•К сверхпроводникам II-го рода относится большинство СП сплавов. Кроме того, СП II-го рода становятся и СП I-го рода при введении в них достаточно большого коли-чества примесей. Среди СП II-го рода выделяют группу жёстких сверхпроводников. В этих материалах сильные постоянные электрические токи могут протекать без потерь, вплоть до полей близких к Нк2. Поэтому именно жёсткие СП представляют интерес с точки зрения изготовления обмоток магнитов.

Высокотемпературная сверхпроводимость

•Электронный и экситонный механизмы Гинзбурга

•Экситон – возбужденный электрон не теряет связь с дыркой.

•Обмен экситонами, так же как и обмен фононами, может приводить к притяжению между электронами. (500К!)

•Для реализации этого механизма можно использовать поверхность кристалла или тонкие металлические слои.

Новые сверхпроводники

• - ВРВ – барий, свинец, висмут, кислород –

– BaPb1-xBixO3 -(0 x 0,3)

- Иттриевая керамика – La2-xSrxCuO4 40K YBa2Cu3O 102K

•Технологии приготовления сверхпроводников 2-го поколения (2G HTS) состоят в использовании металлических подложек на основе Ni, Cr, Mo, защитных слоев (Al2O3, CeO2) для блокировки диффузии отравляющих примесей из подложки, буферных слоев (YSZ, CeO2) для наращивания пленки YBa2Cu3O7-x. В сверхпроводниках 2-го поколения можно будет добиться для рабочих сильноточных изделий jc = 1010 ÷ 1011 А/м2 и Hc = 10 Тл при температуре кипения жидкого азота. Эти сверхпроводники предназначены для использования в сильноточных криогенных линиях электропередачи, ограничителях тока, проводах для соленоидов, сверхпроводящих токовводах, переключателях, сверхпроводниковых магнитных подвесах, устройствах для измерения потерь энергии в сверхпроводящих проводах и т.п.

Сверхпроводниковые наноструктуры. Фуллерены, легированные щелочными металлами: RbCsC60 Tc ~ 33 K. Нанотрубки, допированные

металлами: Tc ~ 12 K. Нанопроволоки: Mo-Ge Tc ~ 5,5 K.

По проникновению магнитного поля H внутрь сверхпроводников, они делятся на сверхпроводники

I и II рода.Для сверхпроводников I рода при H ≤ Hc поле

не проникает внутрь сверхпроводника (эффект Мейснера), а при H ≥ Hc образец переходит в несверхпроводящее

состояние, где Hc – критическое магнитное поле (Pb, Ta, Sn). Для сверхпроводников II рода магнитное поле, меньшее нижнего критического поля Hc1, не проникает в сверхпроводник, при Hc1 ≤ H ≤ Hc2

магнитное поле проникает в образец в виде

вихрей сверхпроводящего тока, а при H ≥ Hc2 образец переходит в несверхпроводящее состояние, где Hc2 –

верхнее критическое магнитное поле. Для пленочных и низкоразмерных сверхпроводников ситуация с проникновением магнитного поля сложнее из-за их малой толщины.