4.2. Элементы теоретического описания.

1. (НТ1). (З). Диафрагма открывает три зоны Френеля. Интенсивность колебаний в точке наблюдения, если изменить фазу колебаний во второй зоне Френеля наπ:

А) останется без изменений;

В) увеличится в три раза;

*С) увеличится в девять раз;

D) окажется близкой к нулю.

2. (НT2). (З). Точечный источник света с длиной волны λ расположен на большом расстоянии от непрозрачной преграды с отверстием радиуса R. Число открытых зон Френеля на отверстии для точки наблюдения, находящейся на расстоянии L от преграды, равно:

A.λL/R²

*B.R²/ λL

C.RL/ λ²

D.L²/Rλ

3. (НТ2). (З). В методе зон Френеля утверждается, что в точке наблюдения амплитуда волн от каждой последующей зоны меньше, чем от предыдущей. Главной физической причиной этого является:

А) Увеличение угла наблюдения с ростом ее номера.

В) Изменение площади зоны с ростом ее номера.

*С) Рост расстояния от выбранной точки наблюдения до зоны.

D) Уменьшение площади зоны и увеличение расстояния до точки наблюдения.

4. (НТ1). (З). Различают два вида дифракции – Фраунгофера и Френеля. Если- масштаб резкой неоднородности для волн,- длина волны,- расстояние от неоднородности до точки наблюдения, то дифракция Фраунгофера наблюдается при:

5. (НТ1). (З). Различают два вида дифракции – Фраунгофера и Френеля. Если- масштаб резкой неоднородности для волн,- длина волны,- расстояние от неоднородности до точки наблюдения, то дифракция Френеля наблюдается при:

6 . (НТ1). (З). Различают два вида дифракции – Фраунгофера и Френеля. Если- масштаб резкой неоднородности для волн,- длина волны,- расстояние от неоднородности до точки наблюдения, то дифракцией обычно можно пренебречь при:

7. (НТ1). (З). Дифракция Фраунгофера имеет место при, где- масштаб неоднородности среды для волн,- длина волны,- расстояние от неоднородности до точки наблюдения. Условие вытекает из требования, чтобы

А) приходящие элементарные волны от различных участков неоднородности можно было считать сферическими;

В) приходящие элементарные волны от различных участков неоднородности можно было считать плоскими;

С) оптическая разность лучей от разных участков неоднородностей была ;

*D) лучи от разных участков неоднородности можно было считать практически параллельными.

8. (НТ1). (З). На рис приведена векторная диаграмма изменения амплитуды колебаний в точке наблюдения волны при постепенном открытии зон Френеля. А₀– амплитуда волнового поля в точке при свободном распространении волны,- интенсивность. Отрезок СО равен:

9. (НТ1). (З). На рис. приведена векторная диаграмма изменения амплитуды колебаний в точке наблюдения волны при постепенном открытии зон Френеля. А₀– амплитуда волнового поля,- интенсивность. Открыта треть первой зоны Френеля. Отношение интенсивности в точке наблюдения к интенсивности волны ,падающей на экран, равно:

А) 0.5; *В) 1; С) 2;D) 3.

10. (НТ2). (З). На рис. приведена векторная диаграмма изменения амплитуды колебаний в точке наблюдения волны при постепенном открытии зон Френеля. А₀– амплитуда волнового поля,- интенсивность. Открыта половина первой зоны Френеля. Отношение интенсивности в точке наблюдения к интенсивности волны ,падающей на экран, равно:

А) 0.5; В) 1; *С) 2; D) 3.

11. (НТ1).(З). На рис. приведена векторная диаграмма изменения амплитуды колебаний в точке наблюдения волны при постепенном открытии зон Френеля. А₀– амплитуда волнового поля,- интенсивность. Отношение амплитуды в точке наблюдения к амплитуде плоской волны, падающей на экран, с диафрагмой, открывающейзоны Френеля приблизительно равно:

12. (НТ2). (З). При дифракции Фраунгофера на щели размером «а» условия максимумов и минимумов интенсивности имеют вид (- угол между нормалью к плоскости щели и направлением лучей,):

*А), кроме максимума нулевого порядка при;

В) , кроме максимума нулевого порядка при;

С)

D)

13. (НТ2). (З). При дифракции Фраунгофера на щели шириной «а» максимальное число максимумов, которые могут наблюдаться на приемном экране определяется из условий: