Ритмодинамика

Есть в Природе тип живых существ, которые, если волею судьбы окажутся один на один с открытым космосом, выживут исклю- чительно за сч¸т того, что быстро сумеют освоить принципиально иной способ перемещения за сч¸т иной организации фазочас тотных преобразований в организме (электрические скат и уго рь наиболее близки к этому, т.к. от рождения и в земных условиях владеют фазочастотными преобразованиями в организме, но используют их в других целях). Со временем эти существа научатся, а может уже научились путешествовать от звезды к звезде, от галактики к галактике. Быть может, некоторые из них уже посещали нашу планету, а люди принимали их за техногенное НЛО... Что касается появления техногенных НЛО у гуманоидов, то в некоторых случаях это можно связать с поимкой и тщательным изу- чением безопорно летающих в космосе живых существ.

В книге показано, что необходимо менять внутри себя, чтобы безопорно перемещаться. Исследования сдвинулись с м¸р т- вой точки. Эксперименты следует перенести в космос. Ритмодинамическая логика – опора безопорного движения.

12. Физика сжимания движущихся частиц

Специальная теория относительности утверждает, что частица, движущаяся со скоростью близкой к скорости света, ум еньшает свои размеры в продольном направлении. Причину этого явления она находит в требовании ковариантности теории о тносительно преобразований Лоренца. Однако это объяснение я в- ляется скорее математическим, чем физическим.

Ритмодинамика также предсказывает уменьшение размеров движущихся частиц. Однако е¸ объяснение этому явлению

– принципиально физическое. Она утверждает, что причина – в стремлении волновых систем находиться в состоянии с мини - мальной энергией. Достигается это состояние спонтанно, са мопроизвольно, за сч¸т вариации собственных координатных и фазовых параметров, т.е. движущаяся волновая система пере - страивает свою внутреннюю структуру в стремлении «скати ться» в энергетический минимум (серфинг-эффект).

Покажем это на простой волновой системе из двух плоских источников.

Рис. 179. Два плоских источника S1 è S2 (n1=n2) находятся на расстоянии d друг от друга и одновременно движутся со скоростью V вправо

Вс¸ волновое поле условно разбиваем на три участка: А, В и С. В области А амплитуда суммарного поля равна:

В области С амплитуда суммарного поля равна:

Положим А1=À2=Àî, Ò1=Ò2=Òî.

Отметим, что в силу эффекта Доплера в области А длины волн

будут равны λ2A=λ1A=λo•c1/c=λA, а в области С λ2Ñ=λ1Ñ=λo•c2/c=λÑ,

c2 = c 1 - b2 sin 2 a + V cos a = c( 1 - b 2 sin 2 a + b cos a) .

После несложных тригонометрических преобразований полу чим:

Полученные выражения указывают на то, что в областях А и С имеется волновая энергия. Можно также показать, что в этих областях существуют потоки энергии и импульса.

С физической точки зрения источники S1 è S2 непрерывно излучают волновую энергию в окружающее пространство и по - токи этой энергии находятся в областях А и С. Но зададимся следующим необычным вопросом: существует ли такое состоя - ние рассматриваемой волновой системы, в котором отсутств овали бы потоки энергии и импульса в областях А и С? или, что то же самое, чтобы амплитуда ΨÀ è ΨÑ имели бы нулевые значения всюду в этих областях?

Анализ показывает – это возможно, если «разрешить» системе самопроизвольно (спонтанно) изменять расстояние d между источниками и разность фаз Δϕ.

Для того чтобы ΨÀ è ΨÑ имели нулевые значения для всех х1>õ>õ2, должны быть справедливы соотношения:

Пусть n1= n2=0, a ¹ 0, тогда требования нулевых значений YÀ è YÑ примут следующий вид:

Решая для общего случая систему уравнений относительно двух неизвестных d и Dj, получим:

Найд¸м значения d и Dj для предельных случаев, когда a=0 и a=p/2, т.е. для продольной и поперечной ориентации источников:

(Данный вывод касается энергетической природы сжимания волновых систем с позиции принципа стремления к минимуму.)

