1.5. Соотношение между E и H в ЭМВ.
Учтём, что вектор H зависит только от координаты x
0 |
Ex |
0, |
|
H |
z |
|
|
Ey |
, |
|
H y |
|
E |
z . |
|
|||||||
t |
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
0 t |
|
|||||||||||
x |
|
t |
x |
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
0 |
Hx |
0, |
|
E |
z |
|
|
H y |
|
, |
|
Ey |
|
H |
z . |
|||||||
t |
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
0 t |
||||||||||
|
|
|
|
t |
|
|
x |
|||||||||||||||
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Решениями волнового уравнения являются плоские волны
Ey E0 cos t kx 1 , Hz H0 cos t kx 2 .
(волна распространяется вдоль OX, векторы напряжённостей перпендикулярны)
1.5. Соотношение между E и H в ЭМВ.
Как мы установили ранее,
Ey 0 Hz .x t
Подставим в это уравнение выражения дл напряжённостей полей.
Ey |
|
|
|
E0 |
cos t kx 1 kE0 sin t kx 1 . |
|
x |
x |
|||||
H |
|
|
|
H0 |
cos t kx 2 H0 sin t kx 2 . |
|
t z |
|
|
||||
|
t |
|
||||
kE0 sin t kx 1 0 H0 sin t kx 2 .
Это соотношение должно выполняться в любой момент времени и в точке с любой координатой x.
1 2.
1.5. Соотношение между E и H в ЭМВ.
kE0 sin t kx 0 H0 sin t kx . kE0 0 H0.
Волновое число k связано с циклической частотой ω соотношением k v .
v |
1 |
. |
0 0 |
0 0 E0 0 H0.
0 E0 |
0 H0. |
