FA Арсеньев Функ.Ан
.pdfãäå |
X |
Fd(x) := |
F (x(j) + 0) F (x(j) 0): |
x(j)<x
-функция скачков, а
Z x
\
Fac(x) = !(t) dt ; Fsing(x) = ([a ; x) B); (1.190)
a
где !(t) -неотрицательная интегрируемая по Лебегу функция, борелевская мера на отрезке [a ; b] ; B -множество лебеговой меры ноль.
Заметим, что для функции Кантора отлична от нуля только составляющая Fsing.
Разложение (1.189) также называется разложением Лебега . Очевидно, что мера, порожденная неубывающей функцией F (x) íà
отрезке [a ; b] абсолютно непрерывна относительно меры Лебега в том и только том случае, если
Z x
Fd = Fsing 0 è F (x) = F (a) + f(t)dt ; f(t) 2 L([a ; b]):
a
Теорема 1.2.16. Если функция f интегрируема: f 2 L([a ; b]), то для любого > 0 существует такое ( ) > 0, что для любого множества
A, мера которого меньше ( ), выполнено неравенство |
|
ZA jf(x)jdx < : |
(1.191) |
Доказательство. Согласно лемме 1.1.12 (см. стр. 28) для данного > 0 и данной функции f 2 L([a ; b]) существует такая непрерывная функция
2 C([a ; b]), ÷òî
Z b
jf(x) (x)jdx < =2:
a
Пусть
M = supfj (x)j j x 2 [a ; b]g:
Тогда (напомним, что jAj -это мера Лебега множества A)
Z Z Z
8(jAj < =2M) : jf(x)jdx < jf(x) (x)jdx + j (x)jdx <
A A A
=2 + MjAj < :
Теорема доказана.
89
Следствие 1.2.4. Если f(t) 2 L([a ; b]), то функция
Z x
F (x) = f(t)dt
a
абсолютно непрерывна на отрезке [a ; b].
Для любого множества E [a ; b] можно определить внешнюю меру:
jEjout = inffjAj j E Ag:
Если множество E измеримо по Лебегу, то его внешняя мера равна мере Лебега. Отметим очевидное неравенство
[
jA Bjout jAjout + jBjout:
Определение 1.2.21. Система отрезков
S0 = fI j I = [a ; b ] [a ; b]g
покрывает в смысле Витали множество E [a ; b], если выполнены условия:
[\
1: E I ; 8 : E I 6= ;:
2: 8(x 2 E ; > 0) ; 9(I(x ; ) 2 S0) : x 2 I(x ; ) ; 0 < jI(x ; )j < :
Теорема 1.2.17. Если система отрезков S0 покрывает в смысле Ви- тали множество E, то она содержит такую не более чем счетную подсистему
|
fIj j 1 j < 1g S0; |
|
которая удвлетворяет условиям: |
|
|
1. |
Отрезки Ij не пересекаются: |
|
|
8(j 6= i) : Ij \Ii = ;: |
|
2. |
Выполнено соотношение: |
[ |
|
nlim jE n |
|
|
Ijjout = 0: |
|
|
!1 |
j n |
|
1 |
90
Доказательство. Пусть
a0 = supfjI j j I 2 S0g:
По определению точной верхней грани система S0 содержит такой отре- çîê I1, который удовлетворяет условию:
1 jI1j > 2a0:
Положим |
S1 = fI j I \I1 = ;g |
||
Пусть |
|||
|
a1 = supfjI j j I 2 S1g: |
||
По определению точной верхней грани система S1 содержит такой отре- |
|||
çîê I2 ; I2 |
TI1 = ;, который удовлетворяет условию: |
||
|
1 |
|
|
|
jI2j > |
|
a1: |
|
2 |
Положим
\
S2 = fI j I I2 = ;g
и продолжим этот процесс по индукции. Так мы получим, что либо на некоторм шаге
[\
E |
Ij ; Ij Ii = ;; |
|
1 j n |
либо мы получим счетное множество отрезков fIj j 1 j < 1g è ñ÷åò-
