6.4. Магнитное поле движущегося заряда

Найдем магнитную индукцию движущегося заряда. Для этого выражение (6.13) перепишем с учетом того, что , в виде

, (6.14)

где , (6.15)

Рис. 6.3

В формуле (6.15) , где с- скорость света в вакууме (электродинамическая постоянная). Следовательно, при равномерном движении электрического заряда Q вокруг него возникает магнитное поле, индукция которого определяется по формуле (6.15).При скоростях движения заряда v  c в среде (  1) формула индукции магнитного поля (3.15) записывается в виде

(6.16)

или

. (6.17)

Рис. 6.4

При

. (6.18)

Направление вектора магнитной индукции движущегося заряда определяется правилом правого винта (рис. 4.3). Графически магнитное поле изображают с помощью силовых линий.

Силовой линией называют кривую, касательная к которой в каждой точке совпадает с направлением вектора индукции магнитного поля.

Силовые линии магнитного поля движущегося заряда представляют собой концентрические окружности (рис. 6.4).

6.5. Магнитный поток

Магнитное поле, как и любое векторное может быть наглядно представлено с помощью силовых линий магнитного поля.

Густота силовых линий прямо пропорциональна модулю вектора индукции. Если в неоднородное магнитное поле поместить площадку dS, в пределах которой магнитное поле считается однородн ым, то силовые линии пронизывают ее. В этом случае площадку dS пронизывает магнитный поток (рис. 6.5): (6.19)

Рис. 6.5

или . (6.20)

Полный магнитный поток сквозь произвольную поверхность найдем интегрированием (6.19):

. (6.21)

Если магнитное поле однородно, то магнитный поток

Ф_m= ВScos. (6.22)

При  = 90^о Ф_m= 0. В этом случае силовые линии магнитного поля скользят вдоль поверхности, не пересекая ее. При  = 0^о магнитный поток максимален, Ф_m = ВS. В СИ магнитный поток измеряется в веберах (Вб).

Рис. 6.6

Магнитный поток пронизывающий произвольную замкнутую поверхность, равен нулю (теорема Гаусса для вектора ).

В качестве примера рассмотрим магнитное поле прямого тока. Окружим проводник с током цилиндрической поверхностью произвольного радиуса основания r (рис. 6.6). Силовые линии магнитного поля прямого тока представляют собой концентрические окружности с центром на оси проводника. В данном случае силовые линии не пересекают цилиндрическую поверхность, поэтому магнитный поток сквозь ее, равен нулю, т. е. = 0. (6.23)

Вывод: Число силовых линий, выходящих из замкнутой поверхности, равно числу линий, входящих в область, ограниченную этой поверхностью, и не зависит от формы и размеров ее. Из данной теоремы следует, что в природе не существуют магнитные заряды. Однако теория «Великого Объединения» допускает существование магнитных зарядов - магнитных монополей Дирака. Согласно квантовой теории магнитный поток квантуется.

Для расширения возможности применения теоремы Гаусса для вектора формулу (6.24) записывают в дифференциальной форме:

div= 0 или= 0, (6.24)