Принцип получения 
голографического
|
Условие максимума интенсивности, т.е. образование черного кольца на |
|
|
негативе, определяется соотношением |
|
|
. |
Rk sin k k |
|
Тогда расстояние между соседними темными полосами |
|
|
|
R /sin k |
Экспонированная и обработанная фотопластинка фактически представляет собой дифракционную решетку, у которой штрихи – это темные кольца, а промежутки между ними – светлые прозрачные кольца
Принцип получения 
голографического
Еслиизображенияпластинку осветить пучком параллельных когерентных лучей (тем же пучком, который служил фоном при экспонировании) то лучи, проходящие через прозрачные кольца, будут дифрагировать, т.е. отклоняться
Для дифракционных решеток угол, под которым виден максимум k- того порядка определяется соотношением:
d sin k k
Если посмотреть сквозь пластинку вдоль пучка падающих на нее лучей, то можно увидеть изображение светящейся точки в том месте, где она находилась при экспонировании. Эта операция называется «восстановлением голографического изображения объекта»
Запись пропускающейголограммы
Запись отражающей 
голограммы
|
Метод лазерной |
|
Винтерферометрии |
|
некоторых технических задачах возникает необходимость измерения |
|
|
|
малых деформаций поверхности твердых объектов с точностью до долей |
|
микрона. Для решения таких задач применение метода лазерной |
|
интерферометрии оказывается наиболее эффективным |
Метод лазерной
интерферометрии
Для того чтобы получить интерферограмму, необходимо записать на одну и ту же фотопластинку голографические изображения недеформированной пластины и пластины после деформации. Тогда при восстановлении этой «двойной» голограммы световые потоки, формирующие изображения деформированной и недеформированной пластин, являясь когерентными, будут интерферировать, и по этой картине можно определить профиль деформированной пластины
16-ая лекция
Люминесценция
Тепловое излучение
Самым распространенным является свечение тел, обусловленное их нагреванием - тепловое излучение.
Тепловое излучение имеет место при любой температуре, однако при невысоких температурах излучаются практически лишь длинные (инфракрасные) электромагнитные волны.
Если распределение энергии между телом и излучением остается неизменным для каждой длины волны, состояние системы тело — излучение будет равновесным.
Опыт показывает, что единственным видом излучения, которое может находиться в равновесии с излучающими телами, является тепловое излучение. Все остальные виды излучения оказываются неравновесными.
|
Испускательная |
|
|
способность тела |
|
|
Поток энергии, испускаемый единицей поверхности тела излучающей |
|
|
по всем направлениям (в пределах телесного угла 2π), называется |
|
|
энергетической светимостью тела R. |
|
|
Излучение состоит из волн различных частот ω (или длин λ). При |
|
|
малой величине интервала dω поток будет пропорционален : |
|
|
|
dR r( )d |
|
|
испускательной способностью тела |
|
Опыт показывает, что испускательная способность сильно зависит от |
|
|
температуры тела |
r( ) r( ,T ) |
|
|
|
|
Зная испускательную способность, можно вычислить энергетическую |
|
|
светимость: |
|
|
|
|
|
R(T ) dR( ) r( ,T )d |
|
|
|
0 |