ное множество fSj j 1 j < 1g подсемейств семейства S0, которые удовлетворяют условиям:
8(j 0) : Sj+1 Sj ; Ij+1 2 Sj ; Ij+1 62Sj+1; |
|
||||
8(i 6= j) : Ij \Ii = ; ; jIj+1j > |
1 |
supfjI j j I 2 Sjg |
(1.192) |
||
|
|
||||
|
2 |
||||
Пусть |
[ |
|
|||
x 2 E n |
|
||||
|
|
|
Ij: |
|
|
1 |
|
j n |
|
||
Åñëè |
|
[ |
|
||
|
|
|
|||
< dist(x ; |
|
|
|
Ij); |
|
|
1 |
|
j n |
|
91
то по условию
\ |
[ |
9(I(x ; )) : x 2 I(x ; ) ; I(x ; ) |
Ij = ;: |
1 |
j n |
Так как отрезки Ij не пересекаются, то
X
jIjj b a
1 j<1
поэтому
lim jIjj = 0:
j!1
Но отсюда в силу (1.192) следует, что
nlim supfjI j j I 2 Sng = 0: |
|
!1 |
|
Следовательно, |
|
9(m > n) : I(x ; ) 2 Sm 1 ; I(x ; ) 62Sm: |
|
Это соотношение выполнено только в том случае, если |
|
I(x ; ) \Im 6= ; ; 2jImj > jI(x ; )j: |
(1.193) |
Каждому отрезку Ij = [ j ; j] поставим в соответствие отрезок Tj =
[3 j 2 j ; 3 j 2 j] [ j ; j]. Вообще говоря, Tj 62S0. Èç (1.193) следует, что
Следовательно, |
|
I(x ; ) Tm: |
|
||
|
[ |
|
|
|
|
[ |
|
|
|
||
E n |
Ij |
Tm; |
|
|
|
1 j n |
m>n |
|
|
|
|
поэтому |
[ |
X |
|
X |
|
jE n |
|
jImj ! 0 ; n ! 1: |
|||
Ijjout jTmj = 5 |
|||||
1 |
j n |
m>n |
|
m>n |
|
Теорема доказана. |
|
|
|
|
|
Òàê êàê |
|
|
[ |
|
X |
|
jEjout jE n |
Ijjout + |
|||
|
|
jIjj; |
|||
|
|
1 j n |
|
1 j n |
|
то из теоремы 1.2.17 вытекает |
|
|
|
92
Если выполнены условия теоремы 1.2.17, то найдутся такие удовлетворяющие условиям теоремы 1.2.17 отрезки Ij, ÷òî
8( > 0) ; 9n( ) : (1 )jEjout < |
jIjj: |
1 |
j n( ) |
|
X |
Пусть
f 2 L([a ; b]) ; F (x) := Zax f(t)dt; |
|
|
|||
8(x 2 (a ; b)) : M(f j x) := lim sup jh 1(F (x + h) F (x))j |
(1.194) |
||||
|
|
h!0 |
|
|
|
Теорема 1.2.18. Множество |
|
|
|
||
|
E(f j ) := fx j M(f j x) > g |
|
|||
измеримо и |
jE(f j )j < Za |
b |
|
||
|
(1.195) |
||||
|
jf(x)dx: |
||||
|
|
2 |
|
|
|
Доказательство. Положим |
|
|
|||
A(m ; n ; ) = |
[ |
fx j jh 1(F (x + h) F (x))j > + 1=mg: |
|||
|
|||||
0 h 1=n |
|
|
|||
Так как функция |
x 7!hj 1(F (x + h) F (x))j |
|
|||
|
|
||||
непрерывна, множество |
A(m ; n ; ) есть объединение открытых мно- |
жеств и открыто. Поэтому множество
E(f j ) = |
[ \ |
A(m ; n ; ) |
|
|
m>0 n>0 |
борелевское и, следовательно, измеримо. Если
x 2 E(f j );
то существует такая последовательность fhj(x) j 1 j < 1g, ÷òî x + hj(x) 2 (a ; b) ; 8j : jhj 1(x)(F (x + hj(x)) F (x))j > :
Следовательно, отрезки
Ij(x) = f[x jhj(x)j ; x + jhj(x)j] j x 2 (a ; b) ; 1 j < 1g
93
покрывают в смысле Витали множество E(f j ). Пусть fIj(xj) j 1 j n( )g -такие отрезки из этого покрытия, что
X |
jIj(xj)j = 2 |
X |
(1 )jE(f j ) < |
jhj(xj)j: |
|
1 j n( ) |
|
1 j n( ) |
Так как отрезки Ij(xj) не пересекаются, то
Zab jf(t)jdt 1 j n( ) jF (xj + hj(xj)) F (xj)j |
1 |
j n( ) jhj(xj)j: |
X |
|
X |
|
|
|
Следовательно,
Z b
2jf(t)jdt > (1 ) jE(f j ):
a
Так как произвольное малое положителельное число, то теорема доказана.
