4.8. Использование метода СРМИ в исследовании наноструктур и поверхности твердого тела
4.8.1. Исследование in situ эволюции электронной структуры наноразмерных слоев HfO2 при отжиге в вакууме
Помимо информации об элементном составе и структуре поверхности, в ряде случаев спектры рассеяния медленных ионов содержат информацию об электронной структуре поверхностных слоев. Так, при исследовании методом СРМИ сверхтонких (~5 нм) слоев соединений гафния на поверхности кремния было обнаружено, что спектры рассеяния ионов He+ с энергией в диапазоне 300900 эВ на поверхности HfO2 качественно отличаются от спектров рассеяния на поверхности металлического Hf и HfSi2 (рис.4.17) 36).
Рис.4.17. Спектры рассеяния ионов Не+ с энергией E0=500 эВ на поверхности Hf, HfSi2 и HfO2 при комнатной температуре и
T=600 °C. Обсуждение тонкой структуры спектров (пики А, A', В и С) – см. в тексте 37)
Пик А в спектре HfO2 отвечает упругому рассеянию ионов Не+ на поверхностных атомах Hf. Широкий асимметричный пик С, сдвигающийся влево с увеличением энергии падающих ионов, от-
36) A. Zenkevich, Yu. Lebedinski, М. Pushkin, V.N. Nevolin // Appl. Phys. Lett. 89 (2006) 172903.
175
вечает рассеянию на более глубоких атомных слоях, и может быть описан в рамках теории многократного рассеяния 37). Узкий пик В, отстоящий на ~9 эВ от пика упругого рассеяния, можно объяснить потерей энергии на возбуждение валентных электронов в зону проводимости HfO2 вследствие перекрытия в процессе рассеяния электронных оболочек иона (He+) и атома-рассеивателя (Hf) и перестройки электронных уровней системы He-Hf. В спектрах металлического Hf и HfSi2 вместо пиков А и В наблюдается пик A', слегка смещенный относительно пика упругого рассеяния А, что можно объяснить потерей энергии на возбуждение валентных электронов Hf в свободные состояния выше уровня Ферми. Наблюдаемая «тонкая» структура спектров РМИ была использована для исследования электронной структуры слоев HfO2 при вакуумном отжиге до T = 900°С. Как видно из рис. 4.17, отжиг приводит к уширению и изменению соотношения интенсивностей линий А и В, а также к исчезновению провала между ними, что можно объяснить появлением линии A', отвечающей рассеянию на атомах Hf в металлическом состоянии. Такая структура спектров может свидетельствовать об эффективной «металлизации» поверхности HfO2 вследствие образования большого числа дефектов (вакансий по кислороду) с электронными состояниями внутри запрещенной зоны оксида гафния при десорбции кислорода в процессе вакуумного отжига. Отметим, что согласно данным РФЭС, образования объемной фазы металлического Hf в слое HfO2 при отжиге не происходит.
4.8.2. Исследование начальной стадии окисления поверхности никеля
Поверхностная чувствительность методики СРМИ была успешно использована при исследовании взаимодействия кислорода с поверхностью Ni 38). При субмонослойных покрытиях поверхности Ni атомами кислорода интенсивность спектральной линии рассеяния ионов на атомах Ni пропорциональна поверхностной концентрации рассеивающих атомов. Следовательно, по изменению интенсивно-
37)O.B. Firsov, E.S. Mashkova, V.A. Molchanov // Radiat. Eff. 18 (1973) p. 257.
38)В.Д. Борман, Е.П. Гусев, Ю.Ю. Лебединский, А.П. Попов, В.И. Троян // ЖЭТФ
95 (1989) с.1378.
176
сти сигнала СРМИ можно судить о структурных изменениях в верхнем атомном слое поверхности.
На рис.4.18 приведены экспериментальные зависимости нормированной на сигнал от чистой подложки Ni интенсивности ионов He+ с энергией 1 кэВ, упруго рассеянных на поверхностных атомах
Ni, от экспозиции поверхности кислородом ε при температурах
300 и 550 К 39).
