкой ОС и в исходном потоке; угол
поворота верхней границы струи; H4 , где
H1
На H4 - высота поперечного сечения потока в конечном состоянии.
|
|
P |
|
|
B |
∞ |
|
|
|
|
|
|
M 1 |
|
C |
1 |
|
2 |
|
H1 |
|
||
|
|
|
|
P = P |
|
θ |
|
1 |
∞ |
|
|
|
A |
|
0 |
Рис. 8: Ударная волна в твердом теле |
|||
2.21 Плоский поток |
идеального га- |
за, движущийся с критической скоростью u0 = aкр = 301м/с (p0 = pкр = 0.528 · 105
Па, ρ0 = ρкр = 0.818кг/м3,, T0 = Tкр = 250 K), огибает выпуклый угол (π − α), (как показано на рис. 9). Считая воздух идеальным газом (n = 1.4), определить все параметры потока после его поворота. Расчеты произвести для α = 5o и α = 45o. Найти
Рис. 9: Поворот плоского потока
2.22.Детонационная волна, распространяющаяся с постоянной скоростью вдоль границы ВВ с медью, поддерживает в последней ударную волну, фронт которой образует с начальной границей раздела угол α = 45o (рис. 10).
2.23.Определить угол поворота вещества (меди) за фронтом ударной волны, если величина сжатия на фронте ударной волны составляет ε = 1, 16.
!" |
D gem |
"" |
|
Cu
Рис. 10: Ударная волна в твердом теле
2.24 Вязкая жидкость течет в плоском канале под действием постоянного градиента давления. Найти распределение скоростей по сечению канала, расход жидкости и коэффициент сопротивления канала при ламинарном течении при условии на стенке uw = l(∂u/∂y)w.
2.25. Вязкая жидкость течет в круглой трубе под действием постоянного градиента давления. Найти распределение скоростей по сечению трубы, расход жидкости и коэффициент сопротивления трубы при
13
ламинарном течении uw = l(∂u/∂y)w.
2.26Вода с начальной температурой 293K и расходом m˙ = 0.2кгс - с подогревается в тонкостенной металлической трубе диаметром d = 0.013 м путем подвода электрической мощности 3.5 кВт к стенкам трубы. Определить длину подогревателя, температуру воды и стенки на выходе, если температура стенки в начальном сечении равна 323 K. Эмпирическая зависимость для теплоотдачи от стенок трубы
кпотоку воды при турбулентном режиме
течения имеет вид: Nud = 0.023Re0d:8P r0:4. Потерями тепла наружу и продольным перетеканием его в стенке трубы пренебречь. Принять равномерным распределение параметров воды и течения в каждом поперечном сечении.
2.27Две вязкие жидкости с разными плотностями и вязкостями разделены в поле тяжести вследствие различной плотности. Найти распределение скоростей при заданных расходах жидкостей при ламинарном течении.
2.28При каком размере модели в аэродинамической трубе будут осуществляться натурные числа Маха и Рейнольдса для ракеты диаметром два метра, летящей на высоте 20 км со скоростью 2 км/сек, если труба работает при давлении в ресивере 100 атмосфер и имеет подогрев воздуха до 800o, необходимый для предотвращения конден-
сации. При T < 100 K µвозд ≈ 7.2 · 10−8T кг/м.с.
2.29Определите закон подобия для давления p1 на фронте ударной волны, образующейся при взрыве точечного заряда
сэнергией в среде с плотностью ρ и давлением p и находящейся на расстоянии r от места взрыва.
2.30Как изменится число Рейнодьдса при переходе через прямой скачок уплотнения, если число M перед скачком равно 5. Принять динамическую вязкость пропорциональной абсолютной температуре.
2.31Конус с полууглом раскрытия α и длиной L движется в сжимаемом газе
спостоянной скоростью под нулевым углом атаки. Выписать систему физических параметров, определяющих режим обтекания тела. Составить систему безразмерных определяющих параметров. Написать соотношение для силы сопротивления, пользуясь теорией размерностей: а) без учета вязкости и теплопроводности, б) учитывая вязкость и теплопроводность.
