Лабораторная работа №9

1.Цель и задачи работы

1.1. Изучить явление интерференции света и метод определения кривизны линзы с помощью интерференционных полос равной толщины.

1.2. Определить радиус кривизны линзы.

2.Теория.

2.1.Интерференция световых волн. Когерентность волн.

Интерференцией светаназывается наложение двух или более волн, при котором происходит пространственное перераспределение интенсивности света, наблюдаемое в виде темных и светлых полос.

Возникновение интерференции связано, во-первых, с тем, что для векторов напряженности электрических полей, описывающих электромагнитные волны, выполняется принцип суперпозиции.Так при наложении двух волн, каждая из которых создает в точке наблюдения соответственно электрические поля напряженностью E₁ и E₂, результирующая напряженность в точке наложения будет равна:

E_p = E₁ + E₂ (1)

Во-вторых, возникновение интерференции связано с тем, что все регистрирующие приборы, в том числе и человеческий глаз, регистрируют не величину напряженности электрического поля, а величину усредненного по времени потока энергии волны, которая характеризуется интенсивностью света (I),равной квадрату амплитуды напряженности электрического поля волны E₀:

I = E₀² (2)

При наложении нескольких волн интерференция наблюдается далеко не в каждом случае. Термин когерентность волнхарактеризует способность волн при наложении интерферировать. Волны называютсякогерентными,если при их наложении возникает интерференционная картина и некогерентными, если при их наложении интенсивности волн суммируются и интерференционная картина не возникает.Волны когерентны,если разность фаз между ними остается постоянной во время наблюдения. Для некогерентных волн разность фаз между ними хаотически изменяется во времени.

Рассмотрим наложение двух световых волн, идущих от двух источников S₁ и S₂,в точкуР(см.рис.1). Волны будем полагать монохроматическими и плоскими. Тогда выражения для напряженностей электрического поля двух волн можно записать в виде:

E₁ = E₁0 cos(ωt – kz), E₂ = E₂0cos(ω₁t – k₁z₁) (3)

где Е₁0 иЕ₂0 - амплитуды первой и второй волн,

ω иω₁ - циклические частоты первой и второй волн,

kи k₁- волновые числа первой и второй волн (k = 2π/λ,здесьλ-длина волны),

zи z₁ -расстояния пройденные волнами от источников до точки наблюдения , t -время в момент наложения волн.

Рис.1- Схема двухлучевой интерференции.

Обозначив фазыдвух волн, т.е. аргументы периодической функции (в данном случае косинуса), описывающей волны, черезφ иφ₁ соответственно, можно записать, что разность фаз двух волн равна:

∆φ = φ – φ₁ = (ω – ω₁)t – kz + k₁ z₁ (4)

Из этого выражения видно, что условие когерентности, т.е. постоянство разности фаз во времени, может выполняться лишь для волн с одинаковыми частотами (ω = ω₁).

Так как циклическая частота однозначно связана с волновым числом k = ω/v, (где v- фазовая скорость света в среде - величина постоянная, зависящая только от показателя преломления среды) волновые числа (длины волн) для когерентных волн, распространяющихся в одной среде, также должны быть одинаковыми, и в этом случае для когерентных волн разность фаз определяется геометрической разностью хода волнот источников до точки наложения волн (∆):

∆φ = k (z – z₁) = k ∆. (5)

Для того чтобы учесть изменение волнового числа, а соответственно и длины волны, при переходе из одной среды в другую (частота при этом не изменяется) вместо геометрической разности хода удобнее использовать понятие оптическая разность хода волн.

Волновое число в среде (k_c)пропорционально показателю преломления среды:

k_c = k n,(6)

где k -волновое число в вакууме.

Чтобы не рассчитывать волновое число (длину волны) в различных средах, обычно используют значение волнового числа в вакууме, а разность фаз двух волн находят как произведение волнового числа в вакууме (это значение практически равно значению волнового числа в воздухе) на оптическую разность хода (∆), т.е. разность оптических длин путей двух волн (L ₀₁иL₀₂ ):

∆φ = k (Lo₁- Lo₂ ) = k ∆. (7)

Оптическая длина путиволны, прошедшей несколько различных сред (см. рис.2), находится как сумма произведений показателя преломления среды (n ₁) на геометрическое расстояние, пройденное волной в данной среде (z₁):

L₀ = n₁ z₁ + n₂ z₂ + n₃ z₃ + ... + n₁ z₁ +...(8)

Рис.2. Оптическая длина пути волны, идущей из точки Sв точку Р через различные среды.

Оптической длиной пути световой волныназывается произведение геометрической длины пути (z₁)световой волны в среде на абсолютный показатель преломления (n₁)данной среды: Loпт = zi · ni