
- •Министерство образования и науки
- •1. Основные термодинамические понятия и определения
- •Вопросы для самоконтроля
- •2. Параметры состояния
- •Давление
- •Плотность
- •Удельный объем
- •Температура
- •Нормальные условия
- •Вопросы для самоконтроля
- •3. Законы идеальных газов
- •Закон Бойля-Мариотта
- •Закон Гей-Люссака
- •Закон Авогадро
- •Вопросы для самоконтроля
- •4. Смеси идеальных газов
- •Вопросы для самоконтроля
- •5. Теплоёмкость газов
- •Вопросы для самоконтроля
- •6. Первый закон термодинамики
- •Вопросы для самоконтроля
- •7. Основные термодинамические процессы идеальных газов
- •Изохорный процесс
- •Уравнение процесса
- •Располагаемая (полезная) внешняя работа
- •Изобарный процесс
- •Уравнение процесса
- •Располагаемая (полезная) внешняя работа, равная нулю:
- •Изотермический процесс
- •Уравнение процесса
- •Располагаемая работа, равная работе расширения (сжатия) процесса:
- •Адиабатный процесс
- •Уравнение процесса:
- •Зависимости между параметрами в адиабатном процессе:
- •Располагаемая работа в k раз больше работы процесса:
- •Политропный процесс
- •Уравнение процесса:
- •Зависимости между параметрами в политропном процессе:
- •Изображение процессов в координатах p-V
- •Вопросы для самоконтроля
- •Литература
Вопросы для самоконтроля
1. Что такое газовая смесь?
2. Дать формулировку закона Дальтона.
3. Что называется парциальным давлением?
4. Что называется массовой, объёмной и мольной долями?
5. Что называется парциальным, или приведенным, объёмом?
6. Почему молекулярная масса смеси называется средней молекулярной массой?
7. Как производится пересчёт массового состава в объёмный и объёмного в массовый?
8. Как определяется газовая постоянная по массовым и объёмным долям?
9. Как определяется парциальное давление газа в смеси по массовым и объёмным долям?
10. Как определяется средняя молекулярная масса смеси газов?
5. Теплоёмкость газов
Теплоёмкостьюназывают количество тепла, необходимое для нагревания тела на один градус. Эта величина зависит от количества вещества в теле и является экстенсивным свойством.
В термодинамических расчётах используется теплоёмкость единицы количества вещества, которую называют удельной теплоёмкостьютела в данном процессе или простотеплоёмкостью.Эта величина является интенсивным параметром, т.е. удельная теплоёмкость не зависит от количества вещества в системе.
В зависимости от того, к какой количественной единице отнесена теплоёмкость, в термодинамике различаются:
1)
массовая теплоёмкость c,
кДж/(кг град)– для 1кг;
2)
объёмная теплоёмкость c,
кДж/(м
град)
– для 1м
,взятого при
нормальных физических условиях, т.е. при давлении 101 325 Па
(
760 мм рт. ст. )и температуре 0С;
3)
мольная теплоёмкость
c
,
кДж/(кмоль град)– для 1кмольгаза.
Между указанными выше теплоёмкостями существует следующая взаимосвязь:
c=c
v
=
=
,
(5.1)
где
vи
–
соответственно, удельный объём и
плотность при нормальных
физических условиях;
x– индекс, который указывает на тот параметр (p, v и др.), при
постоянном значении которого происходит рассматриваемый процесс.
Сообщение
телу теплоты в каком-либо процессе
вызывает изменение его состояния и, в
общем случае, сопровождается изменением
температуры. Предел отношения теплоты
q
,
полученной единицей количества вещества
при бесконечно малом изменении его
состояния, к изменению температуры
tназываютистинной теплоёмкостьютела в данном процессе:
c=
=
.(5.2)
Фактически, это теплоёмкость при данных значениях параметров состояния v и T, илиp и T(т.е. в данном состоянии тела).
В общем случае теплоёмкость не является постоянной величиной.
Для идеального газа теплоёмкость зависит от его физических свойств (прежде всего от его атомности), температуры, характера процесса, а для реальных газов – и от давления.
Иногда в теплотехнических расчётах, не требующих большой точности, особенно в области сравнительно невысоких температур и при небольших интервалах, пренебрегают зависимостью теплоёмкости от температуры и считают её величиной постоянной.
В связи с зависимостью теплоёмкости от температуры вводится понятие среднейтеплоёмкостив интервале температур, которой называют отношение
c=
,(5.3)
где
q– теплота,
tиt
- температуры начала и конца процесса.
Таким образом, количество тепла в процессе нагревания или охлаждения рабочего тела можно определить, если известны средняя теплоёмкость процесса, температуры начала и конца процесса и количество вещества.
В общем случае зависимость теплоёмкости от температуры имеет нелинейный характер, поэтому каждому значению температуры соответствует своё значение истинной теплоёмкости. Эта зависимость описывается полиномом
c=
a + bt
+ dt
+ ..., (5.4)
где a, b, d,… - постоянные для каждого газа величины, определяемые на основании
экспериментальных или теоретических данных.
