Тема 3 . Критичность реактора и условия ее реализации

Ранее в п.2.2.4 была получена формула (2.2.7) для мощности ядер­ного реактора:

Q_р = 3.204 ^.10^-11 R_f⁵ V_т ,

где R_f⁵ - средняя по объёму V_т топлива активной зоны скорость реакции деления ядер урана-235. С учётом выражения для скорости реакции деле­ния (2.4.1) имеем:

Q_р = 3.204 ^.10^-11 v Vт S_f⁵ n = C n, (3.1.1)

где С = 3.204 ^. 10^-11 v V_т S_f⁵ - постоянная для каждого конкретного ре­актора величина, а n - средняя по объёму топливной композиции величина плотности тепловых нейтронов со средней скоростью v.

Из выражения (3.1.1) следует, что:

Мощность реактора - величина, пропорциональная величине средней по объёму топлива плотности нейтронов в его активной зоне.

Поэтому для того, чтобы реактор работал на постоянном уровне мощ­ности, необходимо создать и поддерживать в его активной зоне такие ус­ловия, чтобы средняя по объёму топлива плотность нейтронов была неиз­менной во времени.

Это состояние реактора принято называть критичностью или крити­ческим состоянием.

Критичность реактора – это рабочее его состояние, в котором средняя по объему топлива плотность нейтронов в нём постоян­на во времени.

Уместно подчеркнуть слово "рабочее", поскольку в будущем нам предстоит узнать, что плотность нейтронов постоянна во времени и в под­критическом реакторе, состояние которого к рабочим не относится.

Рабочие состояния реактора - состояния, в которых плотность нейт­ронов в его активной зоне поддерживается постоянной за счёт самоподдерживающейся цепной реакции деления ядер в нём.

3.1. Условия осуществления критичности реактора

3.1.1. Условие критичности. Из определения критичности следуют два важных в прикладном плане замечания:

а) Реактор может быть критичным на любом уровне мощности. Действи­тельно, из (3.1.1) следует, что каждому значению средней по объёму топлива плотности нейтронов n(t) = idem соответствует свой постоянный уровень мощ­ности реактора Q_р = idem; повышая n, мы автоматически повышаем Q_р, и на любом уровне мощности ре­актор в соответствии с данным определением фактически оказывается критичным.

б) Первичным условием поддержания реактора в критическом состоя­нии, выте­кающим из определения критичности, является n(t) = idem, что равносильно условию

dn/dt = 0, (3.1.2)

то есть скорость изменения средней плотности нейтронов по объёму топлива в реакторе должна быть нулевой.

Это условие неопределённо и практически годно лишь как первая сту­пень для постановки закономерно возникающего вопроса: за счёт чего можно поддерживать в реакторе n(t)=idem или dn/dt= 0?

На этот вопрос в условиях полной начальной неизвестности можно отвечать только на основе формальной аналогии, свойственной всем природ­ным физическим процессам; применительно к плотности нейтронов (то есть к числу нейтронов в 1 см³) это логическое утверждение звучит так: скорость изменения плотности нейтронов - есть разница скоростей их появления и исчезновения в рассматриваемом единичном объёме.

Задавая себе вопрос: за счёт чего исчезают свободные нейтроны в единич­ном объёме материальной среды активной зоны реактора ?- мы на основе пока ещё недостаточных знаний уже можем указать на два канала исчезно­вения нейтронов из единичного объема среды:

- во-первых, поскольку нуклиды веществ, составляющих активную зо­ну реактора, в разной степени (определяемой величинами микросечений поглощения) поглощают нейтроны, то первый канал исчезновения нейтронов из единичного объёма любой среды - нейтронная реакция поглощения;

- во-вторых, так как нейтроны в среде активной зоны реактора движутся, причём, с приличными скоростями (выше 2200 м/с!), неизбежна их утечка как из любого единичного объёма активной зоны, так и из активной зоны в целом; утечка - это второй канал исчезновения нейтронов из единичного объёма активной зоны.

С учётом сказанного логическое уравнение баланса плотности нейт­ронов в единичном объёме среды активной зоны реактора можно записать:

dn/dt = (скорость генерации нейтронов) - (скорость поглощения их) - (скорость утечки), (3.1.3)

причём, это логическое уравнение справедливо как для полного чис­ла нейтронов в активной зоне, так и для каждого единичного (и не толь­ко единичного) её объёма.

Единственной известной величиной в правой части (3.1.3) для нас пока является скорость реакции поглощения нейтронов (R_aⁱ = S_aⁱ Ф); как находить скорость утечки нейтронов из единичного объёма активной зоны, нам пока не известно, равно как неизвестно, как найти скорость генера­ции нейтронов в единичном объёме среды. Если говорить о скорости гене­рации нейтронов конкретной энергии Е, то нам пока лишь смутно понятно, что вопрос не исчерпывается лишь скоростью появления нейтронов деления за счёт делений ядер топлива (пропорциональной скорости реакции деле­ния); речь идёт о нейтронах с любой энергией Е, которые могут вызывать деления ядер топлива, а так как ²³⁵U и ²³⁹Pu делятся нейтронами любых свойственных реакторным нейтронам энергий, то условие критичности реа­ктора равноценно условию постоянства плотности нейтронов любой энер­гии в любом единичном объёме активной зоны. Получаются же нейтроны лю­бой энергии Е не только за счёт выхода из реакции деления, но, главным образом, за счёт замедления нейтронов из области более высоких энергий. Кроме того, они исчезают внутри единичного объёма не только за счёт по­глощения в этом объёме, но, главным образом, за счёт замедления с данного уровня энергии в область более низких энергий. Как видим, картина изменения плотности нейтронов любой конкретной энергии получается дос­таточно сложной.

Но без выяснения закономерностей генерации нейтронов любой энергии обойтись нельзя: это вопрос не только академического интереса, это во­прос - практический, т.к. он нацелен на поиск тех доступных чело­веку средств, с помощью которых можно организовывать критическое состо­яние и безопасно управлять мощностью реактора.