ПРИМАТ / лекция10

Лекция №10

Течение вязкой жидкости.

Вязкие жидкости.

p = p(T,…) p = p()

_ij = _ij(e_T,…) _ij = _ij(e_)

_ij = А_ij e_{}ньютоновская жидкость.

Изотропная среда – свойства одинаковые по всем направлениям

А_iiii = 2

A_iikkA_kkii = 

А_ij_ij___ia_j_i_j

_ij = _ij + 2e_ij

уравнение Навье-Стокса

идеальная жидкость

Ньютоновская жидкость.

СИ

Уравнение Бернулли

1. Установившееся движение

2. Несжимаемая жидкость

3. 

= +

(т. к S₃)

на S₁ _n = - на S₂ _n = 

по сечению

 - средняя скорость

u - местная скорость

Уравнение Бернулли

 = 1 – турбулентный режим течения

 = 2 - ламинарный режим течения

Геометрическая интерпретация уравнения Бернулли.

Н – полный напор z – геометрический напор - пьезометрический напор - скоростной (динамический) напор - потери напора

1 - линия геометрического напора

2 - линия пьезометрического напора

3 - линия полного напора

- статический напор - динамический напор

- гидравлический уклон

уравнение Бернулли для идеальной несжимаемой жидкости

1)

2)

3)

4)

Примеры.

Нарисовать линии полного и пьезометрического напоров.