Лабораторная работа №5 исследование характеристик термопар

Цель работы: ознакомление с принципом работы термоэлектрических термометров и с конструкцией автоматических электронных потенциометров.

Оборудование

1. Электропечь.

2. Термопара.

3. Термометр расширения.

4. Миллиамперметр.

Принцип действия термопар

Работа термоэлектрических термометров основана на явлении термоэлектричества. Сущность явления заключа­ется в том, что в замкнутой цепи, составленной из двух различных проводников (или полупроводников) появля­ется эдс, если температура одного места соединения отли­чается от температуры другого (рис. 5.1.а).

5.1.а 5.1.б

Рисунок 5.1 – Схема термопары (а); определение контактной разности потенциалов (б)

Такая эдс называется термоэлектродвижущей силой (тэдс); цепь называется термоэлектрическим преобразователем или термо­парой, проводники, составляющие термопару, — термо­электродами, а места их соединения — спаями.

Электронная и квантовая теории металлов объясняют явление возникновения тэдс тем, что электроны проводи­мости (свободные электроны), движущиеся в потенциаль­ном поле, создаваемом ионами металла и остальными электронами, образуют «электронный газ», подобный иде­альному газу, причем плотность этого газа в разных ме­таллах различна.

Если соединить два разнородных проводника А к В (рис. 5.1.б) и обозначить плотность электронного газа в проводнике А через N_А, в проводнике В — N_В, то в соответ­ствии с кинетической теорией газа давление электронного газа при температуре Т

, ,

где k=1,3807∙10ˉ²³ Дж/К — постоянная Больцмана; Т — термодинамическая температура, К.

При соединении проводников электроны перетекают из металла с большим давлением электронного газа в металл с меньшим давлением (например, из металла А в металл В), и, следовательно, в месте соприкосновения металлов давление постоянно изменяется от р_А до р_В. На бесконечно малом расстоянии dx в месте спая приращение давления можно определить как

.

В то же время это приращение давления равно работе электрических сил на том же пути

,

где е=1,6022∙10^-19 Кл — заряд электрона; dU — прира­щение потенциала.

Решая совместно эти уравнения, получаем

или после интегрирования

, (5.1)

т. е. в месте соединения возникает контактная разность потенциалов U_А-Uв.

Если замкнуть и другие концы проводников, то во вто­ром спае, если он находится при той же температуре Т, образуется такая же контактная разность потенциалов, но действующая в замкнутой цепи в противоположном на­правлении, так что суммарная тэдс в цепи равна нулю. Однако если температуры спаев отличаются друг от дру­га, то контактные разности потенциалов уже не будут оди­наковыми. Если температуры спаев Т₁ и T₂, а плотности электронного газа в местах спаев N_А(Т1), N_В(Т1), N_А(Т2) и N_В(Т2), то разность потенциалов в спае с температурой Т₁

и в спае с температурой Т₂

.

Тогда разность потенциалов между спаями (термоэдс)

. (5.2)

Так как плотность электронного газа в проводнике так­же зависит от температуры, то можно записать, что

. (5.3)

Можно один из спаев (называемый рабочим, или горя­чим) поместить в среду, температуру которой нам нужно измерить, а температуру другого спая или других, если их несколько, поддерживать постоянной и отличной температуры горячего спая.

Зависимость термоэдс от температуры в общем случае является нелинейной, однако в практике технических из­мерений при небольшой разности измеряемых температур с незначительной погрешностью ее можно считать линей­ной вида

(5.4)

где Q = T₁-Т₂ — разность температур спаев; S — коэф­фициент, зависящий главным образом от химического со­става электродов и не зависящий от их геометрических размеров, формы и способа их соединения. Вообще, термоэдс возникает в цепи не только под влиянием контактной разности потенциалов в спаях, но также и из-за наличия градиента температуры вдоль термоэлектродов (эффект Томсона), однако последняя составляющая незначитель­на (на несколько порядков меньше первой).

Применение термопар основывается на использовании различных их свойств.

1.Свойство промежуточно­го металла: при включении третьего проводника из любо­го проводящего материала в разрыв одного из термоэлект­родов или в один из спаев (рис. 5.2) общая термоэдс не изменяется при условии, что температура мест включения обоих концов третьего проводника одинакова.

Рисунок 5.2 – Схема включения промежуточного металла

Это объясняется тем, что при включе­нии третьего проводника в разрыв одного из термоэлект­родов образуется два новых спая, которые, имея одинако­вую температуру, вносят в цепь две одинаковые по абсо­лютному значению, но противоположно направленные раз­ности потенциалов, компенсирующие друг друга. При включении третьего проводника в разрыв одного из спаев вместо одной контактной разности потенциалов возникает две, алгебраическая сумма которых равна контактной раз­ности потенциалов первоначального спая.

Свойство промежуточного металла позволяет включать приборы для измерения тэдс без внесения какой-либо по­грешности. На основании этого свойства соединение тер­моэлектродов в горячем спае можно производить любым способом, обеспечивающим хороший электрический кон­такт (сваркой, спайкой, скруткой и т. п.). Появление но­вых сплавов или припоя в спае не дает дополнительной погрешности.

2.Свойство промежуточной температуры: если термопара развивает термоэдс Е₁ при температуре ее спаев Т₁ и T₂ и термоэдс Е₂ при температуре спаев Т₂ и Т₃ то она разовьет термоэдс E₃=E₁+E₂ при температурах спаев T₁ и T₃. Благодаря этому появляется возможность использовать свойства термопар, определенные при каких-то фиксированных температурах (например, 0° и 100°С), при дру­гой температуре ее спаев и вводить поправки на действительную темпе­ратуру холодного спая и т. п.