
Химия2013 / Раздача ИЗз-09Коллоидная / CollCh / Lec / Lecture4
.pdf
Значения порогов коагуляции (обозначим их cб′, cб′′ и cб′′),341 вызываемой электролитами с зарядами противоионов 1, 2 и 3 соответственно по теории ДЛФО (4.68) относятся как
cб′ : cб′′ : cб′′′=1: |
1 |
: |
1 |
|
=1: |
|
1 |
: |
|
1 |
=1: 0,016 : 0,0014 |
(4.69) |
|
26 |
36 |
|
64 |
729 |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Порог коагуляции можно определить и как |
|
||||||||||||
|
|
|
|
c = |
|
cэлV |
|
, |
|
(4.69 а) |
|||
|
|
|
|
V +V |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
б |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
з |
|
|
|
|
|
|
где сэл – концентрация электролита, моль/м3, V – объем электролита м3, Vз – объем золя, вызывающий коагуляцию, м3.
Первое правило Шульце—Гарди формулируется следующим образом:чем выше заряд коагулирующего иона, тем меньше не-
го нужно для коагуляции.
Исходя из этого в литературе часто выражение (4.69) назы-
вают правилом Шульце—Гарди. хотя экспериментальная зави-
симость порога коагуляции от заряда иона несколько меньше, чем z6
Последнее объясняется, по-видимому, увеличением роли специфической адсорбции с ростом заряда ионов. Таким образом, даже упрощенные варианты теории ДЛФО позволяют приближенно, но качественно правильно описать основные экспериментальные закономерности коагуляции электролитами.
Приближенность соотношений теории ДЛФО заключается еще в том, что в них не учтена природа противоионов с одинаковым зарядом.
Второе правило Шульце—Гарди формулируется следую-
щим образом: для ионов одинакового заряда порог коагуляции
тем ниже, чем выше порядковый номер элемента, образующеего этот ион.
Коагулирующая способность электролита определяется положением иона в лиотропном ряду.

342
Многозарядные ионы, обладающие способностью перезаряжать поверхность частицы и изменять знак ζ- потенуиала, образуют неправильные ряды.
Лиотропные ряды характеризуют сродство ионов к растворителю. Таким образом, чем ионы более лиофобны, тем большим коагулирующим действием они обладают. Этот факт можно объяснить увеличением специфической адсорбции ионов этих рядов. Следует также учитывать вклад в коагулирующее действие противоионов, находящихся в диффузной части двойного электрического слоя. Чем противоион гидрофильнее, тем он обеспечивает большее взаимодействие частиц со средой и тем система более устойчива. Еще большее влияние на устойчивость (или коагуляцию) оказывают, органические ионы, которые, обладая большой поверхностной активностью, могут нейтрализовать заряд в адсорбционном слое.
Коагулирующее действие смесей электролитов часто бывает неаддитивным.
Иногда для начала коагуляции требуется смесь электролитов, в большем количестве, чем одного из них. Такое явление называют антагонизмом электролитов.
Если же смесь электролитов действует эффективнее одного электролита, то проявляется синергизм электролитов. Очень сильное влияние на устойчивость и коагуляцию дисперсных систем оказывают электролиты, вступающие в химическое взаимодействие с противоионами мицелл или стабилизирующим электролитом.
Рассмотренные выше количественные закономерности коагуляции электролитами относятся в основном к порогу быстрой коагуляции, когда потенциальный барьер равен нулю или фактор устойчивости W (коэффициент стабильности) равен единице.
В соответствии с теорией медленной коагуляции, разрабо-
танной Н. А. Фуксом, учитывающей только электростатическое отталкивание, фактор устойчивости в первом приближении определяется уравнением

343
W ≈ |
|
1 |
e∆E /(kT ) |
(4.70) |
|
2 |
χr |
||||
|
|
|
Сравнение (4.70) с определением фактора устойчивости
(4.12) показывает, что стерический множитель P связан с величиной χ, обратной толщине диффузного слоя, и радиусом час-
тиц r соотношением |
|
P = 2χr |
(4.71) |
Теория медленной коагуляции предсказывает линейную зависимость (в логарифмических координатах) фактора устойчивости от концентрации электролита, что подтверждается экспериментально.
Защита коллоидных частиц. Сенсибилизация. Гетерокоагуляция и гетероадагуляция
Коллоидной защитой называется повышение агрегативной устойчивости золя путем введения в него ВМС.
Защитное действие ВМС связано с образованием на поверхности коллоидных частиц определенного адсорбционного слоя.
Для характеристики защитного действия ВМС Зигмонди предложил использовать золотое число.
Золотое число – это количество миллиграммов ВМС, которое надо добавить к 10 см3 0,0006%-го красного золя золота, чтобы предотвратить его посинение при добавлении к нему 1 см3 10%-го раствора NaCl.
Иногда для характеристики защитного действия ВМС вместо золя золота используют коллоидные растворы серебра (серебряное число), гидроксида железа (железное число) и др.
В некоторых случаях введение в коллоидную систему очень малых количеств ВМС приводит не к защите, а к снижению ус-
тойчивости.
Снижение порога коагуляции золя при добавлении в него ВМС называется сенсибилизацией.