Теорема 1.2.19. Åñëè f 2 L([a ; b]) è
Z x
F (x) := f(t)dt;
a
то функция F почти всюду дифференцируема и
ï.â. : dF (x) = f(x): dx
Доказательство. Будем считать, что
Z b
jf(t)jdt = 1:
a
Из леммы 1.1.12 следует, что существует такая последовательность непрерывных функций f ng C([a ; b]),÷òî
Z b
8n : jf(t) n(t)jdt < n 4:
a
Положим
n(x) = f(x) n(x);
An = fx j M( n j x) > n 2g; Bn = fx j j n(x)j > n 2g:
94
Из теоремы 1.2.18 следует, что множество An измеримо и
Z b
jAnj < n22 j n(t)jdt < 2n 2:
a
Из неравенства Чебышева (см. стр. 66) следует, что
Z b
jBnj < n2 j n(t)jdt < n 2:
a
Положим |
1 \1 [1 |
|
[ |
|
|
|
|||
|
Q := |
|
(An |
Bn): |
|
k< |
k n< |
|
|
Множество Q измеримо и |
[ |
X1 |
||
8k : jQj j |
k [1 |
|||
(An |
Bn)j |
< |
(jAnj + jBnj) < |
|
|
n< |
|
k |
n< |
O(1=k) ! 0 ; k ! 1:
Следовательно, jQj = 0. Пусть
x 2 E = [a ; b] n Q:
Тогда
|
|
|
|
|
|
[ |
[ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
9k : x 62 |
(An |
Bn): |
|
|
|
(1.196) |
|||
|
|
|
|
|
|
k n<1 |
|
|
|
|
|
|
|
Имеем: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
8 |
|
62 n |
|
) 8 |
|
|
h!0 |
j |
Zx |
x+h |
|
j |
|
|
|
n |
|
n 2): |
|||||||||
( (n |
|
k) : x A |
) |
( (n |
|
k) : |
lim sup |
|
h 1 |
|
(t)dt |
|
Следовательно,
8(n k ; > 0) ; 9 1(n ; ) ; 8(0 < h < 1(n ; )) :
Z x+h
jh 1 n(t)dtj < n 2:
x
Заметим, что из (1.196) следует, что
8(n k) : x 62Bn;
поэтому
8(n k) ; : j n(x)j n 2;
(1.197)
(1.198)
95
Наконец заметим, что так как функции n(x) непрерывны, то
8(n ; ; x) ; 9 2(n ; ; x) ; 8(0 < jhj < 2(n ; ; x)) : |
|
|
jh 1 Zxx+h n(t)dt n(x)j : |
(1.199) |
|
Имеем: |
|
|
jh 1(F (x + h) F (x)) f(x)j = jh 1 Zxx+h f(t)dt f(x)j |
|
|
jh 1 Zxx+h |
n(t)dtj + jh 1 Zxx+h n(t)dt n(x)j+ |
|
j n(x) f(x)j < n 2 + + n 2;
åñëè
0 < jhj < min( 1(n ; ) ; 2(n ; ; x)):
Òàê êàê n -произвольное достаточно большое число, а -произвольное достаточно малое число, то теорема доказана.
