
- •Лекция 1.
- •Закон Кулона
- •Напряженность электрического поля
- •Электрический диполь
- •Теорема Гаусса
- •Практическое применение теоремы Гаусса
- •5. Поле объемно заряженного шара
- •Теорема Гаусса в дифференциальной форме
- •Потенциал электростатического поля
- •Физические основы электрографии Биопотенциалы
- •Электрокардиография. Теория Эйнтховена
- •Проводники в электрическом поле
- •Поле в диэлектриках. Вектор поляризации и вектор электрического смещения.
- •Поле на границе раздела диэлектриков
- •Пьезоэлектрический эффект
- •Сегнетоэлектрики
- •Электроемкость проводников
- •Конденсатор
- •Соединение конденсаторов
- •Энергия электрического поля
- •Постоянный электрический ток
- •Закон Ома для участка цепи
- •Сверхпроводимость
- •Работа и мощность тока
- •Лекция 7 Закон Ома для замкнутой цепи
- •Разветвленные цепи. Правила Кирхгофа.
- •Механизмы проводимости электрического тока
- •Закон Ома с точки зрения электронной теории металлов
- •Электропроводность жидкостей (электролитов)
- •Законы электролиза
- •Токи в газах. Аэроионы.
- •Диэлектрики, полупроводники, металлы в свете зонной теории
- •Металлы
- •Прмесная проводимость полупроводников
- •Магнитное поле
- •Закон Ампера
- •Напряженность магнитного поля
- •Закон Био-Савара-Лапласа
- •Напряженность поля бесконечно длинного проводника с током
- •Циркуляция вектора напряженности магнитного поля
- •Магнитное поле соленоида
- •Магнитный момент контура с током
- •Магнитное поле в веществе
- •Природа магнитных свойств тел
- •Парамагнетики
- •Диамагнетики
- •Ферромагнетики
- •Электромагнитная индукция Магнитный поток
- •Явление электромагнитной индукции
- •Природа возникновения эдс индукции при движении проводника в магнитном поле
- •Вихревое электрическое поле
- •Самоиндукция
- •Взаимоиндукция
- •Энергия магнитного поля
- •Процессы в колебательном контуре
- •Цепи переменного тока
- •Импеданс тканей организма
- •Взаимные превращения электрического и магнитного полей
- •Ток смещения
- •Уравнения Максвелла
- •Уравнения Максвелла в интегральной форме
- •Уравнения Максвелла в дифференциальной форме
- •Электромагнитные волны
- •Свойства электромагнитных волн
- •Энергия электромагнитной волны
Магнитный момент контура с током
Во многих случаях приходится иметь дело с замкнутыми токами размеры, которых малы по сравнению с расстоянием от них до точки наблюдения (например, электроны в атомах).
Вычислим магнитное поле в т.А на оси кругового тока I с радиусом R. В этом случае dl перпендикулярен r в любом месте кругового тока и
.
Любому элементу dl имеется противоположный
элемент dl′,
который дает такую же параллельную
составляющую вектора dН и противоположную
перпендикулярную составляющую.
Следовательно, при сложении все
перпендикулярные составляющие взаимно
уничтожатся, а параллельные составляющие
будут складываться. Напряженность
результирующего поля будет направлена
вдоль оси ОА.
.
Выразим r и соsα через радиус кругового
тока и расстояние от плоскости витка
тока до точки А.
и подставим в
выражение для Н.
.
При
d » R
.
Величина рm
= IS называется магнитным моментом тока,
а контур с током называется магнитным
диполем. Магнитный момент контура с
током величина векторная. Он направлен
по нормали к плоскости контура и связан
с направлением тока правилом буравчика.
Магнитный момент имеет общее значение
и определяется выражением рm
= IS для любой формы контура.
На контур с током в магнитном поле действует вращающий момент, стремящийся повернуть контур Мвр = [рmВ], Мвр = рmВ sinα. В положении устойчивого равновесия магнитный момент контура направлен вдоль линий индукции.
Лекция 12
Магнитное поле в веществе
Магнитное поле, создаваемое проводником с током в вакууме и в какой-либо среде будет различным. Это объясняется тем, что всякое вещество является магнетиком, то есть, способно под действием магнитного поля приобретать магнитный момент (намагничиваться). Намагниченное вещество создает свое магнитное поле В′, которое накладывается на магнитное поле В0 проводника с током. Результирующее поле равно векторной сумме этих полей В = В0 + В′.
Природа магнитных свойств тел
Атомы состоят из электронов и ядер. Электроны в атоме находятся в состоянии непрерывного движения по своим орбитам. Электрон, вращающийся по орбите, представляет собой замкнутый электрический ток, и, следовательно, создает свое магнитное поле и обладает магнитным моментом (орбитальным). Кроме того, электрон вращается вокруг собственной оси и поэтому обладает еще и собственным или спиновым магнитным моментом.
Суммарный магнитный момент атома или молекулы равен векторной сумме всех орбитальных и спиновых моментов электронов данного атома или молекулы. Если этот суммарный момент равен 0 – вещество диамагнитно, если момент отличен от 0 – парамагнитно.
Парамагнетики
В отсутствие магнитного поля магнитные моменты атомов или молекул в парамагнетике вследствие теплового движения ориентированы хаотично в пространстве. Поэтому магнитный момент тела, равный векторной сумме магнитных моментов отдельных атомов, близок к 0, тело не намагничено.
Во внешнем магнитном поле на каждый атом действует вращающий момент, стремящийся установить магнитные моменты атомов вдоль поля. В результате этого внутри парамагнетика возникает упорядоченное расположение атомов, т.е., тело намагничивается. Чем выше температура, тем сильнее тепловое движение атомов и слабее их ориентация в магнитном поле, т.е., слабее намагничение.
Намагничение
магнетика характеризуется магнитным
моментом единицы объема:
,
-
магнитный момент отдельного атома или
молекулы,
J - вектор намагничения (или намагниченность).
Для
изотропных веществ в не слишком сильных
поляхJ = χН,
χ – магнитная восприимчивость вещества.
Магнитное поле в парамагнетике будет складываться из собственного и внешнего В = В0 + В′ = μ0Н + μ0J = μ0(Н + J) = μ0(Н + χН) = μ0(1 + χ)Н, В = μμ0Н = μВ0, μ = 1 + χ – магнитная проницаемость вещества. Для парамагнетиков χ > 0 μ > 1, т.е., магнитное поле в парамагнетике усиливается.
Если
расположить парамагнетик между полюсами
магнита, то он намагнитится по полю,
возникший на одном конце северный полюс
окажется у южного полюса магнита и
наоборот. А так как разноименные полюса
притягиваются, то парамагнетик будет
втягиваться в магнитное поле. К
парамагнетикам относятся щелочные,
щелочно-земельные металлы, кислород и
т.д.