Провал Лэмба
Величина насыщенного усиления на частоте генерации
νГ ν0
g(ν Г ) |
|
g0Г(ν ) |
|
|
1 |
I (ν Г ) |
|
||
|
|
|||
|
IS |
|
||
В пределах линии усиления потери можно считать независящими от частоты:
При небольшой отстройке можно считать:
νГ =ν0
g(ν0) |
|
g0 (ν 0) |
||
1 |
2I (ν0) |
|||
|
||||
|
IS |
|||
g(ν Г ) g(ν 0) γ
g (ν |
) g (ν |
), I(ν |
) |
1 I(ν ) |
0Г |
0 0 |
0 |
|
2 Г |
Тогда: P(ν Г )
P(ν0)
g |
(ν |
|
) |
|
|
|
ATIS |
0 |
γ |
Г |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
12γATIS g0 (ν0) 1
T – пропускание выходного зеркала
А - площадь поперечного сечения пучка
Обращенный провал Лэмба
Обращенный провал Лэмба наблюдается тогда, когда в резонатор лазера помещается поглотитель:
газ с линией поглощения с центральной частотой ’,
попадающей в полосу линии усиления лазера и уширенной также из-за эффекта Доплера
При совпадении частоты излучения лазера с ’
должен наблюдаться провал в линии поглощения этого газа, что означает, что потери для проходящего через поглотитель лазерного излучения уменьшаются – происходит просветление поглотителя. Тогда в зависимости мощности лазерного излучения от частоты генерации должен наблюдаться пик