fizika_ekzamen
.pdf
Если частица влетает в магнитное поле не под прямым углом, то траектория движения будет представлять собой винтовую линию.
43. Электрическое поле неподвижного и движущегося зарядов
Величина электического поля в какой-либо точке определяется силой, которую испытывает заряд, помещенный в эту точку. Сила, действующая на единицу точечного заряда, характеризует напряженность электрического поля.
где Q – точечный заряд, создающий поле;
R – расстояние от C заряда Q до точки с зарядом q;
IR – единичный вектор, направленный от точки с зарядом Q до точки с зарядом q;
εa – абсолютная диэлектрическая проницаемость.
поле В точечного заряда Q, движущегося с постоянной нерелятивистской скоростью v. Этот закон задается формулой
(1)
где r — радиус-вектор, который проведен от заряда Q к точке наблюдения М (рис. 1). Согласно (1), вектор В направлен перпендикулярно плоскости, в которой находятся векторы v и r : его направление совпадает с направлением поступательного движения правого винта при его вращении от v к r.
44. |
Магнитное поле. Расчет кругового проводника с током |
|
|
|
|
|
. |
B(z) |
0 |
|
2 R |
2 |
I |
|
|
|
||||
45. |
4 |
|
z2 +R2 3 2 |
|||
Закон Био-Савара-Лапласа |
|
|
|
|
|
|
Магнитное поле возникает в пространстве, окружающем проводники с током. Магнитное поле постоянных магнитов также создается электрическими микротоками, циркулирующими внутри молекул.
μ0 – магнитная постоянная |
dB |
|
0 |
|
I dl,r |
|
|
|
|||
|
4 |
r3 |
|||
46. Принцип суперпозиции для магнитных полей
магнитные поля от разных источников накладываются одно на другое, не искажая друг друга, а магнитная индукция результирующего поля равна векторной сумме магнитных индукций полей отдельных источников
47. Взаимодействие токов. Закон Ампера
Сила с которой магнитное поле действует на сам проводник с током.
48.Постоянный электрический ток. Закон Ома. Закон Ома для полной цепи
•Электрический ток – упорядоченное (направленное) движение электрических зарядов.
•За направление электрического тока принято направление движения положительных свободных зарядов.
• |
I |
U |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
R |
. |
I |
|
; Rполн |
rвнутр .ист.т. Rвнеш .цепи. |
|
|
Rполн |
||||||
• |
Если цепь замкнутая, то φ1 = φ2. |
|
|
|
|||
49. ЭДС. Закон Фарадея-Ленца. Электромагнитная индукция.
Электродвижущая сила (э.д.с. – E) – физическая величина, определяемая работой, совершаемой сторонними силами при перемещении единичного положительного заряда
A . q0
50. Явление самоиндукции.
При изменении силы тока в этой цепи произойдет изменение магнитного поля, в результате чего в этой же цепи возникнет дополнительный индукционный ток.
51. Понятие колебательного процесса.
Колебания это физические процессы, характеризующиеся той или иной степенью
повторяемости во времени.
52. Периодические колебания. Гармонические колебания, уравнение.
Если состояние системы или значение какой-либо физической величины повторяется через равные промежутки времени, то такие колебания называются периодическими.
f(t)=f (t+T) T – период {с}
Гармонические колебания – это колебания системы, при которых отклонение от равновесия зависит от времени по закону синуса или косинуса.
53. Параметры колебаний: период, частота, амплитуда, фаза колебаний
Период колебаний – это время одного полного колебания 
Частота колебаний – это число колебаний в единицу времени
Амплитуда А – это максимальное отклонение тела от положения равновесия
Циклическая частота ; Фаза колебания t + 0 Начальная фаза 0
ВЫВОД: Гармоническое колебание определяется заданием трех постоянных: А, , 0, причем,
А, 0 являются начальными условиями,
определяется параметрами системы
54. Классификация колебаний по физической природе. Звук и свет.
1.Механические колебания:
X, V, a, угол φ,
2.Электрические колебания:
заряд q, сила тока I, напряжение U.
3. Электромагнитные колебания:
Ē, В (свет).
4.Упругие колебания:
плотность ρ, давление Р, ( звук).
55. Классификация колебаний по характеру внешнего воздействия
•Собственные (свободные) колебания – это колебания которые происходят в системе не подверженной действию внешних сил, и возникших в результате кратковременного воздействия.
•Затухающие колебания
•Вынужденные колебания
•Автоколебания
Параметрические колебания
56.Уравнение гармонических колебаний.
57.Дифференциальные уравнения гармонических колебаний
58. Математический маятник, уравнение колебаний. Период, частота
Математическим маятником называют идеализированную систему, состоящую из легкой и нерастяжимой нити, на которой подвешена масса, сосредоточенная в одной точке.
Хорошим приближением к математическому маятнику служит небольшой шарик, подвешенный
на длинной тонкой нити. |
|
|
|
|
|
|
|
lmgSin ml2 |
||
|
|
|
|
g |
|
|||||
T 2 |
l |
|
|
|
Sin |
|||||
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
||||||||
|
|
g |
0 |
|
l |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
g |
0 |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
l |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 Sin(0t 0 ) |
||
59. Пружинный маятник. Вывод дифференциального уравнения свободных колебаний и его |
||||||||||
решение. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
F = mw |
=m |
d2 x |
= - kx |
|
|
||||
x |
x |
|
dt2 |
|
|
|
|
|
|
60. Электромагнитный колебательный контур. Уравнение и его решение.
Электромагнитными колебаниями называются периодические изменения во времени значений силы тока и напряжения в электрической цепи, а также обусловленные этим взаимосвязанные колебания электрического и магнитного полей
61. Электромеханическая аналогия Механические
колебания
1.x, φ –смещение
2.V -линейная скорость
3.m –масса
4.k –коэффициент жесткости Электрические
колебания
1. q, U-заряд, напряжение
2.I –сила тока
3.L –индуктивность
4.1/С.
62.Плоская диаграмма. Векторная диаграмма
63.Сложение коллинеарных колебаний с равными частотами.
|
A |
|
A2 sinφ2 |
|
|
|
|
|
A2 |
θ |
φ2 -φ1 |
|
|
|
|
|
A1 |
|
|
φ2 |
φ |
|
A1 sinφ1 |
φ1 |
|
||
|
|
||
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
A1 cosφ1 |
|
A2 cosφ2 |
64. Сложение коллинеарных колебаний с близкими частотами. Биения
65.Сложение ортогональных колебаний. Фигуры Лиссажу.
66.Затухающие колебания. Уравнение и его решение.
67. Вынужденные колебания. Резонанс.
Если колебательная система подвергается воздействию внешней периодической силы, то возникают так называемые вынужденные колебания, имеющие незатухающий характер. Особый интерес представляет случай, когда внешняя сила, изменяющаяся по гармоническому закону с частотой ω, воздействует на колебательную систему, способную совершать собственные колебания на некоторой частоте ω0.
Зависимость амплитуды вынужденных колебаний от частоты вынуждающей силы приводит к тому, что при некоторой определенной для данной системы частоте амплитуда колебаний достигает максимального значения. Колебательная система оказывается особенно отзывчивой на действие вынуждающей силы при этой частоте. Это явление называется резонансом, соответствующая частота – резонансной частотой.