2.32Определить закон подобия для давления p1, на фронте ударной волны, образующейся при взрыве точечного заряда
сэнергией E в среде с плотностью ρ и давлением p и находящейся на расстоянии r от места взрыва.
2.33Твердые частицы сферической формы радиуса R падают в вязкой жидкости в поле тяжести. Найти скорость установившегося движения. Плотность жидкости ρf , плотность частиц ρs.
2.34Твердые частицы сферической формы радиуса R начинают падать в вязкой жидкости в поле тяжести. Найти зависимость скорости от высоты падения и показать, что движение устанавливается, т.е. в пределе больших расстояний от начала падения скорость стремится к постоянному пределу. Плотность жидкости ρf , плотность частиц ρs.
2.35Вязкая жидкость течет в коаксиальной круглой трубе с внешним и внутренними диаметрами D и d под действием постоянного градиента давления. Найти распределение скоростей по сечению трубы, расход жидкости и коэффициент сопротивления трубы при ламинарном течении. (Прилипание при r = D/2; при r =
d/2 uw = l(∂u/∂r)w).
2.36 Вязкая жидкость течет в коаксиальной круглой трубе с внешним и внутренними диаметрами D и d под действием постоянного градиента давления. Найти распределение скоростей по сечению трубы, расход жидкости и коэффициент сопротивления трубы при ламинарном течении. (Прилипание при r = D/2; при r = d/2 uw = l(∂u/∂r)w).
14
2.37 Вязкая жидкость течет в коакси- |
2. Вознесенский Э.Н., Широков Н.Н. |
||||
альной круглой трубе с внешним и внут- |
Введение в газовую динамику, Москва, |
||||
ренними диаметрами D и d под действи- |
МФТИ, 2007 |
||||
ем постоянного градиента давления. Найти |
|
||||
распределение скоростей по сечению тру- |
|
||||
бы, расход жидкости и коэффициент со- |
|
||||
противления трубы при ламинарном тече- |
|
||||
нии. (Прилипание при r = D/2; при r = |
|
||||
d/2 uw = l(∂u/∂r)w). |
|
|
|
||
2.38 Найти профиль скоростей для тур- |
|
||||
булентного движения жидкости в плоском |
|
||||
канале под действием постоянного гради- |
|
||||
ента давления используя для турбулентной |
|
||||
вязкости теорию Прандтля. |
|
||||
2.39 Найти профиль скоростей для тур- |
|
||||
булентного движения жидкости в круглой |
|
||||
трубе под действием постоянного градиен- |
|
||||
та давления используя для турбулентной |
|
||||
вязкости теорию Прандтля. Получить за- |
|
||||
кон сопротивления трубы для турбулент- |
|
||||
ного движения. |
|
|
|
|
|
2.40 Высота выходного сечения плос- |
|
||||
кого сопла, рассчитанного на получение |
|
||||
равномерного потока с M=3.0 при расчет- |
|
||||
ном истечении в окружающую неподвиж- |
|
||||
ную среду с давлением p = 105 Па, равня- |
|
||||
ется 200 мм. Экспериментальное исследо- |
|
||||
вание поля скоростей в выходном сечении |
|
||||
этого сопла показало, что толщина погра- |
|
||||
ничного слоя на каждой профильной стен- |
|
||||
ке сопла занимает по 10 мм. Какое число |
|
||||
M реализуется в центральной части пото- |
|
||||
ка, если профиль скоростей в турбулент- |
|
||||
ном пограничном слое можно аппроксими- |
|
||||
ровать зависимостью |
δ ) |
|
|
||
|
u0 |
= ( |
, |
|
|
|
u |
|
y |
1=n |
|
где n = 7, а u0 скорость потока вне пограничного слоя. Принять толщину пограничного слоя в критическом сечении пренебрежимо малой.
3Литература
1. Сон Э.Е. Введение в механику сплошных сред, Москва, МФТИ, 2009.
15