344
Особенно характерна сенсибилизация для линейных макромолекул, несущих на обоих концах цепи. Длинная молекула полимера присоединяется двумя концами к двум разным частицам дисперсной фазы, скрепляет их углеводородным мостиком. Этот вид коагуляции, называемый флокуляцией, приводит к образованию рыхлых хлопьевидных частиц – флоккул.
Гетерокоагуляцией называется слипание разнородных частиц.
Один из типичных случаев гетерокоагуляции – взаимная коагуляция – слипание разноименно заряженных частиц, кото-
рое происходит за счет электростатических сил притяжения. Может происходить и тогда, когда частицы золя несут заряды одного знака.
Гетероадагуляция (гетерогенная адгезионная коагуляция)
– прилипание частиц дисперсной фазы к вводимой в систему чужеродной поверхности. Одна из причин потери устойчивости дисперсных систем в присутствии чужеродной поверхности – адсорбция стабилизатора на этой поверхности и уменьшение его концентрации в коллоидной системе.
СТРУКТУРНО-МЕХАНИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ДИСПЕРСНЫХ СИСТЕМ
Основные понятия и идеальные законы реологии
Под структурой тел обычно понимают пространственное взаимное расположение составных частей тела: атомов, молекул, мелких частиц.
Структура разбавленных агрегативно устойчивых дисперсных систем по ряду свойств очень похожа на структуру истинных растворов.
Основное отличие состоит в том, что в дисперсных (гетерогенных) системах частицы дисперсной фазы и молекулы дисперсионной среды сильно различаются по размерам.

345
Увеличение концентрации дисперсной фазы приводит к взаимодействию ее частиц подобному ассоциации молекул и ионов в истинных растворах. Изменение свойств дисперсных систем с ростом концентрации происходит постепенно до тех пор, пока не наступит коагуляция частиц. В коллоидной химии понятия структуры и структурообразования принято связывать именно
с коагуляцией, в процессе которой происходит образование пространственной сетки из частиц дисперсной фазы с резким увеличением прочности системы.
Таким образом, структурообразование в свободнодисперсных системах есть результат потери их агрегативной устойчивости. В результате структурообразования свободнодисперсная система может перейти в связнодисперсную систему.
Появление и характер структур, как правило, определяют по механическим свойствам систем, важнейшими из которых яв-
ляются
вязкость,
упругость,
пластичность,
прочность.
Так как эти свойства непосредственно связаны со строением, структурой тел, то их часто называют структурно-
механическими.
Изменения структурно-механических свойств систем обусловлены взаимодействиями частиц со средой и между собой, исследовать которые позволяют методы реологии — науки о дефор-
мациях и течении материальных систем. Поэтому структурно
механические свойства часто называют реологическими
Реология изучает механические свойства систем через деформации под действием внешних напряжений.

346
В коллоидной химии методы реологии используют для исследования структуры и описания вязкотекучих свойств дисперсных систем.
Термин деформация означает относительное смещение точек системы, при котором не нарушается ее сплошность.
Деформацию делят на упругую и остаточную.
Упругая деформация исчезает после снятия нагрузки (напряжения).
Остаточная деформация необратима, изменения в системе остаются и после снятия нагрузки.
Остаточная деформация, при которой не происходит разрушения тела, называется пластической.
Среди упругих деформаций различают
объемные (растяжение, сжатие),
сдвиговые и
деформации кручения.
Они характеризуются количественно относительными (безразмерными) величинами.
Например,
при одномерном деформировании растяжение характеризуется относительным удлинением:
|
|
|
γ = ∆l / l0 = (l −l0 ) / l0 |
(4.72) |
где l0 и l — длина тела до и после растяжения соответственно; ∆l — абсолютное удлинение.
Деформация сдвига определяется относительным сдвигом (рис. 63) под действием напряжения Р:
γ = x / y =tgα или γ = dx / dy |
(4.73) |
где x — смещение верхнего слоя; у — высота, на протяжении которой происходит смещение; α – угол сдвига.