Таким образом, в случае наложения полученных условий (3.28) на внутреннюю структуру волновой системы мы видим, что она вед¸т себя как неизлучающая для удал¸нного наблюд а-

Рис. 180. Зависимость размеров частицы от скорости: а) V=0; б) V=0.7c

теля. Для наблюдателя, находящегося в непосредственной бл и- зости от источников, ид¸т генерация волн «на полную катуш - ку». Данная парадоксальная ситуация, на наш взгляд, имеет п рямое отношение к физике частиц микромира.

С другой стороны из (3.27) следует, что не только продольный, но и поперечный размер волновой системы уменьшается, и это уменьшение напрямую связывается с е¸ скоростью. Этот факт при ответе на вопрос – по какой причине сжимаются движущи - еся тела? – прямо указывает на энергетическую природу сжи мания, а потому слепо уверять, что вс¸ дело в ковариантности п о отношению к преобразованиям Лоренца, у нас теперь нет осн о- вания. Энергетическое трактование многих явлений – весом ый козырь в руках ритмодинамики, а е¸ внутренние практико-тео- ретические ресурсы ещ¸ только начинают раскрываться.

Полученные таким образом результаты полностью удовлетворяют требованиям геометрических преобразований Ивано ва.

13. Парадокс для здравого смысла

Компьютерное моделирование волновых систем в одномерном и двухмерном координатном пространстве показывает, ч то существуют такие открытые волновые объекты, для которых можно подобрать условия, при которых эти объекты не излуч а- ют энергию в окружающее пространство, но точнее – излучаю т в непроявленном виде. Тем не менее, часть волновой энергии т а- ких открытых волновых систем оста¸тся проявленной и лока - лизованной в ограниченной области пространства (пойманн ой в своего рода «ловушку»).

Учитывая принципиальную важность обнаруженного явления, было проведено теоретическое исследование с целью по иска аналогичных открытых колебательных систем в тр¸хмерном пространстве.

В качестве объекта математического анализа был выбран осциллятор со сферической излучающей поверхностью. Прин и- мается, что эта поверхность является источником волн, рас пространяющихся в областях пространства вне сферически-излу ча- ющей поверхности и внутри е¸.

Рис. 181. Сферический осциллятор

Волна, расходящаяся от сферической поверхности в окружаю - щее пространство, имеет вид:

Волна, сходящаяся в области пространства внутри сферы, оп исывается как:

Волна Ψ2 является сходящейся и в точке r~0, она инвертируется (выворачивается) и превращается в расходящуюся:

После уч¸та условия непрерывности и условия инверсии пол уча- ем, что суммарное волновое поле в области А определяется как:

а суммарное поле в области В описывается как:

После несложных тригонометрических преобразований для волны ΨÂ получим:

Из этого выражения следует, что в области В амплитуда волны имеет ограниченное значение во всех точках r<ro, в том числе и в точке r=0.

После соответствующих преобразований для Ψ находим, что в области А амплитуда суммарного поля равна: À

Зададимся вопросом: существуют ли такие условия, при которых ΨÀ превращается в нуль для всех r и t? Для этого в выражении для ΨÀ обратим внимание на множитель

т.е. при данном условии волновое поле в области А (снаружи сферической поверхности) полностью гасится и локализует ся только в области В (внутри сферической поверхности). Важно, что при изменении скорости ранее неизлучающая волновая с истема будет излучать вовне – это связано с фазочастотными перестроениями. Как только скорость стабилизируется, перестроения прекращаются и частица вновь становится неизлучающе й. Такое ритмодинамическое свойство неизлучающих объектов -мо- делей прямо указывает на причину, например, испускания кв анта электроном при переходе с одной орбиты на другую, а знач ит, мы имеем возможность оценить его внутреннюю структуру.