Давление над искривленной поверхностью
Р
Капиллярное давление
dF P dV |
P dV |
2 |
dS –dV1= dV2= dV |
|
1 |
1 |
2 |
|
|
dF P1dV1 P2dV2 dS 0
P1 P2 P dVdS
P 2
R
|
1 |
|
1 |
||
|
|
|
|
|
|
P 2 |
|
|
|
|
|
R |
R |
||||
|
|
||||
|
1 |
|
2 |
|
|
Равновесная концентрация вакансий
F E0 T S
|
N! |
|
S k ln |
|
|
|
||
|
N n !n! |
|
F nE kT N lg N N n lg N n nlg n
n |
|
|
|
E |
|
|
C0 |
exp |
|
|
|
N n |
|
||||
|
|
|
kT |
||
F – совбодная энергия Е – полная энергия
S - изменение энтропии
n – концентрация вакансий
С0 – равновесная концентрация вакансий
Е – энергия образования вакансий
Концентрация вакансий при искривленной поверхности
- изменение энергии образования вакансии
|
|
|
E |
|
|
|
||
C |
exp |
|
|
|
С0 |
exp |
|
|
kT |
||||||||
|
|
|
|
|
kT |
|||
C C0 |
|
1 |
2 |
|
|
|
|
||
|
||||
|
|
|
RkT |
|
Вблизи искривленной поверхности концентрация вакансий возрастает обратно пропорционально ее кривизне.
Вакансии вокруг поры
Диффузионно-вязкое течение
gradC |
|
C0 |
|
|
|
|
|
|
|
2C0 |
d |
exp |
|
exp |
|
d kT |
|||||
|
|
|
kT |
|
|
kT |
|
|||
J DgradC D |
2C0 |
|||
dkT |
||||
J |
b2b |
A |
D |
|
b3d |
d |
v |
||
|
|
2 kT |
||
Слияние двух сфер
S |
3 |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
3 |
|
|
|||
R0 |
|
2R |
||||||
|
||||||||
S0 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
||||
Геометрия контактирующих частиц
Механизм вязкого течения
Изменение длины хорды:
Х2~t/
Изменение объема прессовки:
V/V~t/
Объемная диффузия
Изменение длины хорды:
Х5~Dt
Изменение объема прессовки:
V/V~(Dt)2/5