215 Тема 11. Элементарная кинетика теплового реактора

Тема 11 элементарная кинетика теплового реактора

Попробуем вначале описать переходный процесс изменений во времени величины средней по объёму активной зоны плотности тепловых нейтронов реактора при сообщении первоначально критическому реактору реактивности, опираясь только на то, что мы уже знаем о реакторе из предыдущих тем.

Рассуждая о поведении реактора в целом по поведению средней по его объёму плотности тепловых нейтронов, мы, вообще-то, грешим против истины, предполагая, что при нарастании нейтронной мощности реактора (при сообщении ему положительной реактивности) плотность тепловых нейтронов во всех точках активной зоны реактора будет нарастать синхронно и пропорционально величине средней плотности тепловых нейтронов в реакторе.

На самом деле это совсем не так: именно во время быстрых переходных процессов возникают существенные перекосы нейтронного поля, порождённые тем, что основной способ сообщения реактору реактивности основан на перемещении поглотителей в объёме активной зоны. Естественно, что такой способ не даёт возможности синхронно изменять размножающие свойства всех микрообъёмов активной зоны: введение или извлечение поглотителя изменяет поглощающие свойства в первую очередь той небольшой области активной зоны, куда он непосредственно вводится (или откуда он извлекается). Лишь после изменения распределения плотности тепловых нейтронов в этой области начнётся перераспределение плотности тепловых нейтронов в ближайших к ней соседних областях, а от них - далее, пока волна возмущения не распространится по всему объёму активной зоны. Всё это будет происходить в силу известного нам закона диффузии тепловых нейтронов: туда, где плотность тепловых нейтронов хоть на небольшой промежуток времени становится меньшей, немедленно устремляются тепловые нейтроны из соседних областей, где плотность нейтронов была более высокой. И понятно, что синхронное изменение плотности тепловых нейтронов во всех точках активной зоны при таком способе сообщения реактору реактивности попросту невозможно: наиболее динамичные изменения плотности тепловых нейтронов всегда будут происходить в областях непосредственного возмущения активной зоны поглотителями, и чем дальше располагается та или иная область объёма активной зоны от области непосредственного введения (извлечения) поглотителей, тем более асинхронно будут протекать в ней переходные процессы изменения плотности тепловых нейтронов, тем в большей степени эти процессы будут отставать от переходных процессов в области возмущения. Поэтому способ описания кинетических процессов в целой активной зоне по величине средней плотности тепловых нейтронов в ней называют моделью в точечно-параметрическом приближении: активная зона довольно большого объёма словно бы заменяется одной точкой, единственным параметром которой, является среднее значение плотности тепловых нейтронов - n нейтр/см³, - присущее реальному реактору в текущий момент времени t.