Рис. 4.18 Интенсивность i спектральной линии ионов He+, рассеянных на поверхности Ni при экспозиции в атмосфере кислорода, нормированная на интенсивность
сигнала от чистой подложки Ni как функция экспозиции ε при p = 10− 6 Торр в
случае Т=550 (А) и 300 К (Б). На вставке изображена атомная структура приповерхностной области (вид сбоку): 1 – атомы Ni, 2 – атомы О 39)
Немонотонное поведение зависимости i(ε) можно объяснить
фазовым переходом кислорода из хемосорбированного состояния в островки NiO посредством проваливания под поверхностный слой атомов Ni с одновременной перестройкой провалившегося кислорода в оксидную структуру с решеткой типа NaCl. Действительно, величина i пропорциональна концентрации рассеивающих атомов (т.е. концентрации ns, расположенных на поверхности атомов Ni). Наблюдаемое уменьшение величины i (и, следовательно, ns) при ε < 30 L можно объяснить “затенением“ поверхностных атомов никеля расположенными сверху атомами кислорода в хемосорбированном состоянии. При ε =30-100 L c ростом экспозиции имеет место возрастание величины i, что свидетельствует об увеличении ns. При ε >200 L, когда поверхность образца представляет собой мо-
177
нослойную оксидную пленку, величина i стремится к предельному значению iнас=0.41. При Т>500 К предельное значение интенсивности равняется iнас=0.5, что совпадает с характерным значением для объемного оксида никеля со структурой типа NaCl. Поэтому можно предполагать, что образующийся на поверхности оксид имеет структуру типа NaCl. Наличие оксидной фазы NiO также подтверждается данными РФЭС.
4.8.3. Возбуждение электрон-дырочных пар в процессе рассеяния ионов на поверхности нанокластеров Au
Как говорилось в главе 2, внезапное появление положительного заряда в ферми-системе приводит к изменению ее основного состояния, сопровождающемуся возбуждением электрон-дырочных пар вблизи поверхности Ферми, спектр которых носит сингулярный характер. Этот эффект, называемый «инфракрасной катастрофой», наблюдается в рентгеновских фотоэлектронных спектрах остовных уровней металлов (см. раздел 2.6.1), а также в спектрах поглощения и эмиссии рентгеновского излучения 39). Индекс сингулярности Андерсона α , описывающий сингулярный спектр электрон-дырочных возбуждений, определяется плотностью электронных состояний и взаимодействием электронов с возбуждающим положительным зарядом, что позволяет использовать его при исследовании электронной структуры металлов и нанокластеров металлов. Так, в разделе 2.8 были приведены экспериментальные зависимости индекса сингулярности от размера нанокластеров Au и Cu, полученные из анализа РФЭ спектров остовных уровней атомов нанокластеров.
В качестве возбуждающего потенциала e-h пар может быть также использован кулоновский потенциал иона He+, рассеивающегося на поверхности металла при исследовании методом СРМИ 40). Изменяя кинетическую энергию ионов, можно наблюдать возбуждения коллективных мод в широком диапазоне энергий и импульсов от плазмонов до квазичастиц (e-h пар), и выделить область энергий, в которых возбуждаются лишь e-h пары, что принципиально невозможно сделать в случае РФЭС. Измеряемой величиной в этом
39) P.H. Citrin, G.K. Wertheim, M. Shlütter // Phys. Rev. B 20 (1979) p.3067.
40) См.: В.Д. Борман, В.В. Лебидько, М.А. Пушкин, И.Ю. Смуров, В.Н. Тронин, В.И. Троян // Письма в ЖЭТФ 80 (2004) с.633.
178
случае является спектр рассеянных ионов, неупруговзаимодействующих с электронами проводимости.
Рис. 4.19. Экспериментальный спектр рассеяния ионов He+ с энергией 0.5 кэВ на нанокластерах Au со средним размером < d >≈ 6 нм на поверхности ВОПГ(0001) и его аппроксимация функцией вида (2.46). На вставке показана разность функций вида (2.46) с индексом сингулярности α=0.05 и α=0, условно иллюстрирующая вид спектра электрон-дырочных возбуждений (а); зависимости индекса сингулярности α для нанокластеров Au на поверхности ВОПГ(0001) от их среднего размера d, полученные из анализа формы линий рентгеновских фотоэлектронных спектров и спектров рассеяния медленных ионов He+ 41) (б)
Поскольку метод СРМИ чувствителен лишь к поверхности (~ 1 монослоя), исследования асимметрии спектров рассеянных ионов Не+ дают информацию об индексе сингулярности, а значит и спектре возбуждённых e-h пар в поверхностных электронных состояниях, которые отличаются от объёмных.
На рис. 4.19, а представлен экспериментальный спектр рассеяния медленных ионов Не+ на нанокластерах Au, имеющий асимметричную форму линии, которую можно описать сверткой сингулярной функции Дониаха–Шуньича с функцией Гаусса (см. выражение (2.46)). Проведенные одновременно исследования нанокластеров Au с помощью РФЭС, асимметрия в спектрах которых определяется электронными состояниями на длине свободного пробега фотоэлектрона (нескольких монослоев), позволили выделить в индексе сингулярности α вклад поверхностных и объёмных электронных состояний у поверхности Ферми в зависимости от размера нанокластера. Установлено, что индекс сингулярности, определяемый поверхностными состояниями в нанокластерах во всём диапазоне размеров (20÷60 Å), в пределах погрешности не изменяется, в то
179