Физика_1 / 26

26. Сложение полей. Принцип суперпозиций. Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса-Остроградского.

Чтобы с помощью линий напряженности можно было характеризовать не только направление, но и значение напряженности электростатического поля, условились проводить их с определенной густотой: число линий напряженности, пронизывающих единицу площади поверхности, перпендикулярную линиям напряженности, должно быть равно модулю вектора E. Тогда число линий напряженности, пронизывающих элементарную площадку dS, нормаль n к которой образует угол а с вектором E, равно EdScos – E_ndS, где Е_n— проекция вектора E на нормаль n к площадке dS (рисунок). Величина называется потоком вектора напряженности сквозь площадку dS Здесь dS = dS_n — вектор, модуль которого равен dS, а направление совпадает с направлением нормали п к площадке. Выбор направления вектора n (а, следовательно, и dS) условен, так как его можно направить в любую сторону. Единица потока вектора напряженности электростатического поля — вольт-метр (В • м).

Для произвольной замкнутой поверхности поток вектора E сквозь эту поверхность

= ,

где интеграл берется по замкнутой поверхности S. Поток вектора E – алгебраическая величина, зависит не только от конфигурации поля E, но и от выбора направления n. Для замкнутых поверхностей за положительное направление нормали принимается внешняя нормаль (направленная наружу области, охватываемой поверхностью).

Рассмотрим систему неподвижных точечных зарядов Q₁ , Q₂ , …>Q_n . Экспериментально установлено, что сила взаимодействия двух точечных зарядов не изменяется в присутствии других зарядов. Тогда результирующая сила F, действующая со стороны поля на пробный заряд Q₀ , равна векторной сумме сил F_i , приложенных к нему со стороны каждого из зарядов Q_i :

Согласно определению напряженности поля, F = Q₀ E, где E – напряженность результирующего поля, а E_i – напряженность поля, создаваемого зарядом Q_i . Подставляя последние выражения в формулу результирующей силы, получаем

Эта формула выражает принцип суперпозиции (наложения) электростатических полей, согласно которому напряженность E результирующего поля, создаваемого системой зарядов, равна геометрической сумме напряженностей полей, создаваемых в данной точке каждым из зарядов в отдельности. Этот принцип позволяет рассчитать электростатические поля любой системы неподвижных зарядов, поскольку если заряды не точечные, то их всегда можно мысленно разделить на малые части, считая каждую из них точечным зарядом. Применим принцип суперпозиции для расчета электростатического поля электрического диполя. Электрический диполь – система двух равных по модулю разноименных точечных зарядов (+Q, -Q), расстояние l между которыми значительно меньше расстояния до рассматриваемых точек поля. Вектор, направленный по оси диполя (прямой, проходящей через оба заряда) от отрицательного заряда к положительному, и равный расстоянию между ними, называется плечом диполя l. Электрический момент диполя – вектор, совпадающий по направлению с плечом диполя и равный произведению модуля заряда на плечо. Напряженность поля на продолжении оси диполя:

=

Напряженность поля на перпендикуляре, восстановленном к оси из её середины:

= .

Теорема Гаусса для электростатических полей определяет поток вектора напряженности поля сквозь произвольную замкнутую поверхность: поток вектора напряженности электростатического

поля в вакууме сквозь произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключенных внутри этой поверхности зарядов, деленной на :