При
нелинейной зависимости теплоёмкости
от температуры вычисление средних
теплоёмкостей в интервале температур
tиt
представляет
значительные трудности. Поэтому, для
наиболее распространённых газов
определены экспериментально и приведены
в справочных таблицах средние теплоёмкости
в интервале от нуля до какой-либо
температурыt. При
этом температураtпринимает различные, всё увеличивающиеся
на определённый интервал (например, на
100
C)
значения температур. Обычно в таблицах
задаются значения мольных средних
теплоёмкостей для процессов, протекающих
приp = const
и различных температурах (см.Приложение
4).
К
примеру, средняя мольная теплоемкость
в произвольном диапазоне температур
от tиt
в
изобарном процессе при использовании
табличных данных определяется по формуле
c
=
, кДж/(кмоль град),
(5.5)
где
c
- средняя мольная теплоемкость в диапазоне
температур отt
доt
(
C),
кДж/(кмоль град);
- средняя мольная
теплоемкость в интервале температур
от 0 до t
C,
кДж/(кмоль град);
- средняя мольная
теплоемкость в интервале температур
от 0 до t
C,
кДж/(кмоль град);
t,
t
- температуры начала и конца процесса,
C.
Тогда, средняя массовая теплоемкость в изобарном процессе определяется по формуле:
c=
,кДж/(кг град),
(5.6)
где
- молекулярная масса газа,кг/кмоль.
Средняя объёмная теплоемкость - по формуле:
c=
,кДж/(м
град),
(5.7)
где
22,4 - объём одного моля газа в мпри нормальных физических условиях.
Таким образом, затраты тепла на нагревание или охлаждение рабочих тел в изобарном процессе определяются по формулам:
а) для Ммолей
Q
= M
c
(t
-
t
),
кДж;(5.8)
б) для Gкг
Q
= G
c
(t
-
t
),
кДж;(5.9)
в)
для V м
Q
= V
c
(t
-
t
),
кДж .(5.10)
В зависимости от условий, при которых происходит процесс нагревания или охлаждения рабочих тел ( p=const,v=constи т.д.), в формулах (5.8 – 5.10) указываются соответствующие значения теплоемкостей. Поэтому, для изохорного процесса расчётные зависимости для определения теплоёмкостей и количества тепла определяются по формулам:
а) для Ммолей
Q
= M
c
(t
-
t
),
кДж, (5.11)
где
c
=
,
кДж/(кмоль град);
б) для Gкг
Q
= G
c
(t
-
t
),
кДж, (5.12)
где
c=
,
кДж/(кг град);
в)
для V м
Q
= V
c
(t
-
t
),
кДж, (5.13)
где
средняя объёмная теплоёмкость в инервале
температур от t
до t
определяется с использованием табличных
значений по формуле:
с=
,кДж/(м
град).
При
расчетах количества тепла в интервале
приблизительно до 1500Cможно принять зависимость теплоемкости
от температурылинейной. В этом
случае легко вычисляется средняя
теплоёмкость в интервале температур
отt
до t
или по истинной теплоемкости:
c
= a + bt
, (5.14)
или
по средней теплоёмкости в интервале
температур от 0 до tC:
= a
+
t. (5.15)
В
первом случае для нахождения нужной в
расчётах средней теплоёмкости в интервале
температур от t
до t
следует вместоtподставить полусумму температур
0,5(t
+ t
),
а во втором случае – сумму температур
(
t
+ t
).
Таким образом, для обоих случаев получают
зависимость:
= a
+ b
.(5.16)
Коэффициенты
a и bвыбираются по справочным таблицам, где
приводятся средние массовые и объёмные
теплоёмкости различных газов (в пределах
от 0 до 1500)
при линейной зависимости их от температуры.
При этом расчёт количества тепла в
изохорном и изобарном процессах
производится по формулам:
Q
= Gc
= V
c
;(5.17)
Q
= Gc
=
. (5.18)
В
зависимости от характера процесса в
термодинамике имеют большое значение
теплоемкости процессов при постоянном
объёме (изохорнаятеплоёмкость–c) и при постоянном давлении (изобарнаятеплоёмкость–c
).
Для идеальных газов теплоёмкости этих
процессов связаны между собой следующими
соотношениями:
а) массовые теплоёмкости –
c-c
= R ,
(5.19)
(это уравнение носит название уравнение Майера);
б) объёмные теплоёмкости –
c-
c
=
R,
(5.20)
в) мольные теплоёмкости –
с
-
с
=R
=
8,314кДж/(кмоль град).
(5.21)
В теплотехнических расчётах часто приходится иметь дело не с отдельными газами, а с их смесями. При этом теплоёмкость газовой смеси определяется с помощью теплоёмкостей составляющих газов, которые выбирают из справочных таблиц.
Если смесь газов задана массовыми долями, то теплоёмкость смеси определяется как сумма произведений массовых долей на теплоёмкость каждого газа:
c=
g
c
+
g
c
+
…+ g
c
=
,(5.22)
где
g
, g
, … , g
– массовые доли каждого газа, входящего
в смесь;
c
, c
, … , c
– теплоёмкости составляющих газов.
Если смесь газов задана объёмными долями, то объёмная теплоёмкость смеси равна сумме произведений объёмных долей на объёмную теплоёмкость каждого газа:
c=
r
+
r
+
…+ r
=
,(5.23)
где
r
, r
, …, r
– объёмные доли отдельных газов,
входящих в смесь.
Если смесь газов задана мольными долями, то её мольная теплоёмкость составит:
=
r
+
r
+
…+ r
=
,(5.24)
где
,
,
… ,
– молекулярные массы отдельных газов.