347
Рис. 63. Схематическое изображение деформации сдвига
Жидкости и газы деформируются при наложении минимальных нагрузок. Под действием разности давлений они текут.
Течение является одним из видов деформации, когда величина деформации непрерывно увеличивается под действием постоянного давления (нагрузки). В отличие от газов жидкости при течении не сжимаются, и их плотность остается практически постоянной.
Напряжение, вызывающее деформацию тела, определяется
отношением силы к площади, на которую она действует.
Действующая сила может быть разложена на две составляю-
щие:
¾нормальную, направленную перпендикулярно к поверхности тела, и
¾тангенциальную (касательную), направленную по каса-
тельной к этой поверхности. Соответственно различают два вида напряжений:
¾нормальные и
¾тангенциальные,
которым отвечают два основных вида деформаций:
¾растяжение (или сжатие) и
¾сдвиг.
Остальные виды деформации можно представить с помощью различных комбинаций этих основных видов деформаций.

348
Единицей напряжения в СИ является Па (паскаль). Примером соответствия характера (вида) деформации виду
напряжения является первая аксиома реологии: при всестороннем
равномерном (изотропном) сжатии все материальные системы ведут себя одинаково — как идеальные упругие тела. Это озна-
чает, что в таких разных по структуре телах, как металл, смола, вода, кислород-газ и др., изотропное сжатие вызывает только упругую деформацию, а именно уменьшаются размеры системы при со-
хранении ее формы и увеличивается плотность. При снятии на-
грузки все параметры тела принимают первоначальные значе-
ния. Отсюда следует, что изотропное сжатие не позволяет выявить качественные различия в структуре тел.
Вместе с тем любая материальная система обладает всеми реологическими свойствами (вторая аксиома реологии). Основ-
ными из них являются
упругость,
пластичность,
вязкость и
прочность.
Все эти свойства проявляются при сдвиговой деформации, которая поэтому считается наиболее важной в реологических исследованиях.
Таким образом, характер и величина деформации зависят от свойств материала тела, его формы и способа приложения внешних сил.
В реологии механические свойства материалов представляют в виде реологических моделей, в основе которых лежат три основных идеальных закона, связывающих напряжение с деформацией.
Им соответствуют три элементарные модели (элемента) идеализированных материалов, отвечающих основным реологи-
ческим характеристикам (упругость, пластичность, вязкость):

349
идеально упругое тело Гука,
идеально пластическое тело Сен-Венана — Кулона и
идеально вязкое тело Ньютона (ньютоновская
жидкость).
Идеально упругое тело Гука представляют в виде спиральной пружины (рис. 64).
Рис. 64. Модель идеально упругого тела Гука (а) и зависимость деформации этого тела от напряжения (б)
В соответствии с законом Гука деформация в упругом теле пропорциональна напряжению сдвига:
γ = P / E или P = Eγ |
(4.74) |
где Е — коэффициент пропорциональности (или модуль Юнга).
Модуль Юнга Е является характеристикой материала (его
структуры), количественно отражающей его упругие свойства (жесткость).
Из уравнения (4.74) следует, что единицей измерения модуля Юнга является паскаль (СИ) (γ – безразмерная величина).
Из рис. 64 следует, что модуль Юнга можно определить по тангенсу угла наклона α прямой к оси γ .
После снятия нагрузки идеально упругое тело Гука мгновенно переходит в первоначальное состояние (форму). Деформации в упругих телах происходят со скоростью распространения звука в них.
Идеально вязкое тело Ньютона изображают в виде поршня с отверстиями, помещенного в цилиндр с жидкостью (рис. 65).

350
Рис. 65. Модель идеально вязкой жидкости Ньютона (а) и зависимость скорости деформации этой жидкости от напряжения (б)
Идеально вязкая жидкость течет в соответствии с законом Ньютона. Согласно этому закону напряжение сдвига при ламинарном течении жидкости с вязкостью η пропорционально
градиенту ее скорости du/dy: |
|
||
P = η |
du |
(4.75) |
|
dy |
|||
|
|
При плоскопараллельном движении двух слоев жидкости происходит сдвиг одного слоя относительно другого.
Если скорость движения слоев жидкости обозначить через
dx / dτ и учесть, что координата у и время τ являются независи-
мыми переменными, то с помощью изменения порядка дифференцирования можно получить следующее соотношение:
du |
= |
d2 x |
= |
dγ |
= γ |
(4.76) |
|
dy |
dydτ |
dτ |
|||||
|
|
|
|
где γ = ddτγ — скорость деформации сдвига.
Таким образом, закон Ньютона можно сформулировать еще следующим образом — напряжение сдвига пропорционально
скорости деформации:
P = ηγ |
(4.77) |
Реологические свойства идеальных жидкостей однозначно характеризуются вязкостью.
Ее определение дается уравнениями (4.75)и (4.77). График зависимости γ = f (P) представляет собой прямую, выходящую из
начала координат, тангенс угла наклона этой прямой к оси γ