1) В настоящее время диэлектрическую постоянную принято обозначать через .

Переводчик.

¹) Эти слова Максвелла необходимо сопоставить с тем обстоятельством, что „как бы мы ни понимали движение электричества", данный процесс органически связан с магнитным полем, соответствующим образом ориентированным относительно пути движения электричества. Движущийся электрический заряд представляет собою лишь одну сторону того нераздельного электромагнитного процессу другой стороной которого является некоторый магнитный поток.

Переводчик.

2) Курсив переводчика.

§ 48. Мера электрического смещения.

Допустим, что мы имеем некоторый диэлектрик, и пусть действующая в нем в точке А электрическая сила Б направлена, как указано стрелкой (рис. 105).

Тогда, в случае однородности и изо-

171

тропности диэлектрика, направление электрического смещения будет совпадать с направлением электрической силы.

Величина электрического смещения, которое по существу яв­ляется векториальной характеристикой поля и которое будем обозначать символом D, выражается, по Макс­веллу, количеством электричества, сме­щенным сквозь единицу поверхности за время изменения электрической силы от О до конечной величины. Этим определением Максвелл вложил конкретный физиче­ский смысл в понятие электрической поляризации диэлектрика, оставаясь в строгом соответствии с поло­жениями, высказанными Фарадеем. Обозначим через ds эле­ментарную площадку в данной точке внутри диэлектрика, пер­пендикулярную направлению вектора электрического смещения, и через dq — количество электричества, смещенного сквозь эту пло­щадку. Тогда максвелловское определение электрического смещения можем представить в такой форме:

D=dq/ds. (28)

§ 49. Ток смещения.

Когда мы говорим об электрическом смещении, не следует, во­обще говоря, смешивать этого понятия с электрическим током. Термин „электрическое смещение" мы должны понимать как меру деформации, произведенной в диэлектрике и имеющей в каждый данный момент совершенно определенную величину, в то время как понятие „ток" характеризует самый процесс установления смещения. Электрическое смещение для данного конечного значения электри­ческой силы есть производная от смещенного количества электри­чества по поверхности, сквозь которую смещение происходит, т. е. как было выше указано:

D=dq/ds. Сила же электрического тока, который, по Максвеллу, может иметь место в диэлектрике, т. е. сила тока смещения, зависит от изменения электрического смещения во времени, вызываемого из­менением во времени электрической силы, и плотность тока смеще­ния будет равна производной от электрического смещения по вре­мени, т. е.

J_D=dD/dt_. (29)

Действительно, если обозначить силу тока через i₀ то мы имеем:

i=dq/dt

173

и, следовательно,

В этом выражении символом J_D мы обозначаем, именно, плот­ность тока смещения.

Итак, плотность тока смещения J_D равна скорости изменения электрического смещения.

Направление тока смещения в диэлектрике определяется харак­тером изменений электрического смещения. В простейшем случае, когда направление вектора смещения не изменяется, а изменяется лишь его величина, мы будем иметь следующие зависимости. В слу­чае, если электрическое смещение возрастает, можем написать:

dD/dt=J_D>0

и, следовательно, ток смещения имеет положительное направление» т. е. то же направление, что и электрическое смещение. Если же смещение убывает, то:

dD/dt=J_D<0

Ток смещения в последнем случае будет иметь отрицательное направление, т. е. направление, обратное самому смещению.

Обобщения Максвелла дали возможность установить замкну­тость электрического тока благодаря введению понятия об электри­ческом токе в диэлектриках и изоляторах.

Как видно из приведенных выше (§ 47) выдержек, Максвелл касается характера электрического тока в проводниках и высказы­вает ту мысль, что его можно рассматривать как частный случай тока смещения в диэлектрике с настолько малой электрической упругостью, что она непрерывно уступает действию электрической силы. Аналогии такому поведению вещества имеются и в области действия чисто механических сил. Так, например, в некоторых смо­лах, которые в общем ведут себя как упругое вещество, постоянная, хотя бы и очень малая, сила, действующая в течение долгого вре­мени, производит остаточные деформации, заставляя смолу „течь", „уступать".