Следствие 1.2.6. Абсолютно непрерывная функция дифференцируема почти всюду.
96
1.3Коментарии и литературные указания.
Мы предполагаем, что читатель знаком с теорией множеств в объеме курса анализа для технических вузов или нескольких первых глав книг [1, 2]. Для дальнейшего ознакомления с теорией множеств можно рекомендовать книгу [3].
Для большинства рассматриваемых нами приложений достаточно знания следующих тем: определение интеграла, теорема Лебега о предельном переходе в интеграле , теорема Рисса-Фишера о полноте простран- ñòâà Lp, неравенства Гельдера и Минковского. Эти темы изложены в
параграфе, посвященном интегралу Лебега. Изучением этого параграфа можно ограничиться при первом чтении. Однако знание теории меры необходимо для изучения математических моделей теории рассеяния, теории теплового равновесия классических и квантовых систем, теории неравновесных квантовых систем, броуновского движения и многих других задач математической физики, поэтому мы считаем, что знакомство с основами теории меры желательно для специалиста по математической физике.
Анализ метода Даниэля в теории интеграла есть в [5], стр. 459-461. При обсуждении затронутых нами элементарных вопросов теории интеграла нет принципиальной разницы между методом Даниэля, когда сна- чала вводится интеграл, а потом мера, и традиционным методом, когда сначала вводится мера, а потом интеграл. Ясно, что задание системы
подмножеств множества X эквивалентно заданию характеристических
функций этих подмножеств, а задание меры на системе подмножеств эквивалентно заданию элементарного интеграла на множестве характеристических функций.
Понятие интеграла распространяется на функции со значениями в банаховом пространстве.
Пусть -компактное топологическое пространство, B -рефлексивное банахово пространство,
x: 3 ! 7!x(!) 2 B
-непрерывная функция со значениями в B. Åñëè f? 2 B?, то функция
3 ! 7!f?(x(!))
непрерывна на , и определен интеграл
Z
f?(x(!)) (d!):
97
При фиксированной функции x(!) 2 C( ) отображение
Z
B? 3 f? 7! f?(x(!)) (d!)
есть линейный непрерывный функционал на B?, и в силу рефлексивно- ñòè B существует такой элемент J(x) 2 B, ÷òî
8(f?): f?(J(x)) = Z |
f?(x(!)) (d!): |
(1.200) |
Если выполнено соотношение (1.200), то определению полагаем |
|
|
Z |
|
|
x(!) (d!) := J(x) |
(1.201) |
и называем функционал J(x) интегралом от функции x(!).
Заметим, что иногда интеграл можно определить и как предел интегральных сумм Римана.
При рассмотрении интеграла по бесконечной области мы не вводим условие Стоуна (см. [5]), а опираемся на конструкцию, которая является обобщением понятия кратного несобственного интеграла Римана.
Дальнейшие сведения о теории меры и интеграла можно почерпнуть из следующих работ.
[4]-[5]. Эти книги содержат (насколько я могу судить) на сегодняшний день наиболее полное и доступное изложение теории меры и интеграла.
[6]Эта книга почти полвека была настольной книгой всех математиков и по-прежнему является классическим руководством по теории меры.
[7]В этой книге есть изложение теории интеграла и меры по Даниэлю. Наше изложение следует этой книге.
[8]Эта книга содержит краткое и ясное изложение теории меры и интеграла Лебега. В книге показано, как теория меры и интеграла применыется в теории функций действительной переменной.
[9]Это классическое руководство по теории меры и интеграла, которое приспособлено для нужд теории вероятности.
[10]Это просто и понятно написанная книга, которая также приспособлена к нуждам теории вероятности. Наше изложение теоремы РадонаНикодима основано на материалах этой книги.
[11]В этой книге содержатся обобщения теории меры, о которых в нашем изложении мы не смогли даже упомянуть, но которые получи- ли в последнее время широкое применение при анализе стохастических динамических систем (теория фрактальных множеств и т.д.)
98