
ФИЗИКА
Модуль 1.1
Глава 1 Физические основы механики
Механика – это раздел физики, в котором изучается движение тел в пространстве и во времени.
Тело или система тел, относительно которых определяется положением изучаемых тел, называется телом отсчета.
Совокупность тел отсчета, т.е. пространственных ориентиров и измерителя времени (часов) образует систему отсчета.
В качестве системы отсчета можно взять
декартову систему координат
,
,
,
задаваемую ортами (единичными векторами)
,
,
(рис. 1).
Рис. 1
Среди всевозможных систем отсчета выделяются такие, в которых тела, не подверженные воздействию других тел, сохраняют состояние покоя или равномерного прямолинейного движения. Эти особенные системы отсчета называются инерциальными. Существование инерциальных систем установлено из опыта и представляет собой закон природы.
Системы отчета, движущиеся с ускорением относительно инерциальных систем, называются неинерциальными.
1 Кинематика материальной точки
Существует три способа описания движения точки: векторный, координатный и естественный. Рассмотрим их последовательно.
Векторный способ Положение
интересующей нас точки
задают радиус - вектором
-
вектором, проведенным из начала координат
в данную точку. При движении точки
ее радиус – вектор меняется как по
модулю, так и по направлению, т.е.
зависит от времени
.
Рис. 2
Траекторией точки называют
геометрическое место концов радиус –
вектора
.
Пусть за промежуток времени
точка
переместилась из точки 1 в точку 2
(рис. 2). Вектор перемещения
точки
представляет собой приращение радиус
– вектора
за время
:
.
Средний вектор скорости
за время
равен
(1.1)
Вектор
совпадает по направлению с
.
Вектор скорости
точки в данный момент времени определяется
как предел отношения
при
,
т.е.
. (1.2)
Это значит, что вектор скорости
точки в данный момент времени равен
производной от радиуса – вектора
по времени и направлен по касательной
к траектории в данной точке в сторону
движения точки
.
Из рис. 2 видно, что путь
,
пройденный частицей за
в общем случае не равен
,
но отношение
при уменьшении
стремится к единице, т.е.
.
Поэтому модуль вектора
равен
или
.
. (1.3)
Движение точки характеризуется также
ускорением. Вектор ускорения
определяет скорость изменения вектора
скорости точки со временем:
(1.4)
Или учитывая (1.2), можно написать, что
(1.5)
Следовательно, ускорение равно первой производной скорости по времени либо второй производной радиус – вектора по времени.
Таким образом, зная зависимость
,
можно найти
и
.
Возникает и обратная задача: можно ли
найти
и
,
зная зависимость
?
Оказывается, для получения однозначного
решения этой задачи необходимо еще
знать начальные условия, а именно
и
.
Рассмотрим простейший случай, когда в
процессе движения
,
т.е. случай равнопеременного прямолинейного
движения.
Согласно (1.4)
,
тогда
,
но
,
тогда
.
Согласно (1.2)
,
тогда
.
Учитывая, что
,
получим
.
В заключение напомним, что в СИ размерности
равны:
= м,
= м/с,
= м/с2.